- •1. Материал
- •2. Подкласс пп приборов.
- •3. Назначение, электрические свойства пп приборов внутри класса.
- •4. Порядковый номер разработки 01-99 или 001 – 999.
- •1.2 Собственный полупроводник
- •1.3 Примесный полупроводник n – типа
- •1.4 Примесный полупроводник p – типа
- •1.5 Температурный диапазон работы примесных полупроводников.
- •1.6 Уравнение нейтральности полупроводников.
- •1.7 Термогенерация. Рекомбинация. Закон действующих масс.
- •1.8 Токи в полупроводниках.
- •1. Дрейфовый ток.
- •2.Диффузионный ток.
- •1.9 Стационарное уравнение диффузии. Ток диффузии. Ток рекомбинации.
1.2 Собственный полупроводник
В изолированном атоме электроны находятся на стационарных орбитах с разрешенными (в соответствии с квантовыми числами) энергиями. По мере уменьшения межатомных расстояний d вследствие взаимодействия атомов уровни преобразуются в разрешенные зоны, разделенные запрещенными зонами (ЗЗ). В полупроводниках последняя полностью заполненная при Т=0 разрешенная зона называется валентной (ВЗ). Следующая за ней свободная при Т=0 от электронов разрешенная зона называется зоной проводимостью (ЗП).
Проводимость полупроводника определяется концентрацией электронов в ЗП.
V –энергия потолка валентной зоны,
С –энергия дна зоны проводимости,
ширина запрещенной зоны.
∆εЗ=V –С (1.6)
Так как энергия электрона =q (ДжэВ, 1эВ=1,61019Дж), то удобнее перейти от энергий к потенциалам: VV, СС, ∆εЗ∆З. Например, для кремния ∆εЗ 1,1 эВ и ∆З 1,1 В.
В собственном пп свободные электроны образуются в результате разрыва валентной связи между атомами, т.е. появление свободного электрона в ЗП сопровождается образованием свободного разрешенного уровня в валентной зоне – дырки. Таким образом, для собственного пп справедливо равенство ni=pi. |
Концентрация дырок в ВЗ (1.8)
F, F – энергия и потенциал Ферми. В распределении Ферми-Дирака это уровень, вероятность заполнения которого равна ½.
Nc, Nv 1019см–3– эффективные плотности состояний в ЗП и ВЗ,
К=1,381023 Дж/К= 86,5106 эВ/К постоянная Больцмана,
КТ0,025 эВ при Т=300К – энергия теплового движения,
Т = КТ/q=0,025 B=25мВ при Т=300К – температурный потенциал. (1.9)
Перемножая (1.7) и (1.8) и принимая n и р равными, получим
, (1.10)
(1.11)
Из (1.10) и (1.11) следует
np=ni2 (1.12)
а)Собственные концентрации определяются шириной запрещенной зоны.
Параметр. Т=300К |
Полупроводник | ||
Ge |
Si |
GaAs | |
∆З,B |
0,67 |
1,1 |
1,4 |
ni, см-3 |
2,51013 |
21010 |
1,5106 |
б)Собственные концентрации сильно зависят от температуры:
Общая проводимость полупроводника
, (1.13)
jдр=Е= jnдр+ jpдр (1.14)
C учетом равенства n=p из (1.7) и (1.8) при Nc= Nv
(1.15)
В собственном пп уровень Ферми F совпадает с электростатическим потенциалом Е – серединой запрещенной зоны. Уровень Ферми F является уровнем, от которого ведется отсчет энергий или потенциалов. Энергия ∆εзили разность потенциалов ∆з,необходимые для преодоления ЗЗ (разрыва валентной связи), делятся поровну между электроном и дыркой. |
1.3 Примесный полупроводник n – типа
Полупроводники, у которых концентрация свободных электронов превышает концентрацию дырок (свободных уровней в ВЗ), называются полупроводниками с электронной электропроводностью или полупроводниками n-типа (negatively). Такое соотношение создается путем внесения в пп донорной примеси (5-ти валентных атомов As, P, Sb для 4-х валентного кремния).
Один электрон донора не образует ковалентную связь и значительно слабее связан с атомом. Для его отрыва нужна малая энергия εi < 0,1 эВ, называемая энергией ионизации (активации). При комнатной температуре практически все доноры ионизированы. Ионизация доноров (потеря электрона) приводит к появлению положительно заряженных неподвижных ионов – их концентрация NД* равна концентрации “донорных” электронов. Так как εi < 0,1 эВ<<∆З, то локальные уровни доноров располагаются на зонной диаграмме в ЗЗ у дна ЗП.
Кроме того, как и в собственном пп образуются электронно-дырочные пары, для чего требуется энергия >∆З1эВ >> i.
, (1.16)
Концентрация атомов кремния в кристалле составляет NSi=51022 атом/см3. Концентрация атомов примеси NД=10141018 атом/см3. При Т=300 К все атомы примеси ионизированы и n= NД*=10141018 см 3, а ni=pi=1010 см 3.
Примесь вносится очень малыми дозами – 1 атом примеси приходится на 104108 атомов основного материала, но проводимость определяется именно примесью.
Поделим выражения (1.7) и (1.8) при Nc= Nv с учетом Е=(С+V)/2:
Выразим уровень Ферми
. (1.17)
Для собственного полупроводника n=p=ni=pi и F=Е. Подставим р из (1.12)
F=Е+Tln(n/ni) Е +Tln(NД*/ni). (1.18)
Второе слагаемое – химический потенциал (определяется концентрацией примеси), а уровень Ферми называют электрохимическим потенциалом (сумма электрического и химического). Для n-типа n>>p, n>>ni, уровень Ферми Fn смещен от центра к зоне проводимости.