§ 8. Колебания нити
Задача
о малых колебаниях под действием силы
тяжести тяжелой однородной нити длины
,
закрепленной в точке(рис. 14), сводится к интегрированию
уравнения
(1)
с граничным условием
(2)
и начальными
условиями
(3)
Замена
приведет уравнение (1) к виду
(4)
Решение
ищем методом Фурье. Положив
(5)
подставив
(5) в (4) и разделив переменные, придем к
уравнению
.
Приравняв
каждую из полученных частей к постоянной,
значение которой определим позднее,
получим два уравнения:
(6)
(7)
Замена
преобразует уравнение (6) в уравнение
Бесселя
(8)
с
постоянной
.
Согласно результатам, полученным в
предыдущем параграфе, общее решение
уравнения (8) имеет вид
Так
как
,
то следует положитьи решение уравнения (6) искать в виде.
Граничное
условие дает равенство
.
Из асимптотического равенства (9) § 7 и
свойств функций Бесселя следует, что
уравнениеимеет счетное множество положительных
корней,
причем.
Поэтому значенияпостоянной(собственные числа задачи Штурма –
Лиувилля) определяются равенствами
. (9)
Собственные
функции
,
отвечающие этим собственным числам,
имеют видили, после возвращения к переменной,
(10)
Перейдем
к уравнению (7). Подставив вместо
найденные значения из (9), получим общие
решения уравнения (7), отвечающие каждому
из чисел:
Поэтому в соответствии
с методом Фурье формула
(11)
дает
общее решение уравнения (1), удовлетворяющее
граничному условию (2).
Теперь
определим постоянные
итак, чтобы решение (11) удовлетворяло
начальным условиям (3). Положив в (11)и подставив полученный ряд в (3), получим
разложение функциив ряд Фурье-Бесселя
(12)
Для
определения коэффициентов
умножим обе части равенства (12) наи почленно проинтегрируем по отрезку:
(13)
Выполним
в каждом из интегралов, стоящих под
знаком суммы, замену
и воспользуемся свойством ортогональности
функций Бесселя (формула (11) § 7):
Подставив
найденное значение интеграла в формулу
(13), найдем коэффициенты
:
(14)
Используя
второе начальное условие (3) и рассуждая
аналогично, найдем коэффициенты
:
(15)
Итак,
функция
,
определенная рядом (11), коэффициенты
которого вычисляются по формулам (14) и
(15), дает решение поставленной задачи о
малых колебаниях тяжелой нити. Легко
убедиться, что колебания подвешенной
нити складываются из бесконечного
набора гармонических колебаний.
Задача.
По аналогии с задачей о колебаниях
струны (§ 3) найти частоты, основной тон
и узловые точки подвешенной колеблющейся
нити.
87