Работа 6. Структурно-механические свойства дисперсных систем

Цель работы: Исследование упруго-пластических свойств структуриро-ванных систем.

Структурированные дисперсные системы весьма распространены и исследование их свойств имеет большое значение для развития ряда отраслей народного хозяйства, в частности строи­тельства (цементы, бетоны), инженерной геологии (грунты), ке­рамической промышленности (пасты, шликеры), при изготовлении консистент­ных смазок и др.

Важнейшей характеристикой этих систем, сочетающих в себе свойства твердого тела и жидкости, является комплекс механи­ческих свойств — прочности, упругости, пластичности, вязкости. Совокупность этих свойств, решает вопросы практического ис­пользования таких систем (например, в качестве строительных и других материалов).

Механические свойства рассматриваемых систем определяются их структурой — природой сил, связывающих частицы дисперсной фазы, дисперсностью частиц, характером их взаиморасположения и движения. Вот почему эти свойства на­зываются структурно-механическими.

Для разработки способов модификации структуры с целью получения нужных для практики свойств необходимо прежде всего установить количественные характеристики механических свойств структурированных систем. Среди них наибольшее зна­чение имеют упруго-пластические (реологические) свойства, пред­ставляющих собой основы физико-химической механики дис­персных систем.

Упруго-пластические свойства определяются характером деформации (т. е. изменения формы) системы под действием при­ложенной внешней силы, обычно называемой нагрузкой. Отно­шение силы к площади, к которой она приложена, называется напряжением. Различные ви­ды деформаций могут быть све­дены к двум элементарным: рас­тяжению и сдвигу. Растяжение (или сжатие) вызывается напря­жением, нормальным к поверх­ности (т.е. давлением), а сдвиг – тангенциальным. Наибо­лее полную характеристику струк­турированных систем дает иссле­дование деформации сдвига. Под влиянием тангенциальной си­лы f (рис. 6.1) слои тела сдвигаются и каждое нормальное се­чение тела поворачивается на некоторый угол ; при малых значениях  имеем:  = bb^’/l. Таким образом относительная деформация сдвига характеризуется величиной угла сдви­га (выраженной в радианах). Деформации делятся на обрати­мые и остаточные (пластические). Обратимые деформации ис­чезают после прекращения действия силы. Тела, обратимо вос­станавливающие первоначальную форму после снятия нагрузки, называются упругими телами.

Рис. 6.1. Схема тангенциального сдвига

Идеально упругие тела подчиняются закону Гука, согласно которому величина относительной деформации  пропорциональ­на приложенному напряжению P:

Р = Е (6.1)

Коэффициент Е, называемый модулем упругости, характеризует жесткость тела. При напряжениях, превышающих так назы­ваемый предел упругости P_k, пропорциональ­ность нарушается: происходит либо разрушение структуры, ха­рактерное для хрупких тел, предел прочности которых Р_m бли­зок к пределу упругости, либо возникают остаточные (пласти­ческие) деформации, не исчезающие после снятия нагрузки. Те­ла, обнаруживающие остаточную деформацию при напряжениях, превышающих предел упругости, называются пластичными телами. Одним из видов остаточной деформации является течение, характерное для вязких жидкостей, при котором вели­чина деформации непрерывно увеличивается при постоянно действующем напряжении. Вязким называется тело, изменяющее форму при любом, сколь угодно малом напряжении (P_k = 0). Идеально вязкие тела — жидкости — подчиняются закону Нью­тона, согласно которому градиент скорости сдвига или, иначе говоря, скорость относительной деформации сдвига пропорци­ональна .приложенному напряжению

(6.2)

где  — коэффициент вязкости.

