Добавил:
Upload Опубликованный материал нарушает ваши авторские права? Сообщите нам.
Вуз: Предмет: Файл:
009740_82256_lekcii_po_chislennym_metodam_34_ch...doc
Скачиваний:
56
Добавлен:
09.11.2019
Размер:
2.11 Mб
Скачать

8. Численные методы решения краевых задач для дифференциальных уравнений в частных производных первого порядка.

Рассмотрим приближенные методы решения задач для дифференциальных уравнений в частных производных второго порядка с двумя независимыми переменными. В общем случае такое уравнение имеет вид:

(49)

где - независимые переменные, - искомая функция, - первые и вторые частные производные по аргументам и .

Решением уравнения (49) называется функция , обращающаяся это уравнение в тождество. График решения (Рис.13) представляет собой поверхность в пространстве (интегральная поверхность).

8.1. Метод сеток для уравнения параболического типа.

В качестве примера уравнения параболического типа остановимся на уравнении теплопроводности для однородного стержня длиной :

(50)

где - температура и - время. Будем предполагать, что . То есть от уравнения (50) перейдем к уравнению

(51)

Пусть задано распределение температуры в начальный момент времени и законы изменения температуры в зависимости от времени на концах стержня и : ; . Требуется найти распределение температуры вдоль стержня длиной в любой момент времени . Функция должна быть непрерывна и дважды непрерывно дифференцируема по своим переменным в области .

Область заменим сеточной (Рис.14), разбивая ее с помощью шага по и с помощью шага по . В результате замены непрерывной области дискретным множеством узловых точек , исходная задача деформируется. Теперь будем искать решение только на дискретном множестве . Т.е. - двумерная таблица значений искомой функции в узловых точках.

Представим уравнение (51) в конечно-разностной форме, заменяя и конечно-разностным аналогом в узловых точках :

Получим конечно-разностный аналог исходной задачи: требуется найти значение функции , удовлетворяющего конечно-разностному уравнению вида:

, (52).

и дополнительным условиям:

Получим систему линейных алгебраических уравнений, которую можно решить любым известным методом. Исследования показали, что значения и должны быть связаны между собой следующим образом: , где . Аппроксимируем уравнение (51) конечно-разностным

(53)

Решая систему (53) с учетом дополнительных условий, получим - искомую функцию в точках .

Второй вариант конечно-разностного аналога исходного дифференциального уравнения, т.н. явная схема, получается за счет того, что первые производные в узловых точках представлены в виде:

,

а вторая производная остается прежней. Получим исходное уравнение в конечно-разностной форме:

.

Считая, что , получим или , . По этой формуле для каждого значения для слоя по оси используются три значения на предыдущем слое с номером . Для начала вычислений используем дополнительные условия.

В результате решения задачи в конечно-разностной форме мы получаем значения искомой функции в точках (Рис.15), которые являются приближенным решением исходной задачи. На практике полагают , тогда расчетная формула упрощается и принимает следующий вид:

.

Данная расчетная формула дает наилучшее приближение к искомому решению, обеспечивая устойчивость конечно-разностной схемы и наилучшую аппроксимацию исходного уравнения конечно-разностным.

Заметим, что идея метода сеток, которая заключается в замене исходной области сеточной и замене исходной задачи конечно-разностным аналогом, используется при решении других типов уравнений в частных производных.

В случае неявной схемы используется другой вид аппроксимации и новое соотношение между шагами и в виде . Исходное дифференциальное уравнение (51) аппроксимируется конечно-разностным уравнением вида

(54)

Начальные и граничные условия остаются теми же, что в предыдущем случае. Для решения системы линейных алгебраических уравнений (54) применяется метод прогонки.

Суть метода прогонки состоит в том, что сначала вычисляются значения , выбирается значение с целью получения требуемой скорости продвижения оси . Обозначим , , , . В прямом ходе на очередном временном слое вычисляются вспомогательные функции:

В обратном ходе вычисляются значения искомой функции на слое по формуле . Величина является значением искомой функции в точке , а - в точке . Погрешность метода . Из анализа устойчивости неявной схемы вытекает, что следует назначать .