- •Лекция №25
- •2. Статическое и дифференциальное сопротивления нелинейного элемента
- •3. Замена нелинейного сопротивления линейным сопротивлением и эдс.
- •4. Расчет нелинейных электрических цепей постоянного тока.
- •Лекция №26
- •Методы расчета нелинейных цепей переменного тока.
- •1. Общие определения.
- •1. Общие определения.
- •Лекция №27
- •Потоках
- •2. Основные законы магнитных цепей.
- •3. Аналогия между величинами, которые определяют режимы работы электрических и магнитных цепей
- •Лекция №29
- •Катушка с ферромагнитным сердечником
- •Трансформаторы
- •Режим холостого хода
- •Режим нагрузки
- •Эквивалентная схема трансформатора.
- •Векторная диаграмма трансформатора
Лекция №29
Тема: Катушка с ферромагнитным сердечником и трансформаторы
1. Катушка с ферромагнитным сердечником.
2. Трансформаторы. Режимы работы трансформаторов.
Катушка с ферромагнитным сердечником
Основой большинства электрических машин и аппаратов являются катушки с ферромагнитным сердечником (дроссель). Материал сердечника - электротехнические стали и другие ферромагнитные материалы (пермаллой, ферриты).
Предположим, что катушка с ферромагнитным сердечником присоединена к источнику с напряжением и (рис. 29.1).
При протекании по обмотке тока i создается переменный магнитный поток, часть которого (Ф0) замыкается по сердечнику, а другая его часть (ФS) частично замыкается по воздуху. Поток Ф0 называется основным потоком, а поток ФS - поток рассеяния.
Основной поток наводит в обмотке ЭДС самоиндукции:
а поток рассеяния ЭДС рассеяния:
Выберем на схеме положительные направления ЭДС e0 и eS. Если обозначить активное сопротивление обмотки через R, то, используя закон Ома для участка цепи можно написать:
u + e0 + eS =iR;
u = iR - e0 - eS = iR + - полное уравнение электрического состояния обмотки.
Или u = uа +u0 + uS.
Катушка с ферромагнитным сердечником является нелинейным элементом, поэтому в общем случае, даже при синусоидальном напряжении u ,ток, магнитный поток и ЭДС являются величинами несинусоидальными.
Применим метод эквивалентных синусоид, положив тем самым, что ток, магнитный поток и ЭДС являются величинами синусоидальными, а их действующие значения равны действующим значениям несинусоидальных величин. Это позволяет использовать векторные диаграммы и уравнения электрического состояния в комплексной форме.
.
В соответствии с этим уравнением катушку с ферромагнитным сердечником можно представить эквивалентной схемой (рис. 29.2),
где R - активное сопротивление катушки, LS - индуктивность рассеяния. Сама катушка изображена обмоткой, помещенной на сердечнике и имеющей число витков w. Считается, что основной поток замыкается по сердечнику, а поток рассеяния отсутствует.
Мощность, поступающая в цепь катушки, частично расходуется на нагрев проводов обмотки, а частично на перемагничивание сердечника (потери на гистерезис) и на нагрев сердечника (потери на вихревые токи). Все перечисленные потери являются активными.
Эквивалентная схема отражает этот процесс: активное сопротивление R характеризует потери в меди, а активные потери мощности в сердечнике (потери в стали) отражены ферромагнитным сердечником с идеальной обмоткой. Из-за активных потерь в сердечнике ток в идеальной катушке будет отставать от напряжения на зажимах этой катушки на угол 0.
Векторная диаграмма идеальной катушки представлена на рис. 29.3.
Разложим вектор тока на составляющие и :
.
Представим идеальную катушку эквивалентной схемой (рис. 29.4).
Проводимость g0 характеризует активные потери в стали (на гистерезис и вихревые токи)
Рст = U0Icos 0 = U0Ia = U02g0,
а реактивная проводимость b0 - характеризует основной магнитный поток Ф0, замыкающийся по сердечнику и реактивную мощность
Qст = U0Isin 0 = U0Ip = U02b0.
Таким образом, катушку с ферромагнитным сердечником можно представить в виде эквивалентной схемы, где все элементы являются линейными для мгновенных значений напряжения и тока (рис. 29.5). а) параллельная схема; б) последовательная схема.
Векторная диаграмма представлена на рис. 29.6