Преобладание обратимых деформаций приближает свойства системы к твердому телу, остаточных — к жидкости. Однако по современным представлениям различие между твердым и жидким состояниями не является резким и определяется лишь скоростью рассасывания (спада) приложенного к телу напря­жения, т. е. периодом релаксации , равным отношению двух констант: вязкости и жесткости

(6.3)

Величина , имеющая размерность времени и показывающая, за какое время начальное напряжение, приложенное к телу, уменьшается в е раз, является основной константой, объеди­няющей свойства твердого тела и жидкости. Если время воз­действия значительно больше  – данное тело ведет себя как жидкость, если меньше – как твердое тело, подвергаясь хруп­кому разрыву при напряжениях, превышающих прочность структуры.

Так, для кристаллов льда E = 9*10¹⁰ г/см*с²;  = 1,2-10¹⁴ г/см*с, а следовательно  = 13000 с. Поэтому при быстрых воздействиях лед ведет себя как хрупкое твердое тело, но при длительных – проявляет текучесть (ледники). Для жидкой воды величина Е имеет тот же порядок, но вязкость  = 10^-2 г/см*с и  = 10^-13 с. Поэтому вода течет, но при очень быстрых ударах (например, при простреле пулей) струя воды подвергается хрупкому разрушению; упругость воды про­является также при мгновенном касании камня. Высоковязкие жидкости, например асфальт, при низких температурах обла­дают большими  и  и ведут себя как упругие тела; с ростом температуры значения  и  уменьшаются на несколько поряд­ков и асфальт становится пластичным (остаточные деформа­ции) хотя и разрывается при быстрых ударах.

Таким образом между твердым телом и жидкостью суще­ствует непрерывный ряд переходов, осуществляемых структу­рированными системами, сочетающими в себе свойства обоих состояний. Так, в твердообразных упругих системах (например, в бентонитовых гелях) при малых, но длительных напряжениях наблюдается очень медленное течение, называемое ползу­честью. При этом структурная сетка, разрушаясь, успевает обратимо восстанавливаться. При дальнейшем увеличении Р наступает лавинное разрушение структуры, вязкость умень­шается скачкообразно на несколько порядков и система с раз­рушенной структурой течет далее как обычная жидкость. Чем резче выражено это уменьшение вязкости, тем более твердообразным является тело.

Приведенные примеры показывают, что место структуриро­ванной системы при переходе от твердого состояния к жидкому определяется, с одной стороны, прочностью структуры, с дру­гой – отношением времени воздействия к периоду релаксации, выражаемому величинами  и Е.

В структурированных системах, в отличие от обычных (нью­тоновых) жидкостей, вязкость не является постоянной величи­ной, а зависит от напряжения сдвига, уменьшаясь с ростом Р в связи с разрушением структуры. Поэтому для решения ряда задач теории пластичности и характеристики пластических свойств системы вместо эффективной (структурной) вязко­сти (Р) вводится ряд постоянных значений , отвечающих различным стадиям разрушения структуры.

Таким образом, измерения реологических параметров – мо­дулей упругости, граничных напряжений и вязкостей – позво­ляют характеризовать упруго-пластично-вязкие свойства реаль­ных структурированных дисперсных систем.

Методы, применяемые для исследования этих свойств, мож­но разделить на две группы: методы первой группы применяют­ся для исследования сильно структурированных, тиксотропных, гелеобразных систем. Их основу составляет измерение дефор­мации сдвига. Сюда относятся методы коаксиальных цилин­дров, конического пластометра, смещения пластинки и т. д. Вторая группа методов применяется для изучения относи­тельно мало структурированных коллоидных систем — золей и основывается на измерении скорости их течения через капил­лярную трубку, в зависимости от приложенного давления (вискозиметрические методы).

Практическая часть

Метод тангенциального смещения заключается в том, что в исследуемую систему погружается рифленая пластинка. Пла­стинка посредством жесткой нити (металлической или стеклян­ной), соединенной с микрофотошкалой, подвешивается к кварцевой или стеклянной спи­ральной пружинке (метод Вейлера и Ребиндера).

