- •Часть 2
- •Часть 2
- •Введение
- •Самостоятельная работа студентов по подготовке к Интернет-экзамену по учебной дисциплине «Физика»
- •Тематическая структура апим «Электричество и магнетизм»
- •3 Магнитостатика
- •Линии индукции магнитного поля
- •Закон Био-Савара – Лапласа
- •Магнитное поле прямолинейного проводника
- •Магнитное поле на оси кольца с током
- •Магнитное поле на оси соленоида конечной длины
- •Циркуляция вектора индукции магнитного поля. Закон полного тока
- •Магнитное поле длинного соленоида
- •Магнитное поле стержня с током
- •Сила Лоренца
- •Закон Ампера
- •Магнитное взаимодействие параллельных проводников с током
- •Движение заряженных частиц в магнитном поле
- •Магнитный поток.
- •Работа сил магнитного поля
- •Магнитное поле в веществе
- •Напряженность магнитного поля
- •Магнитные свойства веществ
- •4 Явление электромагнитной индукции
- •Индуктивность. Самоиндукции
- •Взаимная индукция
- •Энергия магнитного поля
- •5 Уравнения максвелла
- •Электромагнитные волны
- •Примеры заданий Интернет-экзамена
- •Задание №10
- •Рекомендуемый список литературы по теме
- •Список литературы
- •Часть 2
- •640000, Курган, ул.К.Мяготина, 147, кижт УрГупс
Индуктивность. Самоиндукции
Если в пространстве, где находится проводящий контур с током I, нет ферромагнетиков, то вектор магнитной индукции (см. закон Био-Савара - Лапласа, а значит и поток вектора магнитной индукции Ф через контур пропорционален силе тока Ф~I, и можно ввести коэффициент пропорциональности
Ф =LI.
Здесь L - индуктивность контура. Индуктивность всегда положительна и зависит только от формы и размеров контура, а также от магнитных свойств окружающей среды. Единица измерения индуктивности- генри (Гн). [Гн] = [Вб]/[А].
Индуктивность длинного соленоида объемом V=Sl,
ч
Выбирая вектор нормали параллельным вектору магнитной индукции для магнитного потока через один виток соленоида, получаем Ф = BS .
Магнитный поток Ψ, пронизывающий N одинаковых витков, (потокосцепление) определяется соотношением
Ψ = NФ = .
Тогда, индуктивность соленоида равна .
При изменении силы тока в произвольном контуре меняется вектор магнитной индукции, а значит и магнитный поток через этот контур. Следовательно, в нем самом должна наводится эдс, которая называется эдс самоиндукции εs. Явление возникновения индукционного электрического тока в замкнутом проводящем контуре при изменении тока в нем называется самоиндукцией. Так как Ф = LI, то
εS .
Если при изменении тока в контуре его индуктивность не меняется ( т.е. не меняется конфигурация контура и нет ферромагнитной среды), то
εS .
Используя закон Ома, получим выражение для тока самоиндукции
.
Знак минус показывает, что эдс «вызывает» индукционный ток, направленный против изменения первоначального тока, т.е. в соответствии с правилом Ленца. Эдс самоиндукции противодействует первоначальному току, когда он увеличивается и поддерживает его, когда он уменьшается.
Определим на примере одного витка с током направление индукционного тока исходя из выражения для тока самоиндукции.
Выберем за положительное направление обхода контура направление протекания первоначального тока I в нем (белая стрелка вниз) т.е. I > 0. Тогда вектор нормали направлен слева - направо (рис.). Вектор магнитной индукции такого витка с током также направлен в эту
сторону (белая стрелка вправо) и, следовательно, так как и сонаправлены, магнитный поток первоначального тока через плоскость, ограниченную контуром, положителен.
Пусть первоначальный ток возрастает, т.е. > 0 (рис.а). Тогда ток самоиндукции < 0 (черная стрелка вверх). Таким образом, в соответствии с правилом Ленца индукционный ток отрицателен. Это значит, что он направлен в сторону, обратную направлению первоначального тока, и мешает первоначальному току возрастать. При таком направлении тока самоиндукции его вектор магнитной индукции составляет угол с вектором нормали к контуру, а магнитный поток через плоскость ограниченную контуром - отрицателен. Пусть первоначальный ток уменьшается, т.е. < 0 (рис. б). Тогда ток самоиндукции > 0 (черная стрелка вниз). Таким образом, в соответствии с правилом Ленца индукционный ток положителен. Это означает, что он направлен по направлению первоначального тока и мешает первоначальному току уменьшаться, т.е. поддерживает его. При таком направлении тока самоиндукции его вектор магнитной индукции параллелен вектору нормали к контуру, а магнитный поток через плоскость ограниченную контуром - положителен.
. Переходные процессы при размыкании и замыкании цепи
Характерные проявления явления самоиндукции наблюдаются при размыкании и замыкании тока в электрической цепи.
Исчезновение тока при размыкании цепи
I
L
R
ε
K
R
I
а
Пусть цепь состоит из источника тока с эдс и нулевым внутренним сопротивлением, резистора с сопротивлением R, катушки индуктивности с постоянной индуктивностью L и ключа K. Первоначально ключ находится в нижнем положении (рис. а), и в цепи течет ток .
В момент t = 0 повернем ключ по направлению движения часовой стрелки из нижнего положения в верхнее и отключим цепь от источника. Ток через индуктивность начнет убывать. Это приведет к возникновению эдс самоиндукции εS , которая противодействует, по правилу Ленца, убыванию тока. Так как это единственное эдс, которое действует в цепи, то в каждый момент времени ток в контуре - это ток самоиндукции
или RI = .
Преобразуем это выражение к виду .
За время от 0 до t ток изменится от I0 до I. Проинтегрируем правую и левую часть в указанных пределах.
.
Взяв интегралы, получим
или .
Так как разность логарифмов равна логарифму отношения, то . Потенцируя это уравнение, получаем Или I(t) = I0e , где - время релаксации, т.е. время, в течение которого, считая от момента размыкания цепи, сила тока уменьшается в раз. Зависимость представлена на рис. б.
Появление тока при замыкании цепи
I
ε
R
I
I0
t
K
R
L
а
б
Согласно закону Ома для замкнутой неоднородной цепи с несколькими источниками эдс IR = ε + εS= ε .
Преобразуем это выражение к виду R(I ) или .
Введем постоянные величины под знак дифференциала
.
За время от 0 до t ток изменяется от 0 до I, а выражение, стоящее под дифференциалом, - от до . Проинтегрируем правую и левую часть в указанных пределах. . Тогда:
. Потенцируя, получаем: . Пусть и . Тогда выражение зависимости тока от времени принимает (рис. б) вид или
.
Очевидно, что - максимальный ток, установившийся в цепи при , а - время установления тока, т.е. время, считая от момента замыкания, в течение которого сила тока достигает значения в (e-1)/e раз меньше максимально.