- •Глава 1 Элементы кинематики
- •§ 1. Модели в механика. Система отсчета. Траектория, длина пути, вектор перемещения
- •§ 2. Скорость
- •§ 3. Ускорение и его составляющие
- •2) Прямолинейное равнопеременное движение. При таком виде движения
- •§ 4. Угловая скорость и угловое ускорение
- •Глава 2
- •§ 5. Первый закон Ньютона. Масса. Сила
- •§ 7. Третий закон Ньютона
- •§ 8. Силы трения
- •§ 9. Зеком сохранения импульса. Центр масс
- •§ 10. Уравнение движения тала переменной массы
- •Глава 3 Работа и энергия
- •§ 11. Энергия, работа, мощность
- •§ 12. Кинетическая и потенциальная энергии
- •§ 13. Закон сохранения энергии
- •§ 14. Графическое представление энергии
- •§ 15. Удар абсолютно упругих и неупругих тал
- •Г лава 4 Механика твердого тела
- •§ 16. Момент инерции
- •§ 17. Кинетическая энергия вращения
- •§ 18. Момент силы. Уравнение динамики вращательного движения твердого тела
- •§ 19. Момент импульса и закон его сохранения
- •§ 20. Свободные оси. Гироскоп
- •§ 21. Деформации твердого тела
- •Глава 5 Тяготение. Элементы теории поля
- •§ 22. Законы Кеплера. Закон всемирного тяготения
- •Каждая планета движется по эллипсу, в одном из фокусов которого находится Солнце.
- •Радиус-вектор планеты за равные промежутки времени описывает одинаковые площади.
- •Квадраты периодов обращения планет вокруг Солнца относятся как кубы боль ших полуосей их орбит.
- •§ 23. Сила тяжести и вес. Невесомость
- •§ 24. Поле тяготения и его напряженность
- •§ 25. Работа в поле тяготения. Потенциал поля тяготения
- •§ 26. Космические скорости
- •§ 27. Неинерционные системы отсчета. Силы инерции
- •1. Силы инерции при ускоренном поступательном движении системы отсчет». Пусть на тележке к штативу на нити подвешен шарик массой т (рис. 40). Пока тележка покоится или движется
- •2. Силы вверим, действующие на тело, покоящееся во вращающейся системе отсчета. Пусть диск равномерно вращается с угловой скоростью вокруг вертикальной оси, проходящей через
- •Глава 6 Элементы механики жидкостей
- •§ 28. Давление в жидкости и газа
- •§ 29. Уравнение неразрывности
- •§ 30. Уравнение Бернулли и следствия из него
- •§ 31. Вязкость (внутреннее трение). Ламинарный и турбулентный режимы течения жидкостей
- •§ 32. Методы определения вязкости
- •§ 33. Движение тел в жидкостях и газах
- •5.3. Сопло фонтана, дающего вертикальную струю высотой имеет форму усеченного
- •5.5. В широком сосуде, наполненном глицерином (плотность падает с устано-
- •Глава 7
- •§ 34. Преобразования Галилея. Механический принцип относительности
- •§ 35. Постулаты специальной (частной) теории относительности
- •§ 38. Преобразования Лоренца
- •§ 37. Следствия из преобразований Лоренца
- •1. Одновременность событий в разных системах отсчета. Пусть в системе к в точках с координатами в моменты времени происходят два события. В системе
- •§ 38. Интервал между событиями
- •§ 39. Основной закон релятивистской динамики материальной точки
- •§ 40. Закон взаимосвязи массы и энергии
- •Г лава 8
- •§ 41. Статистический и термодинамический методы. Опытные законы идеального газа
- •Собственный объем молекул газа пренебрежимо мал по сравнению с объемом сосуда;
- •Между молекулами газа отсутствуют силы взаимодействия;
- •Столкновения молекул газа между собой и со стенками сосуда абсолютно упругие.
- •2) Давление данной массы газа при постоянном объеме изменяется линейно с температурой:
- •§ 42. Уравнение Клапейрона — Менделеева
- •§ 43. Основное уравнение молекулярно-кинетической теории идеальных газов
- •§ 44. Закон Максвелла о распределении молекул идеального газа по скоростям и энергиям теплового движения
- •2) Средняя 3) средняя квадратичная
- •§ 45. Барометрическая формула. Распределение Больцмана
- •§ 46. Среднее число столкновений и средняя длина свободного пробега молекул
- •§ 47. Опытное обоснование молокулярно-кинггичоской теории
- •§ 48. Явления переноса в термодинамически неравновесных системах
- •§ 48. Вакуум и методы его получения. Свойства ультраразреженных газов
- •Глава 9 Основы термодинамики
- •§ 51. Первое начало термодинамики
- •§ 52. Работа газа при изменении его объема
- •§ 53. Теплоемкость
- •§ 54. Применение первого начала термодинамики к изопроцессам
- •§ 55. Адиабатический процесс. Политропный процесс
- •§ 56. Круговой процес (цикл). Обратимый и необратимый процессы
- •§ 57. Энтропия, её статистическое толкование и связь с термодинамической вероятностью
- •§ 58. Второе начало термодинамики
- •2)ПоКлаузиусу: невозможен круговой процесс, единственным результатом которого является передача теплоты от менее нагретого тела к более нагретому.
