1273

1

2

3

E

Плоский конденсатор

м2

S – площадь одной обкладки

0

1 2 E d

d – расстояние между обклад-

м

0

S

ками

C

1

2 – разность потенциа-

В

d

лов между обкладками

C

q

Электроемкость уединенного

Ф

проводника

C

q

Электроемкость конденсатора

Ф

q – заряд одной положитель-

Кл

1

2

ной обкладки

1

n

1

Емкость системы конденсато-

ров при последовательном со-

C

i 1Ci

q q1

q2 ... qn

единении

Ф

Ci – емкость i-го конденсатора

n – число конденсатора

n

Емкость системы конденсато-

Ф

C Ci

ров при параллельном соеди-

i 1

нении

q q1

q2 ... qn

W

q

2

q

C

2

Энергия уединенного заря-

Дж

женного проводника

2C

2

2

q

2

q 1

2

C 1

2

Энергия заряженного конден-

Дж

W

2

сатора

2C

2

2

W

0

E

2

V

DE

V

Энергия электростатического

Дж

поля

2

2

w

0

E2

ED

Объемная плотность энергии

Дж/м3

2

2

I

dq

;

I

q

I – сила тока

А

dt

t

q – заряд

Кл

t – время

с

j

I

j – плотность электрического

А/м2

S

тока

м2

S – площадь поперечного

сечения проводника

Е

Астор

Е

– электродвижущая сила

В

(ЭДС)

q

Астор – работа сторонних сил

Дж

1

2

3

R

l

R – электрическое сопротив-

Ом

S

ление однородного линейного

проводника

l – длина

м

– удельное

электрическое

Ом м

сопротивление

G

1

G – проводимость проводника

См

R

1

– удельная

электрическая

См м-1

проводимость проводника

n

Сопротивление

проводников

Ом

R Ri

при последовательном соеди-

i 1

нении

1

n 1

Сопротивление

проводников

при параллельном соединении

Ом

R

i 1 Ri

I

Е 1 2

Закон Ома для неоднородного

R r

участка электрической цепи

U Е 1

2

R – внешнее сопротивление

Ом

участка цепи

r – внутреннее сопротивление

Ом

источника тока

U – напряжение на участке

В

цепи

I

Е

Закон Ома для замкнутой

электрической цепи

–

R r

U

Е

I

2 1

U

Закон Ома для

однородного

R

R

участка электрической цепи

–

U 1 2

I U G

j E

Закон Ома в дифференциаль-

–

ной форме

A I U t I2 R t

U

2

t

A – работа тока

Дж

t – время

с

R

1

2

3

P U I I2 R

U

2

Р – мощность тока

Вт

R

I const

Закон Джоуля–Ленца

Q I2

R t

Q – количество теплоты, вы-

Дж

I const

деляющееся на участке цепи

I k t; dQ I2 R dt

за время t

Q I2 R dt

w E2

Закон Джоуля–Ленца в диф-

w j E

ференциальной форме

Вт/м3

w – объемная плотность теп-

ловой мощности электриче-

ского тока

n

I закон Кирхгофа для токов в

Ii 0

узлах электрической цепи

–

i 1

n

m

II закон Кирхгофа для напря-

IiRi

Еi

жений в контурах электриче-

i 1

i 1

ской цепи

–

n m

n – число резистивных эле-

ментов в контуре

m – число ЭДС

Формулы

Обозначения

Едини-

цы из-

мерения

1

2

3

FA I B l sin

Закон Ампера

Н

FA, dFA – модуль силы Ампера в

dFA I B d l sin

однородном и неоднородном

магнитном поле

l, dl – длина и элемент длины

м

проводника

I – сила тока

А

В – индукция магнитного поля

Тл

– угол между векторами l и В

Рад

1

2

3

B 0

H

Формула связи

А/м

Н – напряженность магнитного

поля

0 – магнитная постоянная,

Гн/м

0 = 4 10-7

– магнитная проницаемость

–

среды

dB

0

I dl sin

Закон Био–Савара–Лапласа

4 r2

B, dB – модуль вектора магнит-

Тл

B

0

I sin

dl

ной индукции

r – радиус-вектор точки, в кото-

м

l

4 r2

рой определяется В

рад

– угол между векторами dl и r

n

Принцип суперпозиции

B Bi

В – индукция результирующего

Тл

i 1

магнитного поля

n – число складываемых полей

B

0

I

Индукция магнитного поля

в

2R

центре кругового проводника

с

м

током

R – радиус кривизны проводника

B

0

I

Индукция магнитного поля, соз-

2 r0

даваемого бесконечно длинным

прямым проводником с током

r0 – ближайшее расстояние от

м

оси проводника

B

0

I

cos 1 cos 2

Индукция магнитного поля для

4 r0

отрезка прямолинейного провод-

B

0

I

cos

ника с током

рад

1, 2 и – углы при несиммет-

2 r2

ричном и симметричном распо-

ложении концов отрезка от точ-

ки, в которой определяется В

dF

0

I1 I2

dl

Сила взаимодействия двух бес-

2

конечных прямолинейных парал-

лельных проводников

I1, I2 – сила тока в проводниках

А

– расстояние между провод-

м

никами

м

dl – отрезок проводника

1

2

3

Fл q B sin

Fл – сила Лоренца

Н

q – движущийся заряд

Кл

– скорость

м/с

– угол между векторами В и

рад

R

m

Движение заряженных частиц

q B

в магнитном поле

м

T

2 R

R – радиус вращения

m – масса частицы

кг

T – период вращения

с

2 m

T

h – шаг спирали

м

q B

h

2 m cos

q B

Bdl B cos dl

Циркуляция вектора индукции

L

магнитного поля

– интеграл по замкнутому

L

контуру L

– угол между векторами В и dl

рад

n

Закон полного тока (теорема о

Bdl 0 Ik

циркуляции вектора В)

L

k 1

n

А

Ik – алгебраическая сумма то-

k 1

ков, охватываемых контуром L

B

0 I N

Индукция магнитного поля внут-

ри соленоида

l

N – число витков

l – длина осевой линии сердеч-

м

ника

B

0 I N

Индукция магнитного поля внут-

ри тороида

2 r

r – радиус по средней осевой ли-

м

нии сердечника

Pm I S

Р – модуль магнитного момента

А м2

m

контура с током

м2

S – площадь, охватываемая кон-

туром

M Pm B sin

М – модуль момента сил, дейст-

Н м

вующий на контур с током в маг-

нитном поле

– угол между векторами В и Рm

рад

1