В место пружинки можно применять коромысло обыкно­венных аналитических весов (рис. 6.2). Сообщаемое усилие р (нагрузка на чашку весов или опускание столика вниз в случае растяжения пружинки) вызывает смещение пластинки l, регистрируемое наблюде­нием положения крючка нити 1 в микроскоп 2 с окуляр-микрометром. Груз 3 уравно­вешивает чашку весов 4. Результаты опыта обычно выражают графически в координатах р –  и  – t; это позволяет вычислить величины, характеризующие упругоплас-тические свойства кол­лоидной системы. Рассмотрим кривые р – , полученные при помощи растяже­ния спиральной пружинки (рис. 6.3) или опускания чашки ве­сов (рис. 6.4). Кривые показывают наличие трех типов струк­туры. Кривая I характерна для структур с упругими свойствами (например, 10% суспензия природного бентонита). Начальный прямолинейный участок ОА отвечает упругой деформации и по­зволяет вычислить модуль упругости по уравнению (6.1).

С ростом нагрузки при достижении p_k происходит хрупкий разрыв структуры: пластинка резко вырывается вверх, и даль­нейшая пластическая деформация после разрушения структуры (участок ВС) может происходить при нагрузке p₁ меньшей, чем p_k (это уменьшенная величина устанавливается автоматbчески, вследствие сокращения пружинки, рис. 6.3. При приме­нении весов кривая с максимумом могла бы получиться лишь при снятии части груза с чашки в момент деформации. Практи­чески, при постоянной нагрузке кривая I пойдет так, как пока­зано на рис. 6.4.

Значение p₁ отражает величину того остаточного структурообразования, при котором происходит дальнейшая пластическая деформация.

Величина предельного напряжения p_k, „при котором проис­ходит разрушение структуры (начало течения), отнесенная к единице площади поверхности скольжения, представляет собой предельное статическое напряжение сдвига _s (сов­падающее в данном случае с величиной P_k):

_s =P_k/S (6.4)

где S — площадь поверхности пластинки.

Рис. 6.3. Кривые напряжение – деформация (метод Вейлера–Ребиндера	Рис. 6.4. Кривые напряжение – деформация (метод пластинки с коромыслом)

Кривые типа II получены для систем с пластическим разру­шением структуры (например, диализованная 10% суспензия бентонита).

В этом случае после прямолинейного участка упругой дефор­мации ОА продолжается рост р при значительной деформации  (участок AD). Этот участок отражает состояние суспензии, в которой начинается преобладание пластических деформаций над остаточными упругими деформациями, переходящих далее в пластическое течение. В этом случае разрушение структуры начинается в точке отрыва кривой от прямолинейного участ­ка A, отвечающей пределу текучести, тогда как прочность ха­рактеризуется значением р_m в точке D.

Кривая III характерна для структуры с заметным преобла­данием пластических свойств над упругими (например, 10% суспензия бентонита в Nа+–форме); напряжение сдвига с ростом деформации достигает некоторого предельного постоянного зна­чения p₁ = p_m, отвечающего пластическому течению.

Исследование упруго-пластических свойств производится также посредством анализа кривых зависимости деформации  от времени t при постоянной нагрузке, т. е. кривых  – t. Кривая для упругой системы, в том случае, когда величина нагрузки не превышает предела упругости, показана на рис. 6.5. В мо­мент приложения нагрузки (t = 0) возникает упругая деформация ₀, исчезающая после снятия нагрузки со скоростью звука в данной системе. Она характери­зуется величиной условно-мгно­венного модуля упругости

где Р — напряжение, т. е. нагруз­ка р, приходящаяся на единицу площади пластинки.

Рис. 6.5. Кривая деформация – время для упругого тела

При сохра­нении постоянной нагрузки в течение нескольких минут происходит эластическая деформа­ция (_m– ₀), представляющая собой процесс упругого после­действия. Тела, обладающие значительной деформацией упру­гого последействия, называются эластичными и характеризуются величиной модуля эластичности

(6.1 б)

Низкие значения Е₂ характерны для эластомеров (каучука, резины). Эластичность их объясняется растягиванием свернутых в клубки макромолекул, возвращающихся в исходное, более вероятное, состояние после снятия нагрузки. Таким образом, эластическая деформация является механически обратимой (но необратимой термодинамически, вследствие рассеяния свободной энергии), как и упругая. При снятии нагрузки (р = 0), как видно из рис. 6.5, процесс идет в обратном направлении, и система возвращается полностью к исходному состоянию.

