- •Волновая и квантовая оптика. Атомная и ядерная физика.
- •Воронеж
- •Оглавление
- •Предисловие
- •Введение
- •I. Геометрическая оптика
- •II. Волновая оптика Когерентность и монохроматичность световых волн
- •Интерференция света
- •Расчет интерференционной картины от двух когерентных источников
- •Дифракция света. Принцип Гюйгенса-Френеля
- •Метод зон Френеля
- •Дифракция в параллельных лучах на одной щели
- •Дифракция на дифракционной решетке
- •Дифракция рентгеновских волн на пространственной кристаллической решетке. Формула Вульфа-Брэгга
- •Дисперсия света
- •Электронная теория дисперсии света
- •Поляризация света. Естественный и поляризованный свет
- •Закон Малюса
- •Поляризация при отражении и преломлении. Закон Брюстера
- •Двойное лучепреломление
- •III. Квантовая оптика Тепловое излучение и его характеристики
- •Закон Кирхгофа
- •Закон Стефана-Больцмана
- •Распределение энергии в спектре излучения абсолютно черного тела . Закон смещения Вина
- •Формула Рэлея-Джинса
- •Формула Планка
- •Внешний фотоэффект и его законы
- •Уравнение Эйнштейна
- •Давление света
- •IV. Элементы квантовой механики Гипотеза де Бройля
- •Соотношение неопределенностей
- •Волновое уравнение Шредингера
- •Волновая функция (X, y, z, t)
- •Уравнение Шредингера для стационарных состояний
- •Уравнение Шредингера для микрочастицы в одномерной прямоугольной потенциальной яме
- •V. Атомная физика Теория атома Бора. Постулаты Бора
- •Квантовые числа
- •Спин электрона
- •Принцип Паули
- •VI. Физика твердого тела Классическая и квантовая статистики
- •Статистика Бозе - Эйнштейна
- •Статистика Ферми - Дирака
- •Энергетические зоны в кристаллах. Классификация твердых тел по зонной теории
- •Полупроводники. Собственная и примесная проводимость полупроводников
- •Контакт электронного и дырочного полупроводников
- •Полупроводниковый диод и его вольт - амперная характеристика (вах)
- •VII. Элементы физики атомного ядра и элементарных частиц Состав и характеристики атомного ядра
- •Спин ядра
- •Ядерные силы
- •Энергия связи ядра. Дефект массы
- •Радиоактивность
- •Ядерные реакции
- •Реакция деления ядер. Цепная реакция
- •Реакция синтеза атомных ядер
- •Классификация элементарных частиц по типу взаимодействия между ними
- •Вопросы для самоподготовки
- •Библиографический список
Контакт электронного и дырочного полупроводников
Тонкий слой на границе раздела двух примесных полупроводников с разным типом проводимости называется электронно-дырочным переходом или p – n переходом.
Если в кристалле полупроводника сформировать область, обладающую n - типом проводимости (ввести донорную примесь) и контактирующую с ней область с p – типом проводимости (ввести акцепторную примесь), то электроны из n - типа, где их концентрация высока, будут диффундировать в область р - типа, где их много меньше. Диффузия дырок будет происходить в обратном направлении, из р - типа в n - тип. Диффундируя во встречных направлениях через пограничный слой, электроны и дырки рекомбинируют друг с другом. Поэтому область p – n перехода оказывается сильно обедненной подвижными носителями заряда и приобретает большое сопротивление. В полупроводнике n - типа вследствие ухода электронов вблизи границы раздела остается не скомпенсированный положительный заряд ионизованных донорных атомов, а в полупроводнике р - типа из-за ухода дырок вблизи границы образуется отрицательный объемный заряд ионизованных акцепторов. Эти объемные заряды образуют двойной электрический слой шириной d, напряженность электрического поля которого направлено от n к р и препятствует дальнейшему переходу электронов и дырок. Поле носит название поля контактной разности потенциалов. Этот контактный слой обладает высоким сопротивлением и называется запирающим.
Полупроводниковый диод и его вольт - амперная характеристика (вах)
Полупроводниковые приборы, содержащие один p – n переход, называются диодами. Сопротивление запирающего слоя p – n перехода можно изменять с помощью внешнего электрического поля.
Е сли приложенное к p – n переходу внешнее электрическое поле Е направлено противоположно полю контактного слоя Ек, то оно вызывает движение основных носителей заряда: электронов в n - типе и дырок в р - типе, к границе перехода, т.е. навстречу друг другу. При этом толщина слоя (d) и его сопротивление уменьшаются и через диод течет ток основных носителей заряда. Такое направление называется прямым или пропускным.
Если приложенное к p-n-переходу электрическое поле совпадает по направлению с полем контактного слоя Ек, то оно вызывает движение электронов в n - типе и дырок в р - типе в противоположные стороны от границы перехода. При этом запирающий слой (d) расширяется, его сопротивление возрастает, и ток через диод практически не течет. Такое направление внешнего электрического поля называется обратным или запирающим. Таким образом, диод обладает односторонней проводимостью, т.е. пропускает ток только в одном направлении.
Из ВАХ диода видно, что сила тока основных носителей заряда через диод быстро возрастает с ростом прямого напряжения. Такой ток называется прямым. При обратном напряжении внешнее поле препятствует движению основных носителей заряда к границе p – n перехода и небольшой обратный ток через диод полностью обусловлен не основными носителями. Резкое возрастание обратного тока означает пробой контактного слоя и его разрушение. Односторонняя проводимость диода широко используется для выпрямления переменного тока.