- •Лекционный материал (математическое моделирование)
- •1. Основные предположения о гравитационном режиме течения грунтовых вод
- •2. Баланс массы в элементе грунта.
- •3. Замыкание закона сохранения массы.
- •4. О некоторых свойствах уравнения Буссинеска.
- •5. Основные выводы.
- •Сохранение энергии
- •1. Предварительные сведения о процессах теплопередачи.
- •2. Вывод закона Фурье из молекулярно-кинетических представлений.
- •3. Уравнение баланса тепла.
- •4. Постановка типичных краевых условий для уравнения теплопроводности.
- •5. Об особенностях моделей теплопередачи.
Лекционный материал (математическое моделирование)
Лекция №1.
1. Основные предположения о гравитационном режиме течения грунтовых вод
Пористая среда представляет собой пласт водопроницаемого материала (песок, глина), ограниченного снизу грунтом, не пропускающим воду (гранит), а сверху – поверхностью земли (рис. 2.1).
Рис. 1.1
Если из-за интенсивной работы артезианских скважин или в результате обильных осадков уровень воды в каком-либо месте слоя изменяется, то под действием силы тяжести начинается движение жидкости, выравнивающее ее свободную поверхность.
Для описания этого процесса, введем ряд предположений:
1) вода рассматривается как несжимаемая жидкость с постоянной плотностью ;
2) толщина пласта много меньше его ширины и длины;
3) подстилающая поверхность не имеет разрывов и изломов, задающая ее известная функция - достаточно гладкая функция своих аргументов;
4) свободная поверхность воды плавно меняется с изменением координат ;
5) грунтовые воды нигде не выходят на поверхность земли, причем на свободной поверхности жидкости давление постоянно;
6) грунт однороден, т.е. его физико-механические свойства не зависят от .
Первое предположение вполне естественно, поскольку в рассматриваемом процессе не могут достигаться давления, способные заметно изменить плотность воды. Остальные предположения упрощающие. Например, второе предположение (тонкий пласт) означает, что течение жидкости двумерное и все его характеристики не зависят от координаты , последние два предположения позволяют построить модель, единообразную во всех точках грунта и т.д. Вместе с тем, предположения 1) – 6) не выхолащивают сути процесса, так как они выполняются в большом количестве реальных ситуаций.
2. Баланс массы в элементе грунта.
Выделим в пласте элементарный объем, образующийся в результате пересечения вертикальной призмы подстилающей и свободной поверхностями грунта. Поскольку размеры призмы и малы, а функции и гладкие (предположения 3), 4)), то получившееся тело с хорошей степенью точности можно считать параллелепипедом. Ведем неизвестные функции и - составляющие скорости жидкости вдоль осей (рис. 1.2).
Подсчитаем количество жидкости, входящей в параллелепипед и выходящей из него за промежуток времени .
Через грань в элементе грунта входит масса воды, равная объему прошедшей через нее жидкости, умноженному на плотность , т.е. величина
,
а через грань выходит массы воды
.
Рис. 1.2
В этом выражении в сравнении с предыдущем добавляется член, описывающий приращение функции при переходе от плоскости к плоскости . Сама же величина имеет смысл потока массы (вещества).
Итак, при движении жидкости вдоль оси , в элементе грунта накапливается масса
.
Проведя аналогичные рассуждения и , получаем изменение массы воды вдоль за счет ее движения вдоль оси :
.
Поскольку вдоль оси в элементе грунта жидкость не втекает и не вытекает из него (снизу – пласт подстилающий, а через свободную поверхность нет потока вещества), то суммарное изменение массы воды в элементе грунта равно
. (1)
Общее количество жидкости в параллелепипеде равно его объему, умноженному на плотность и на коэффициент пористости (так как часть объема занята грунтом):
.
Изменение массы воды в элементе за время , очевидно, равно
.
Учитывая, что , , из последнего выражение получаем
, (2)
и, приравнивая (1) и (2), приходим к уравнению неразрывности, выражающему закон сохранения массы в рассматриваемом процессе:
. (3)
В уравнении (3) скорость изменения рассматриваемой величины (в данном случае массы) со временем определяется дивергенцией потока этой величины – свойство, характерное для многих моделей, получаемых из законов сохранения.
С учетом того, что , , уравнение (3) переписывается в более простой форме:
. (4)