Если нагрузка превышает предел упругости, происходит либо упругий разрыв, либо возникает пластическая деформа­ция. Типичная кривая кинетики деформации реальной упруго-пластической системы (например, 30% глинистой суспензии) представлена на рис. 6.6.

В этом случае после мгновенной упругой деформации ₀, наряду с затухающим упругим последействием на участке АВ, происходит постепенное нарастание пластической деформации. Дальнейший прямолинейный участок ВС обусловлен постоян­ной величиной пластической деформации (течения). По углу наклона этого участка можно вычислить, в соответствии с фор­мулой (6.2), весьма важную характеристику пластического тече­ния, а именно наименьшую пластическую вяз­кость ₁ системы с разрушенной структурой; при этом надо учесть, что часть напряжения Р_k. (предел упругости) затрачивает­ся на упругую деформацию, а следовательно, напряжение, вы­зывающее пластическое течение, равно Р— Р_k.

Из формулы (6.2) находим, обозначая ∆ =  — _m;

(6.5)

Рис. 6.6. Кривая деформация – время для упруго-пластичного тела

Предел упругости Р_k, являю­щийся также пределом текучести, определяется как величина на­пряжения сдвига, при которой кривая  – t без течения (рис. 6.5) переходит в кривую с течением (рис. 6.6). Независимым крите­рием правильности выбора Р_k является инвариантность вели­чины ₁, вычисленной по (6.5) для разных значений Р. При снятии нагрузки (р = 0 при t = t₁) система не возвращается к ис­ходному состоянию. Конечное состояние отличается от началь­ного на величину остаточной пластической деформации ₁. Из графика следует, что отношение  к продолжительности действия нагрузки t₁ равно отношению разностей в уравнении (6.5), а следовательно:

(6.6)

Разбор кривых  — t показывает, что соотношение упругих и пластических свойств может быть выражено величинами ₀ и ₁. На основании кривых  — t может быть найдена также условная вязкость эластичности ₂ по начальной (наибольшей) скорости развития эластической деформации , из которой вычтена постоянная скорость течения :

Рассмотренные методы позволяют определить важнейшие параметры (Е₁ Е₂, P_k, ₁ и ₂), количественно характеризующие упруго-пластические свойства структурированных коллоидных систем. Например, исследование изменения этих величин в за­висимости от времени, прошедшего с момента формирования системы, позволяет провести количественную оценку тиксотропных свойств структурированных систем, имеющих большое значение для практики.

Задание 1. Исследование упруго-пластических свойств структурированных систем методом тангенциального смещения пластинки

Cтруктурированные системы готовят за сутки до опыта (если нет других указаний). Пе­ред опытом проверяют нулевую точку весов (рис. 6.2). Опреде­ляют вес и размеры пластинки. Подбирают набор гирь, уравновешивающих пластинку, погруженную в коллоидную систему.

Производят калибровку окуляр-микрометра по эталону. Про­веряют правильность установки прямоугольной кюветы квадрат­ного сечения. Центр квадрата должен находиться на продол­жении отвесного направления нити с крючком, идущей от коро­мысла, при горизонтальном его положении. Закрепляют коро­мысло в этом положении посредством арретира. Фокусируют микроскоп на конец крючка. Сильно встряхивают исследуемую дисперсную систему (например, 10% суспензию бентонита), раз­рушая структуру, выливают в кювету и немедленно погружают в неё пластинку, надевая петлю нити на крючок. На чашку весов помещают компенсирующий груз и освобождают арретир, Оставляют систему в покое в течение указанного времени (на­пример, 10 мин), проверяя правильность фокусировки микроско­па в конце срока.

