
- •Раздел 1 Линейные цепи постоянного тока
- •Глава 1 Основные понятия и законы линейных электрических цепей постоянного тока
- •Глава 2 Расчёт простых электрических цепей
- •Глава 3 Законы Кирхгофа
- •Глава 4 Работа и мощность тока
- •Глава 5 Метод контурных токов
- •Глава 6 Метод узловых напряжений
- •Глава 7 Метод эквивалентного источника
- •Раздел 2 Линейные цепи переменного тока
- •Глава 1 Основные понятия переменного тока
- •Глава 2 Активные и реактивные элементы
- •А ктивное сопротивление в цепи переменного тока
- •Катушка индуктивности в цепи переменного тока
- •Глава 3 Цепи с соединением r, l, c
- •Глава 4 Мощность в цепи переменного тока Мощность в цепи с активным сопротивлением
- •Глава 5 Резонанс
- •Глава 6 Расчёт цепей символическим методом
Глава 4 Мощность в цепи переменного тока Мощность в цепи с активным сопротивлением
Поскольку ветви, содержащие один элемент – R, L или C – были детально рассмотрены, в этом разделе не будут вновь приводиться рисунки 2.4, 2.5, 2.7.
Мгновенная мощность:
p(t)=u(t) i(t) = Um sin (ωt+ψu) Im sin (ωt+ψi)
В цепи с активным сопротивлением ψu= ψi, поэтому:
p(t) = UmIm sin2(ωt+ψi)
Из тригонометрии известно, что sin2α = (1- cos2α)/2. Тогда:
Г
рафик
p(t) показан
на рисунке 2.24.
Среднее значение косинуса равно нулю, следовательно, среднее значение мгновенной мощности (постоянная составляющая):
Мощность Р называется активной мощностью и измеряется в Ваттах и также является синусоидой, но с частотой 2ω – в два раза большей, чем у тока и напряжения. Она всегда положительна (если не равна нулю), направление потока энергии всегда направлено в одну сторону – от источника энергии к нагрузке.
Активное сопротивление всегда потребляет мощность, откуда и следует его название.
Мощность в цепи с реактивным сопротивлением
Соотношения для цепей с катушкой индуктивности или конденсатором во многом схожи. Рассмотрим мгновенную мощность в ветви с катушкой L.
p (t) = u (t) i (t) = Um sin (ωt+ψu) Im sin (ωt+ψi) =
= Um sin (ωt+ψi+π/2) Im sin (ωt+ψi) =
= Um cos (ωt+ψi) Im sin (ωt+ψi)
С
реднее
значение мгновенной мощности равно
нулю (рисунок 2.25). Коэффициент при синусе
называется индуктивной мощностью
QL.
UL = I XL => QL= I2ωL = U2/ωL
Половину периода при p(t)>0 катушка является приёмником энергии – потребляет мощность (знаки напряжения и тока совпадают), а вторую половину при p(t)<0, за счёт запасённой энергии магнитного поля, является источником энергии (знаки напряжения и тока противоположны).
П
рименив
аналогичные выводы формул для цепи с
конденсатором С, получим аналогичные
результаты.
(здесь разница: ψu вместо ψi в цепи с катушкой)
Далее – всё аналогично. Среднее значение мгновен-ной мощности равно нулю (рисунок 2.26). Коэффициент при синусе называется ёмкостной мощностью QС.
I
C
= U XC
=> QC=
U2ωC
= I2/ωC
Половину периода при p(t)>0 конденсатор является приёмником энергии – потребляет мощность (знаки напряжения и тока совпадают), а вторую половину при p(t)<0, за счёт запасённой энергии электрического поля, является источником энергии (знаки напряжения и тока противоположны).
Временные диаграммы у катушки и конденсатора несколько отличаются, но основные положения идентичны.
Полная мощность. Треугольник мощностей
Сделаем некоторые выводы.
Существует два типа элементов: активные элементы, всегда только потребляющие мощность и реактивные, средняя мощность потребления у которых равна нулю.
При синусоидальных напряжениях и токах все мгновенные мощности также являются синусоидальными функциями, частота их при этом в два раза больше, чем у тока и напряжения.
Активная мощность Р измеряется в Ваттах – Вт.
Реактивная мощность Q измеряется в варах (Вольт-Ампер реактивный, ВАр).
Q = QL- QC.
Полная мощность S измеряется в Вольт-Амперах (ВА).
S = P
+ jQ =
Для записи комплекса мощности через ток и напряжение, необходимо использовать понятие комплексно сопряжённого числа.
Д
ля
тока – İ = I1
+ jI2
= I ejψi
Комплексно сопряжённый ток: = I1 - jI2 = I e-jψi
Комплекс мощности:
S = Ù
S = U ejψu I e-jψi = U I ej(ψu - ψi) = S ejφ
Основные соотношения такие же, как для сопротивлений.
φ = arctg Q/P P = S cos φ Q = S sin φ |
Для наглядности можно это представить в виде треугольника мощностей, который подобен треугольнику сопротивлений, с таким же углом φ (рисунок 2.27).
Важную роль в промышленном потреблении энергии играет угол сдвига фаз φ. Большинство потребителей энергии имеют индуктивный характер нагрузки (электродвигатели и пр.), в связи с чем увеличивается cos φ. Увеличение реактивной мощности за счёт активной означает бесполезное расходование мощности электрогенераторов и, зачастую, огромные материальные затраты – например при работе крупных промышленных предприятий.
Для предотвращения этого, на предприятиях, параллельно основной, подключается дополнительная ёмкостная нагрузка – для компенсации. Косинус φ должен соответствовать определённым нормам и не превосходить 0,9 - 0,95.