- •Глава первая
- •1.3. Цилиндрическая стенка
- •2.1. Плоская стенка с прямыми ребрами постоянного поперечного сечения
- •2.2. Цилиндрическая стенка с круглым ребром постоянной толщины
- •3.З. Цилиндрическая труба
- •6.1. Основные положения
- •6.2. Расчетные формулы для теплоотдачи при продольном обтекании пластины
- •6.3. Теплоотдача при движении потока внутри труб (каналов)
- •7.1. Свободная конвекция в большом объеме
- •7.2. Свободная конвекция в ограниченном объеме
- •8.1. Конденсация неподвижного пара
- •8.2. Конденсация движущегося пара
- •9.1. Пузырьковое кипение в большом объеме
- •9.2. Пузырьковое кипение в трубах при вынужденной конвекции
- •9.3. Пленочное кипение в большом объеме
- •10.1. Основные понятия и расчетные формулы
- •11.1. Общие положения и расчетные зависимости
- •Уравнение массоотдачи
6.1. Основные положения
Теплоотдачей называется конвективный теплообмен между твёрдым телом и движущейся средой (жидкостью или газом), который осуществляется совместным действием теплопроводности и конвекции при наличии температурного напора между телом и средой. Вынужденное движение среды вызывается различного рода внешними возбудителями (насосами, вентиляторами и т. п.).
Поскольку процесс теплоотдачи связан с движением среды, выделяют два основных режима течения: ламинарный, при котором частицы движутся упорядоченно, слои не перемешиваются друг с другом; турбулентный, когда частицы совершают неупорядоченные движения, в результате чего различные слои интенсивно перемешиваются. Переход от одного режима к другому определяется некоторым «критическим» значением числа Рейнольдса.
При течении среды па поверхности стенки образуется гидродинамический
пограничный слой вязкой жидкости. В пределах этого слоя (по нормали к поверхности) скорость потока изменяется от нуля на поверхности до скорости невозмущённого потока на внешней границе слоя. Движение жидкости в пограничном слое может иметь ламинарный и турбулентный характер, а толщина слоя постепенно возрастает по направлению движения жидкости.
В условиях теплообмена на поверхности стенки образуется тепловой пограничный слой среды, в пределах которого температура теплоносителя изменяется от температуры на стенке до температуры среды вдали от стенки .
В тонком слое жидкости па поверхности стенки (вязкий подслой) перенос теплоты осуществляется теплопроводностью: , где значение градиента температуры жидкости определяется на поверхности тела. Уравнение теплоотдачи
(6.1)
Выражает связь между коэффициентом теплоотдачи , с одной стороны, и температурным полем в жидкости, а также ее теплопроводностью ,с другой.
Коэффициент характеризует интенсивность процесса теплоотдачи. Различают средний по всей поверхности теплообмена коэффициент теплоотдачи и местный (локальный), определяемый в заданной точке поверхности.
6.2. Расчетные формулы для теплоотдачи при продольном обтекании пластины
При движении потока вдоль плоской поверхности, имеющей , и ламинарном режиме :
для капельной жидкости
; (6.2)
для воздуха
. (6.3)
При турбулентном режиме : для капельной жидкости
; (6.4)
для воздуха
. (6.5)
Определяющей принимается температура набегающего потока ( определяется по ), определяющим геометрическим размером – длинна l стенки по направлению потока. Расчет можно выполнять по номограмме рис. П.7 Приложения.
Местный коэффициент теплоотдачи на расстоянии от передней кромки пластины определяется по формулам:
при ламинарном режиме течения в пограничном слое
; (6.6)
при турбулентном режиме
(6.7)
Толщину гидродинамического и теплового пограничных слоёв на расстоянии от передней кромки пластины можно рассчитать по формулам:
при ламинарном режиме
и (6.8)
при турбулентном режиме
(6.9)
Для пластины с не обогреваемым начальным участком длиной (рис. 6.1) при ламинарном режиме справедлива формула
, (6.10)
где и -обогреваемая и полная длина пластины. Определяющий геометрический размер- .
Рис. 6.1. Пластина с необогреваемым начальным участком длиной l0