Последовательно нагружая чашку весов, записывают пока­зания шкалы окуляр-микрометра n при различных нагрузках р. Опыт ведут до появления пластического течения, т. е. до той нагрузки, при которой равновесие не устанавливается. Вычисля­ют относительную деформацию Е, как разность между равновес­ным n и исходным n₀ показаниями на шкале, деленную на рас­стояние до стенки. Опыт повторяют с пластинкой, имеющей другую площадь S. Результаты опыта выражают графически в координатах  – р. Определяют p_k (конец прямолинейного участка), р_m и вычисляют _s по формуле (6.4). Вычисляют Е из угла наклона прямой ОА по формуле (6.3).

После этого изучают систему при нескольких постоянных нагрузках, больших и меньших р_m. Для этого, после окончания периода покоя, помещают на чашку весов сразу всю нагрузку. Одновременно включают секундомер, записывают величину мгновенного смещения ₀ и отмечают показания шкалы через различные промежутки времени. Снимают нагрузку, отметив время t₁, и продолжают наблюдать смещение во времени. Для удобства снятия нагрузки к гирькам предварительно прикреп­ляются тонкие ниточки. Результаты выражают графически в координатах  – t. Вычисляют величину модулей E₁ и Е₂ по (6.la, 6.16) и наименьшей пластической вязкости по формуле (6.6). При изучении тиксотропных свойств измерения производят после различных промежутков покоя.

СОДЕРЖАНИЕ И ОФОРМЛЕНИЕ ОТЧЕТА ПО РАБОТЕ

Отчет по работе содержит название, цели, краткое описание работы и выводы о реологических свойствах дисперсной системы. Экспериментальные данные оформляются графически и заносятся в соответствующую таблицу.

Контрольные вопросы по работе 6.

1.Как связано время воздействия деформирующей силы с характером деформации твердого тела?

2.Какими методами характеризуют высоко- и низкоструктурированные дисперсные системы и почему?

ЛИТЕРАТУРА

1. Щукин Е.Д. Коллоидная химия: учебник для университетов и химико-технолог. вузов/Е.Д. Щукин, В.А. Перцов, Е.А. Амелина. – М.: Высш. шк., 2006. – 444 с.

2. Кругляков П.М., Хаскова Т.Н. Физическая и коллоидная химия: Учебн. Пособие. М.: Высш. школа , 2005. - 319с.

3. Фролов Ю.Г. Курс коллоидной химии. Поверхностные явления и дисперсные системы/ Ю.Г. Фролов. – М.: Химия, 1988. – 464 с.

Методические указания к выполнению контрольной работы

В соответствии с учебным планом по курсу «Физико-химическая механика гетерогенных структур» студенту следует выполнить одну контрольную работу. К выполнению контрольной работы следует приступить после полного изучения курса по учебнику в соответствии с программой курса.

При оформлении работы вопросы контрольного задания переписываются полностью в тетрадь с указанием номера вопроса в соответствии с шифром.

При выполнении работы указанные в варианте задания вопросы рассматриваются конспективно, но обязательно с приведением и, по возможности, выводом соответствующих уравнений, указанием граничных условий и пояснительными иллюстрациями. Особое внимание следует уделить применению рассматриваемого явления в строительной технике.

В конце работы приводится список учебников, использованных при выполнении контрольной работы с указанием авторов и года издания, ставится дата окончания работы над контрольной работой и подпись студента. Студент выполняет вариант задания по двум последним цифрам шифра.

Выполненная контрольная работа сдается на кафедру ПСК АСФ СГТУ преподавателю в установленные для этого дни. Студенты, не имеющие возможности в течение года приехать в университет для сдачи контрольной работы, высылают подготовленное задание в университет на проверку. Если контрольная работа после проверки «Допущена к собеседованию», то студент проходит собеседование по проверенной работе в удобное для него время или в начале сессии. Если на контрольной работе сделана пометка «На доработку», то студент делает исправления в соответствии с замечаниями преподавателя и отправляет исправленную работу на повторную проверку.

