- •Введение
- •1. Теоретические основы
- •1.1. Температурное поле
- •1.2. Градиент температуры
- •1.3. Тепловой поток. Закон Фурье
- •1.4. Коэффициент теплопроводности
- •2. Описание экспериментальной установки
- •3. Обработка экспериментальных данных
- •Контрольные вопросы и задания
- •1. Теоретические основы
- •2. Описание экспериментальной установки
- •4. Требования к отчёту
- •2. Описание установки
- •3. Обработка результатов
- •Контрольные вопросы и задания
- •1. Теоретические основы
- •2. Схема и описание установки
- •3. Расчетные формулы и вычисления
- •Контрольные вопросы и задания
Скалярная величина вектора плотности теплового потока (Вт/м2) будет равна
qx |
|
t |
; qy |
|
t |
; qz |
|
t |
. |
(6) |
|
|
|
||||||||
|
|
x |
|
y |
|
z |
|
Многочисленные опыты подтвердили справедливость гипотезы
Фурье. Поэтому уравнение (4), а равно и уравнение (5) являются математической записью основного закона теплопроводности – закона Фурье, который формулируется следующим образом: плотность теплового потока, передаваемая теплопроводностью, прямо пропорциональна град енту температуры.
Сибз сказанного следуетА, что для определенияДИколичества теплоты, проходящего через какую-либо поверхность твердого тела в процессе теплопроводности, необходимо знать распределение температуры внутри рассматриваемого тела. Нахождение температурного поля и является главной аналитической задачей теории теплопроводности.
Кол чество теплоты, проходящее в единицу времени через изо-
термическую поверхность dF, называется тепловым потоком Q, (Дж/с=Вт). Если град ент температуры для различных точек изотер-
мической поверхности различный, то количество теплоты, которое пройдет через всю зотермическую поверхность в единицу времени найдется как
Q q dF |
λ |
t |
dF . |
(7) |
|
||||
F |
F |
n |
|
|
Если grad t во всех точках изотермической поверхности имеет |
||||
одинаковое значение, то из (7) следует |
|
|
|
|
Q q F . |
|
|
(8) |
|
Полное количество теплоты Q (Дж), прошедшее за время через |
||||
изотермическую поверхность F, равно |
|
|
|
|
|
t dF d . |
(9) |
||
Q |
||||
0 F |
n |
|
|
|
1.4. Коэффициент теплопроводности
Коэффициент теплопроводности является физическим параметром вещества и характеризует его способность проводить теплоту.
9
Коэффициент теплопроводности зависит от рода вещества, его влажности (для пористых тел), температуры и давления. Как правило, коэффициент теплопроводности определяется опытным путем и приводится в справочной литературе.
уществует ряд методов экспериментального определения ко-
эффициента теплопроводности. Большинство из них основано на из- |
|||||
СибАДИ |
|||||
мерении теплового потока и градиента температуры в заданном веще- |
|||||
стве. Коэфф ц ент теплопроводности, |
Вт/(м·град), при этом опреде- |
||||
ляется з соотношен я |
|
|
|||
|
|
q |
|
|
(10) |
|
gradt |
|
|
Из уравнен я (10) следует, что коэффициент теплопроводности численно равен кол честву теплоты, которое проходит в единицу времени через ед н цу изотермической поверхности при градиенте температуры, равном единице. В этом состоит физический смысл коэффиц ента теплопроводности.
При необход мости определения значения теплопроводности по известным значениям температуры на поверхности плоской стенки
при стационарном режиме можно использовать выражение |
|
|||
|
q |
|
(11) |
|
tw1 tw2 |
||||
|
|
|
Известно, что теплопроводность зависит от температуры, поэтому в данном случае полученное значение теплопроводности считается определенным для средней температуры:
|
|
|
tw1 tw2 |
(12) |
|
t |
|||
|
2 |
|
||
Значение теплопроводности материала определяется эксперимен- |
||||
тально |
преимущественно стационарным методом. |
Несмотря на |
свою методическую простоту практическое осуществление сталкивается с трудностями создания одномерного температурного поля в исследуемых образцах и учёта тепловых потерь. Стационарные методы связаны со значительным временем выхода установки на стационарный тепловой режим. Имитационные установки позволяют избежать этих трудностей.
10