- •§ 59. Тепловые двигатели и холодильные машины. Цикл Карно и его к. П. Д. Для идеального газа
- •Глава 10 Реальные газы, жидкости и твердые тела
- •§ 60. Силы и потенциальная энергия межмолекулярного взаимодействия
- •§ 61. Уравнение Ван-дер-Ваальса
- •§ 62. Изотермы Ван-дер-Ваальса и их анализ
- •§ 63. Внутренняя энергия реального газа
- •§ 64. Эффект Джоуля — Томсона
- •§ 65. Сжижение газов
- •§ 66. Свойства жидкостей. Поверхностное натяжение
- •§ 67. Смачивание
- •§ 68. Давление под искривленной поверхностью жидкости
- •§69. Капиллярные явления
- •§ 70. Твердыt тала. Моно- и поликристаллы
- •§ 71. Типы кристаллических твердых тел
- •§ 72. Дефекты в кристаллах
- •§ 73. Теплоемкость твердых тел
- •1800 К! Однако для большинства твердых тел комнатная температура является уже достаточно высокой.
- •§ 74. Испарение, сублимация, плавление и кристаллизация. Аморфные тела
- •§75. Фазовые переходы I и п рода
- •§ 76. Диаграмма состояния. Тройная точка
Собственный объем молекул газа пренебрежимо мал по сравнению с объемом сосуда;
Между молекулами газа отсутствуют силы взаимодействия;
Столкновения молекул газа между собой и со стенками сосуда абсолютно упругие.
Модель идеального газа можно использовать при изучении реальных газов, так как
они в условиях, близких к нормальным (например, кислород и гелий), а также при низких давлениях и высоких температурах близки по своим свойствам к идеальному газу. Кроме того, внеся поправки, учитывающие собственный объем молекул газа и действующие молекулярные силы, можно перейти к теории реальных газов.
Рассмотрим законы, описывающие поведение идеальных газов.
Заков Бойла — Мариотта *: для данной массы газа при постоянной температуре произведение давления газа на его объем есть величина постоянная:
pV — const при Т = const, m = const. (41.1)
Кривая, изображающая зависимость между величинами р и V, характеризующими свойства вещества при постоянной температуре, называется иэотермой. Изотермы представляют собой гиперболы, расположенные на графике тем выше, чем выше температура, при которой происходит процесс (рис. 60).
Законы Гей-Люссака**: 1) объем данной массы газа при постоянном давлении изменяется линейно с температурой:
V=V0(1+аt) при р = const, m = const; (412)
2) Давление данной массы газа при постоянном объеме изменяется линейно с температурой:
р = Ро (1+аt) при V = const, т = const. (41.3)
В этих уравнениях t — температура по шкале Цельсия, ро и Vo — давление и объем при 0°С, коэффициент а= 1/273,15 К-1.
Процесс, протекающий при постоянном давлении, называется изобарным. На диаграмме в координатах V, t (рис. 61) этот процесс изображается прямой, называемой изобарой. Процесс, протекающий при постоянном объеме, называется нзохорным. На диаграмме в координатах р, t (рис. 62) он изображается прямой, называемой нзохорон.
Из (41.2) и (41.3) следует, что изобары и изохоры пересекают ось температур в точке t= -1/a=— 273,15 0С, определяемой из условия 1+аt=0. Если перенести начало отсчета в эту точку, то происходит переход к шкале Кельвина (рис. 62), откуда
Т = t + 1/а.
Вводя в формулы (41.2) и (41.3) термодинамическую температуру, законам Гей-Люссака можно придать более удобный вид:
V= Vо (1 + at) = Vo [1 + а (T- 1/а)] = Vo aT,
♦ Р. Бойль (1627—1691) —английский ученый; Э. Мариотт (1620—1684) — французский физик.
••Ж. Гей-Люссак (1778—1850) — французский ученый.
(41.4) (41.5)
где индексы 1 и 2 относятся к произвольным состояниям, лежащим на одной изобаре или изохоре.
Закон Авогадро *: моли любых газов при одинаковых температуре и давлении занимают одинаковые объемы. При нормальных условиях этот объем равен
По определению, в одном моле различных веществ содержится одно и то же число молекул, называемое постоянной Авогадро:
Закон Дальтона**: давление смеси идеальных газов равно сумме парциальных давлений входящих в нее газов:
Парциальное давление — давление, которое производил бы газ, входящий в состав газовой смеси, если бы он один занимал объем, равный объему смеси при той же температуре.