ВОПРОСЫ ДЛЯ КОНТРОЛЬНОГО ЗАДАНИЯ

1. Какие системы называют суспензиями? Дайте примеры органо- и гидросуспензий.

2. Каков механизм стабилизации эмульсий поверхностно-актив­ными веществами. Разберите на примере эмульсий м/в в присутст­вии эмульгатора олеата натрия,

3. Дайте уравнение зависимости скорости седиментации от ра­диуса частиц. Какие свойства среды влияют на скорость седимента­ции?

4. Охарактеризуйте строение мицеллы мыла в разбавленном и концентрированном водном растворе. Сравните со строением мицел­лы золя AgI.

5. Изложите способы определения ККМ в водном растворе по­луколлоида.

6. Поясните высокое стабилизующее действие мыл, связав его с полуколлоидной природой этих соединений.

7. Какие полуколлоидные вещества называют анионактивными? Чем они отличаются от катионактивных? Дайте примеры.

8. Поясните механизм солюбилизации. Где в практике исполь­зуют это явление?

9. Охарактеризуйте дисперсии полимеров. Каковы их оптиче­ские свойства?

10. Сравните свойства лиозолей, аэрозолей и твердых золей. Дайте примеры этих систем.

11. Каковы факторы устойчивости пен? Каков механизм пеногашения?

12. Изложите способы определения молекулярных весов поли­меров, основанные на измерении мутности и вязкости их растворов.

13. Охарактеризуйте свойства и практическое значение высоко­молекулярных ионитов. Дайте примеры катионитов и анионитов.

14. Как осмотическое давление раствора полимера зависит от концентрации? Дайте уравнение зависимости и поясните, как с его помощью определить молекулярный вес полимера.

15. Изложите основные положения термодинамики растворения высокомолекулярных соединений.

16. Какие системы называют студнями? Дайте примеры ограни­ченного и неограниченного набухания студней. Как влияет темпера­тура на процесс набухания студня?

17. Поясните механизм моющего действия мыл и моющих средств. С какими коллоидно-химическими свойствами полуколлоидных систем связана их моющая способность?

18. Какие системы называют аэрозолями? Каковы особенности их агрегативной и кинетической устойчивости? Каковы электрические свойства аэрозолей?

19. Коллоидные растворы: основные признаки, дать определение понятию “коллоидная система”. Способы выражения дисперсности вещества. Объяснить основное отличие дисперсной фазы от истинно растворенного вещества.

20. Дать характеристику основным классификациям коллоидных систем.

21. Адсорбция на границе раздела газ-твердое тело: виды адсорбции и их характеристика, изотермы адсорбции. Объясните зависимость характера изотермы адсорбции от температуры.

22. Теория мономолекулярной адсорбции Ленгмюра: основные постулаты, уравнение Ленгмюра, форма изотермы адсорбции по Ленгмюру.

23. Теплота адсорбции. Способы оценки теплоты адсорбции. Методы измерения.

24. Поверхностное натяжение: природа явления, взаимосвязь с внутренним давлением. Влияние дисперсности на внутреннее давление тел.

25. Понятие поверхностно-активных веществ. Классификация веществ по их поверхностной активности, приведите примеры веществ. Что такое поверхностная активность и методы ее определения. Правило Дюкло-Траубе.

26. Капиллярные явления. Раскройте их связь с поверхностной энергией (поверхностным натяжением). Приведите вывод уравнения Томсона,

27. Классификация ПАВ по механизму действия. Дайте характеристику веществам каждого класса.

28. Классификация ПАВ по химическому строению. Дайте определения каждого класса ПАВ, приведите примеры веществ.

29. Строение адсорбционного слоя раствор-газ: жидкие, твердые, газообразные пленки, их механические свойства и связь со строением углеводородного радикала.

30. Смачивание. Краевой угол смачивания, закон Лапласа. Способы повышения смачивания.

31. Набухание, степень набухания. Взаимосвязь смачивания и набухания. Влияние набухания на механические свойства систем.

