- •1 Оптическое излучение. Диапазон оптических волн.
- •2 Энергетические параметры оптического излучения
- •3 Световые параметры оптического излучения
- •4 Гипотеза планка квантовая теория света
- •5 Фотон энергия фотона
- •6 Масса фотона
- •7 Импульс фотона
- •8 Теория Бора о строении атома водорода. (постулаты Бора)
- •9 Гипотеза де Бройля. (волны де Бройля)
- •10 Особенности описания поведения микрочастиц (Волновой пакет).
- •11 Соотношения неопределенностей Гейзенберга
- •12 Волновая функция.
- •13 Уравнение Шредингера, его особенности
- •14 Амплитудная волновая функция. Амплитудное уравнение Шредингера.
- •15 Главное квантовое число
- •16 Орбитальное квантовое число
- •17 Магнитное квантовое число
- •18 Спиновое квантовое число
- •19 Принцип Паули
- •20 Квантовые переходы
- •22 Спонтанные квантовые переходы
- •23 Вынужденные квантовые переходы
- •24 Коэффициент Эйнштейна для вынужденных квантовых переходов
- •25 Оптические спектры
- •26 Ширина спектральной линии
- •27 Причины, приводящие к уширению спектральных линий
- •28 Спектр испускания и спектр поглощения
23 Вынужденные квантовые переходы
Излучательные квантовые переходы могут быть спонтанными и
вынужденными или индуцированными – под действием внешнего электромагнитного излучения резонансной частоты (поглощение или вынужденное испускание фотона).
Для вынужденных квантовых переходов число переходов пропорционально плотности излучения частоты
, (35)
т.е. энергии фотонов частоты , находящихся в 1 см3.
24 Коэффициент Эйнштейна для вынужденных квантовых переходов
Вынужденные переходы (как и спонтанные) имеют статистический характер. Поэтому вводятся вероятностные коэффициенты: – вероятность вынужденного перехода сверху вниз и – снизу вверх в 1 с. Эти вероятности пропорциональны объемной плотности энергии внешнего поля в единичном спектральном интервале на частоте перехода и определяются соотношениями
(20.7)
где и коэффициенты Эйнштейна для вынужденных переходов с излучением и поглощением энергии соответственно.
Коэффициенты и имеют смысл вероятностей вынужденных переходов в 1 с при единичной объемной плотности энергии внешнего поля ( = 1 Дж·см-3 с -1).
Число вынужденных переходов сверху вниз с излучением энергии в единицу времени в единице объема пропорционально вероятности и населенности верхнего уровня , т.е. с учетом (20.7)
(20.8)
Аналогично при тех же условиях число вынужденных переходов снизу вверх с поглощением энергии
(20.9)
В состоянии термодинамического равновесия плотность энергии электромагнитного поля в полости абсолютно черного тела, находящегося при температуре Т, определяется формулой Планка
(20.10)
Распределение атомов газа по уровням энергии в состоянии термодинамического равновесия подчиняется закону Больцмана
(20.11)
При этом число излучательных переходов в единицу времени с верхних уровней на нижние должно равняться числу излучательных переходов с нижних уровней на верхние. Рассмотрим переходы между двумя уровнями и . С уровня совершаются спонтанные переходы с вероятностью в единицу времени и вынужденные переходы под действием поля излучения стенок полости с вероятностью = . Полное число переходов в единицу времени со второго на первый уровень будет
С первого уровня на второй будут совершаться только вынужденные переходы, число которых в единицу времени равно . В состоянии равновесия
(20.12)
Решим (20.12) относительно
(20.13)
С учетом (20.11) выражение (20.13) примет вид
(20.14)
Выражения (20.14) и (20.10) описывают одно и то же поле. Сравнив (20.14) и (20.10), получим, что они равны при условии
(20.15)
(20.16)
В приборах СВЧ-диапазона, работающих на «низкой» частоте, вероятность спонтанных переходов мала по сравнению с вероятностью вынужденных переходов и их роль невелика. В лазерах же, работающих на оптических частотах, пренебрегать спонтанными переходами нельзя.