
- •Глава IV. Уравнения параболического типа
- •§ 1. Принцип максимума
- •§ 2. Теорема единственности для неограниченной области
- •§ 3. Распространение тепла на прямой, на плоскости и в пространстве. Функция источника
- •§ 4. Распространение тепла на полупрямой. Операционный метод
- •§ 5.Распространение тепла на отрезке. Метод Фурье
- •§ 6. Задача о фазовом переходе
- •Глава V. Уравнения эллиптического типа
- •§ 1. Дополнительные сведения о гармонических функциях. Интегральное представление функций
- •§ 2. Основные краевые задачи для эллиптических уравнений
- •§ 3. Функция Грина оператора Лапласа
- •§ 4. Решение задачи Дирихле для шара и круга
- •§ 5. Решение задачи Дирихле для полупространства и полуплоскости
- •§ 6. Поведение производных гармонической функции на бесконечности
Глава IV. Уравнения параболического типа
Уравнения
параболического типа, простейшим из
которых является уравнение теплопроводности
,
возникают при изучении процессов
теплопередачи, движения вязкой жидкости,
диффузии и в ряде других случаев. В
данной главе доказаны теоремы существования
и единственности решения уравнений
параболического типа для ограниченных
и неограниченных областей и рассмотрены
основные методы решения краевых задач
для однородных и неоднородных уравнений:
методы разделения переменных с применением
рядов и интегралов Фурье, метод точечного
источника, операционный метод,
комбинированные методы. Приведено
решение задачи о фазовом переходе.
§ 1. Принцип максимума
Пусть тело
не содержит источников тепла. Предположим,
что на его границе
и в начальный момент в каждой внутренней
точке
тела температура не превосходит некоторой
величины
.
Тогда вполне очевидно, что с течением
времени внутри тела не может возникнуть
температура, большая
.
Теорема, содержащая чёткую формулировку
этого утверждения, носит названиепринцип
максимума.
Займемся её формулировкой и доказательством.
В евклидовом
пространстве
рассмотрим цилиндр
,
основанием которого является ограниченная
область
Точка
пространства
принадлежит цилиндру
,
если
,
Образующие цилиндра параллельны оси
нижнее основание
соответствует значению
верхнее - значению
Ту часть границы цилиндра, которая
состоит из нижнего основания
и боковой поверхности, обозначим через
,
границу области
обозначим через
.
Теорема 1 (принцип
максимума). Если
функция
удовлетворяет уравнению теплопроводности
(1)
внутри цилиндра
Q
и непрерывна
в
,
то максимальное и минимальное значения
она принимает на поверхностиФ.
Доказательство.
1) Если
,
то утверждение теоремы выполняется -
функция достигает своего максимального
(минимального) значения в любой точке
цилиндра, в том числе и на его границе.
2) Утверждение о
минимуме функции
сводится к утверждению о максимуме
функции
,
поэтому докажем лишь утверждение о
максимальном значении. Доказательство
проведем методом от противного. Обозначим
.
Предположим, что
теорема неверна, т.е. существует такое
решение
,
для которого
.
Пусть значение
принимается во внутренней точке
цилиндра
или при
Рассмотрим функцию
где
- диаметр области
.
Ясно, что
а на поверхности
Значит, функция
не принимает наибольшего значения ни
на боковой поверхности, ни на нижнем
основании цилиндра
.
Пусть её максимум достигается в точке
,
причем точка
лежит внутри
,
а
.
Тогда в этой точке производные
,
,
неположительные,
при
и
при
.
Поэтому в точке
выполняется неравенство
С другой стороны
Получено противоречие,
значит
.■
Замечание.
Принцип максимума имеет место для
областей
любой конечной размерности.
Задача 1. Сформулировать и доказать принцип максимума для ограниченных областей в пространствах двух и трех измерений.
Рассмотрим теперь
следующую задачу: в цилиндре
найти решение уравнения (1), удовлетворяющее
начальному условию
(2)
и граничному условию
(3)
Функции
и
предполагаются непрерывными.
Из принципа максимума вытекают следующие утверждения.
Теорема 2.
Решение задачи (1) - (3) в цилиндре
единственно.
Доказательство.
Допустим, что имеются два различных
решения
и
.
Тогда функция
удовлетворяет уравнению (1) и обращается
в нуль при
и на поверхности
области
.
Из принципа максимума тогда следует,
что
.■
Теорема 3.
Решение задачи (1) - (3) в цилиндре
непрерывно зависит от начальных и
граничных условий.
Доказательство.
Пусть
- решение уравнения (1), удовлетворяющее
условиям (2) - (3), а
- решение уравнения (1), отвечающее
возмущенным начальным и граничным
условиям
и
.
Предположим, что возмущения
и
мало отклоняются от нуля,
,
.
Тогда разность
является решением уравнения (1),
удовлетворяющим малым граничным и
начальным условиям, и по принципу
максимума во всех точках цилиндра
также по абсолютной величине не
превосходит
.■
Задача 2. Перенести теоремы 2 и 3 на неоднородное уравнение теплопроводности.
Задача 3.
Пусть решения
и
уравнения теплопроводности
,
,
(4)
удовлетворяют
условиям
.
Доказать, что
при всех значениях
,
.
Задача 4.
Доказать, что если три решения
,
,
уравнения (4) удовлетворяют условиям
при
,
и
,
то эти же неравенства выполняются
тождественно при всех
,
.