32. Природа поверхностного заряда коллоидных частиц. Опишите явления, обусловленные наличием поверхностного заряда коллоидных частиц.

33. Молекулярная адсорбция на границе Твердое тело – раствор; влияние природы среды, адсорбента, температуры. Правило уравнивания полярностей.

34. Адсорбция электролитов на твердой поверхности. Влияние природы поверхности, адсорбата. Природа лиотропных рядов.

35. Обменная адсорбция. Механизм и особенности обменной адсорбции. Виды ионообменников.

36. Адсорбция на активированном угле. Природа универсальной адсорбционной активности углерода. Хемосорбция.

37. Электрокинетические явления коллоидных систем: основные виды, природа явлений, практическое применение.

38. Охарактеризуйте особенности аэрозолей, порошков, суспензий и эмульсий.

39. Седиментация. Закономерности седиментации. Условии соблюдения закона Стокса Виды седиментационного анализа.

40. Хроматография. Сущность и классификация хроматографических методов. Области применения хроматографии.

41. Тонкослойная и бумажная хроматография. Техника проведения, количественная оценка результатов хроматографирования.

42. Методы синтеза коллоидных систем. Достоинства и недостатки. Области применения каждого из методов.

43. Диспергационный метод синтеза коллоидных систем. Ограничения метода. Эффект Ребиндера и ускорители помола.

44. Конденсационный метод синтеза коллоидных систем. Природа лимитирующей стадии процесса. Способы управления характеристиками золей, получаемых конденсационным методом.

45. Строение двойного электрического слоя (ДЭС). Природа электрокинетического потенциала.

46. Двойной электрический слой (ДЭС). Опишите механизм концентрационного сжатия ДЭС

47. Двойной электрический слой (ДЭС). Объясните природу различной сжимающей силы противоионов различной валентности. Что такое порог коагуляции?

48. Двойной электрический слой (ДЭС). Опишите механизм и закономерности явления перезарядки поверхности коллоидных частиц.

49. Кинетика коагуляции. Опишите представления о процессах коагуляции с позиций строения двойного электрического слоя.

50. Коагуляция золей. Природа потенциальной кривой взаимодействия двух частиц.

51. Коагуляция под действием физических факторов.

52. Реология коллоидных систем. Понятие текучести, числа Рейнольдса. Что такое неньютоновские жидкости и в чем причина аномального поведения золей?

53. Гелеобразование. Факторы гелеобразования. Свойства гелей. Что такое ксерогели?

54. Полуколлоиды и мыла. Особенности поведения полуколлоидов на примере поведения растворов мыл. Что такое критическая концентрация мицеллообразования (ККМ), факторы и признаки ККМ.

55. Эмульсии. Методы оценки агрегативной устойчивости эмульсий. Эмульсии первого и второго рода и факторы их устойчивости.

56. Что такое неньютоновские жидкости и причины их аномального поведения. Охарактеризуйте влияние анизодиаметричности, фактора сольватации и взаимодействия между частицами на вязкость золей.

57. Высокомолекулярные вещества (ВМС). Методы определения молекулярного веса ВМС. Понятие среднего молекулярного веса полимеров и способы его выражения. Показатель полидисперсности.

58. Высокомолекулярные вещества (ВМС). Признаки ВМС. Методы фракционирования ВМС.

59. Эмульсии. Классификации эмульсий. Охарактеризуйте каждую классификационную группу. Методы оценки агрегативной устойчивости эмульсий.

60. Классификации эмульсий. Охарактеризуйте каждую классификационную группу. Методы получения и разрушения эмульсий. Явление обращения фаз эмульсий.

61. Высокомолекулярные вещества (ВМС). Пространственная ориентация молекул ВМС в растворе и в блоке полимера. Влияние строения полимера на гибкость макромолекул.

62. Пены. Строение, условия образования, основные факторы устойчивости пен.

63. Пены. Строение пен. Виды ПАВ для получения пен. Механизмы и методы разрушения пен.

