- •Глава первая
- •1.3. Цилиндрическая стенка
- •2.1. Плоская стенка с прямыми ребрами постоянного поперечного сечения
- •2.2. Цилиндрическая стенка с круглым ребром постоянной толщины
- •3.З. Цилиндрическая труба
- •6.1. Основные положения
- •6.2. Расчетные формулы для теплоотдачи при продольном обтекании пластины
- •6.3. Теплоотдача при движении потока внутри труб (каналов)
- •7.1. Свободная конвекция в большом объеме
- •7.2. Свободная конвекция в ограниченном объеме
- •8.1. Конденсация неподвижного пара
- •8.2. Конденсация движущегося пара
- •9.1. Пузырьковое кипение в большом объеме
- •9.2. Пузырьковое кипение в трубах при вынужденной конвекции
- •9.3. Пленочное кипение в большом объеме
- •10.1. Основные понятия и расчетные формулы
- •11.1. Общие положения и расчетные зависимости
- •Уравнение массоотдачи
2.1. Плоская стенка с прямыми ребрами постоянного поперечного сечения
Основные параметры ребристой стенки (рис. 2.1): l, h, –длина высота, толщина ребра; П=2(l+ )–периметр ребра; f=l –площади сечения ребра; b–шаг ребер; В, –ширина и толщина плоской стенки; –температуры сред, окружающих стенку, , – коэффициенты теплоотдачи от поверхности ребра и от гладкой поверхности стенки к окружающей среде; температуры ребра у основания и на его конце.
Рис. 2.1. Плоская ребристая стенка
При расчете теплоотдачи с поверхности одного прямого ребра в окружающую среду, имеющую температуру , тепловой поток , Вт, определяется nо формуле
(2.1)
где –избыточная температура у основания ребра, К; –параметр. ; th(mh)= –тангенс гиперболический; – теплопроводность материала ребра Вт/(мК).
Тепловой поток Qr, Вт, с гладкой поверхности Fr стенки в промежутках между ребрами
(2.2)
где п –количество ребер на 1 м ширины стенки; l–длина стенки (длина ребра), м.
Суммарный тепловой поток Qo при теплоотдаче с оребренной поверхности стенки
(2.3)
Тепловой поток, обусловленный теплопередачей между двумя средами, разделенными плоской стенкой, имеющей оребрение с одной стороны,
(2.4)
где F–площадь неоребренной поверхности стенки, м2; –коэффициент теплоотдачи на неоребренной поверхности стенки, Вт/( К); –теплопроводность материала стенки, Вт/(м·К); Е–коэффициент эффективности ребра; kp–коэффициент оребрения.
Коэффициент эффективности ребра Е является его рабочейхарактеристикой и представляет собой отношение теплового потока, действительно рассеиваемого ребром в окружающую среду, к тепловому потоку который ребро могло бы отдать, если бы вся его поверхность находилась при температуре :
(2.5)
или, пренебрегая теплоотдачей с торца ребра,
(2.5a)
где –средняя температура поверхности ребра.
Повышения теплосъема ребра можно добиться при уменьшении mh..
Коэффициент оребрения
(2.6)
где – суммарная площадь оребренной поверхности стенки, м2.
В формуле (2.4) можно положить , тогда тепловой попри теплопередаче через оребренную стенку
(2.7)
а коэффициент эффективности тонкого ребра (в предположении, что и П==2l) можно определить из зависимости
(2.8)
где , или из графика рис.2.2.
Рис. 2.2. Коэффициент эффективности Е ребра
Для учета теплоотдачи с торцевой поверхности ребра необходимо зысоту ребра h увеличить на 0,5 .
Температура на конце ребра
или (2.9)
где – избыточные температуры на конце ребра и у его основания, К; ch(mh) =0,5 ( ) –косинус гиперболический.
2.2. Цилиндрическая стенка с круглым ребром постоянной толщины
Расчет теплопередачи через трубу, оребренную снаружи кольцевыми ребрами (рис. 2.3), можно проводить по формулам (2.7) и (2.8) принимая h=R–r и умножая коэффициент эффективности Е на поправочный коэффициент , который определяется по графику рис.(2,1)
Коэффициент эффективности круглого ребра
(2.1)
где – коэффициент, определяемый по графику рис. 2.4 в зависимости от и R/r; - эффективная высота ребра, –отношение избыточных температур на конце у основания ребра.
Параметр m определяется из выражения
Рис. 2.3. Круглое ребро постоянной толщины
Рис. 2.4. Зависимость εк=f(ϑк/ϑ0; R/r) для круглого ребра
Глава третья
ТЕПЛООБМЕН С УЧЕТОМ ВНУТРЕННИХ ИСТОЧНИКОВ
ТЕПЛОТЫ
B определенных условиях в телах могут происходить процессы выделением (поглощением) теплоты, например джоулево нагревание электропроводника, химические экзо- и эндотермические реакции, ядерные процессы в тепловыделяющих элементах (твэлах) реактора и т. п. |и процессы характеризуются мощностью внутренних источников теплоты или интенсивностью объемного тепловыделения , Вт/м3.
3.1. Однородная неограниченная пластина
Для плоской пластины ( =const), равномерно охлаждаемой обеих сторон (рис. 3.1), задана температура поверхности .
Рис. 3.1. Температурный график в пластине с учетом внутренних источников теплоты
Одномерное температурное поле пластине толщиной 2
(3.1)
где
В формуле (3.1) при х=0 температура в середине толщины пластины
(3.2)
Учитывая зависимость в условиях больших перепадов температур, температурное поле в пластине можно рассчитать по формуле
(3.3)
Для плоской пластины ( =const), равномерно охлаждаемой с обеих сторон, заданы температура среды и коэффициент теплоотдачи а.
Одномерное температурное поле в пластине
(3.4)
где
В формуле (3.4):
при х= температура на поверхности пластины
(3.5)
при х=0 температура в середине толщины пластины
(3.6)
Мощность внутренних источников теплоты для пластины опреде| ляется по формулам
(3.7)
(3.8)
(3.9)
Связь между объемной и поверхностной плотностями тепло выделения используется при определении теплового потока на боко вых поверхностях пластины
(3.10)
3.2. Цилиндрический стержень
Для бесконечного стержня ( =const) задана температура на оси .
Температурное поле в стержне диаметром
(3.11)
В формуле (3.8) при температура на поверхности стержня
(3.12)
С учетом зависимости температурное поле в стержне
(3.13)
Для стержня ( =const), равномерно охлаждаемого средой, заданы ее температура и коэффициент теплоотдачи а.
Температурное поле в стержне
(3.14)
В формуле (3.14):
при температура на оси стержня
(3.15)
температура на поверхности стержня
(3.16)
Мощность внутренних источников теплоты для стержня
(3.17)
(3.18)
(3.19)