- •Волновая и квантовая оптика. Атомная и ядерная физика.
- •Воронеж
- •Оглавление
- •Предисловие
- •Введение
- •I. Геометрическая оптика
- •II. Волновая оптика Когерентность и монохроматичность световых волн
- •Интерференция света
- •Расчет интерференционной картины от двух когерентных источников
- •Дифракция света. Принцип Гюйгенса-Френеля
- •Метод зон Френеля
- •Дифракция в параллельных лучах на одной щели
- •Дифракция на дифракционной решетке
- •Дифракция рентгеновских волн на пространственной кристаллической решетке. Формула Вульфа-Брэгга
- •Дисперсия света
- •Электронная теория дисперсии света
- •Поляризация света. Естественный и поляризованный свет
- •Закон Малюса
- •Поляризация при отражении и преломлении. Закон Брюстера
- •Двойное лучепреломление
- •III. Квантовая оптика Тепловое излучение и его характеристики
- •Закон Кирхгофа
- •Закон Стефана-Больцмана
- •Распределение энергии в спектре излучения абсолютно черного тела . Закон смещения Вина
- •Формула Рэлея-Джинса
- •Формула Планка
- •Внешний фотоэффект и его законы
- •Уравнение Эйнштейна
- •Давление света
- •IV. Элементы квантовой механики Гипотеза де Бройля
- •Соотношение неопределенностей
- •Волновое уравнение Шредингера
- •Волновая функция (X, y, z, t)
- •Уравнение Шредингера для стационарных состояний
- •Уравнение Шредингера для микрочастицы в одномерной прямоугольной потенциальной яме
- •V. Атомная физика Теория атома Бора. Постулаты Бора
- •Квантовые числа
- •Спин электрона
- •Принцип Паули
- •VI. Физика твердого тела Классическая и квантовая статистики
- •Статистика Бозе - Эйнштейна
- •Статистика Ферми - Дирака
- •Энергетические зоны в кристаллах. Классификация твердых тел по зонной теории
- •Полупроводники. Собственная и примесная проводимость полупроводников
- •Контакт электронного и дырочного полупроводников
- •Полупроводниковый диод и его вольт - амперная характеристика (вах)
- •VII. Элементы физики атомного ядра и элементарных частиц Состав и характеристики атомного ядра
- •Спин ядра
- •Ядерные силы
- •Энергия связи ядра. Дефект массы
- •Радиоактивность
- •Ядерные реакции
- •Реакция деления ядер. Цепная реакция
- •Реакция синтеза атомных ядер
- •Классификация элементарных частиц по типу взаимодействия между ними
- •Вопросы для самоподготовки
- •Библиографический список
Волновая функция (X, y, z, t)
Функция называется волновой функцией или пси-функцией и является решением уравнения Шредингера. Функция комплексная, поэтому физический смысл имеет произведение функции на комплексно - сопряженную ей функцию : . Это произведение (квадрат модуля волновой функции) действительно и определяет вероятность нахождения частицы в момент времени в выделенном объеме , т.е. . В квантовой механике состояние микрочастицы описывается с помощью волновой функции, которая является основным носителем информации об ее корпускулярных и волновых свойствах.
Вероятность нахождения частицы в момент времени в конечном объеме , равна . Поскольку – это вероятность, то волновую функцию необходимо нормализовывать так, чтобы вероятность заведомо достоверного события обращалась в единицу. Условие нормировки функции : – оно указывает на объективное существование частицы во времени и пространстве.
Функция должна удовлетворять ряду ограничительных условий, т.е. функция должны быть конечной, непрерывной и однозначной. Задать закон движения микрочастицы означает, задать волновую функцию в каждый момент времени и в каждой точке пространства.
Уравнение Шредингера для стационарных состояний
Если силовое поле, в котором движется частица, стационарно, то потенциальная энергия частицы не зависит от времени. Тогда функцию можно представить: и уравнение Шредингера для частицы, движущейся вдоль оси (одномерный случай):
.
Видно, что левая часть зависит только от времени, а правая – только от координаты, причем обе части равны друг другу только тогда, когда каждая из сторон равна – полной энергии частицы. Тогда, приравнивая каждую часть к , получим два уравнения:
; (1)
. (2)
При движении частицы в пространстве уравнение (2) примет вид:
,
или – это амплитудное уравнение Шредингера для стационарных состояний. Функция
называется амплитудой волновой функции
.
Если движение происходит в ограниченной области пространства, то уравнение Шредингера имеет решение только при строго определенных значениях энергии , которые называются собственными, а функции , соответствующие энергиям называются собственными волновыми функциями. Уравнение (2): имеет решение , где – одно из собственных значений энергии ( ). Поставив в волновую функцию, получим:
, т.к. , а .
Принцип причинности в квантовой механике – задание волновой функции в момент времени определяет ее значение в последующие моменты времени путем решения уравнения Шредингера. В квантовой механике задание функции – причина, а состояние в последующие моменты – следствие.
Уравнение Шредингера для микрочастицы в одномерной прямоугольной потенциальной яме
Рассмотрим одномерную (движение вдоль оси ) прямоугольную потенциальную яму шириной с бесконечно высокими стенками. Такая яма описывается потенциальной энергией вида:
О
Уравнение Шредингера для стационарных состояний:
.
По условию частица не проникает за пределы ямы, поэтому волновая функция за пределами равна нулю и граничное условие: . В пределах ямы уравнение Шредингера , но , а , тогда и , т.е. .
Общее решение уравнения Шредингера:
.
Поскольку при , , то , тогда . Условие выполняется только при , где – целое число. Волновое число должно удовлетворять условию . Тогда энергия частицы (n = 1,2,3,.,) Значит уравнение Шредингера, описывающее движение частицы в потенциальной яме, удовлетворяется только при собственных значениях энергии , зависящих от числа . Энергия частицы в потенциальной яме принимает только определенные дискретные значения, т.е. квантуется. Квантовые значения энергии называются уровнями энергии, а число – главным квантовым числом.
Подставив в значение , найдем собственные функции . Константу найдем из условия нормировки:
или .
Интеграл равен :
, тогда , откуда . Тогда .
На рисунке а) приведены собственные функции, соответствующие уровням энергии при , 2 и 3. На рисунке б) изображена вероятность нахождения частицы в различных участках ямы, равная при , 2 и 3. Энергетический интервал между уровнями
.
Например, для свободного электрона в металле м и эВ, т.е. уровни расположены так близко, что спектр можно считать непрерывным. Если размер ямы соизмерим с атомным м, то эВ, т.е. явно дискретные значения энергии (линейчатый спектр).