64. Смачивание реальных тел. Теплота смачивания. Эффект Марангони.

65. Поясните механизм изотермической перегонки в дисперсных системах. Опишите эффект Кельвина.

Последняя цифра шифра
Предпоследняя цифра шифра		0	1	2	3	4	5	6	7	8	9
	0	13, 32 4, 1, 44	22,37 5, 9, 56	33, 45 6, 40, 52	22, 46 7, 42, 19	23, 47 8, 52, 16	34, 48 17, 3, 26	35, 32 25, 16, 43	33, 37 27, 19, 44	34, 45 28, 26, 16	36, 46 4, 2, 52
	1	23, 32 5, 12, 65	21,32 27, 41, 64	23, 37 25, 43, 19	34, 45 17, 56, 40	21, 46 8, 39, 56	33, 47 7, 30, 52	33, 48 6, 20, 3	36, 37 5, 65, 19	23, 45 4, 10, 65	35, 46 28, 14, 56
	2	21, 32 6, 44, 52	33, 37 28, 31, 44	22, 32 25, 24, 65	33, 37 17, 11, 24	35, 45 8, 15, 20	13, 46 7, 18, 30	34, 47 6, 57, 64	23, 48 5, 38, 16	13, 45 4, 58, 39	22, 46 27, 53, 3
	3	22, 32 7, 61, 44	23, 37 4, 54, 43	34, 45 27, 55, 16	23, 32 25, 59, 42	34, 37 17, 60, 41	36, 45 8, 62, 40	36, 46 7, 63, 56	35, 47 6, 1, 52	22, 48 28, 9, 39	21, 46 25, 40, 3
	4	21, 32 8, 42, 16	13, 37 5, 52, 24	36, 45 28, 3, 19	35, 46 27, 16, 65	33, 32 17, 19, 43	35, 37 8, 26, 44	13, 45 7, 2, 52	35, 46 5, 12, 56	36, 47 27, 41, 16	21, 48 17, 43, 64
	5	35, 32 17, 56, 24	13, 37 6, 39, 26	34, 45 4, 30, 65	21, 46 28, 20, 40	36, 47 4, 65, 43	34, 32 5, 10, 42	36, 37 6, 14, 56	21, 45 4, 44, 52	34, 46 25, 31, 16	13, 47 8, 24, 31
	6	36, 48 25, 11, 30	35, 32 7, 15, 64	34, 37 5, 18, 26	33, 45 7, 57, 24	22, 46 6,38, 65	13, 47 5, 58, 20	35, 32 4, 53, 19	13, 37 28, 55, 64	22, 45 17, 54, 3	33, 46 7, 59, 44
	7	33, 47 27, 60, 43	23, 48 8, 62, 42	22, 32 6, 63, 52	21, 37 7, 1, 56	13, 45 8, 2, 65	36, 46 17, 10, 18	21, 47 25, 38, 9	36, 32 27, 53, 3	21, 37 8, 54, 19	23, 45 6, 55, 16
	8	23, 46 28, 59, 58	36, 47 17, 60, 57	35, 48 25, 62, 12	34, 48 27, 63, 9	33, 32 28, 1, 56	22, 37 4, 2, 64	13, 45 5, 10, 65	22, 46 6, 11, 15	13, 32 7, 18, 57	22, 37 5, 38, 58
	9	13, 45 4, 53, 61	36, 46 5, 54, 15	35, 47 6, 55, 14	34, 47 7, 59, 26	33, 48 8, 60, 24	23, 32 17, 62, 40	22, 37 25, 63, 3	21, 45 27, 1, 52	13, 46 28, 2, 64	21, 47 4, 10, 65

1 При большей скорости вес образующейся капли быстро увеличивается во времени и заметно изменя-ется за время отрыва. Поэтому вес оторвав­шейся капли окажется преувеличенным. Кроме того, не успевают установиться равновесные величины концентраций на поверхности капли.

2 Метку на стакане ставят предварительно, отмечая объем в 1 дм³

55