
- •Лекція 1 Вступ|вступ|
- •Статика - це розділ теоретичної механіки, в якому висловлюється|викладає| загальне|спільне| вчення про сили і вивчаються умови рівноваги матеріальних тіл, що знаходяться|перебувають| під дією сил.
- •1. Поняття вектора
- •2. Праві і ліві системи координат
- •3. Довжина проекції і направляючі|спрямовувати,скеровувати| косинуси вектора
- •5. Векторний добуток|добуток| двох векторів
- •Лекція 2
- •Основні поняття і визначення статики
- •Аксіоми статики
- •Теореми статики
- •Лекція 3
- •З'єднання|сполучення,сполука| тіл між собою
- •Тіла, що контактують з|із| поверхнею
- •Зв'язок за допомогою ниток (нитка, ланцюг|цеп|, трос)
- •З'єднання|сполучення,сполука| тіл за допомогою шарнірів
- •Жорстке затиснення
- •Система сил, що сходиться
- •Умови рівноваги системи сил, що сходяться у векторній формі
- •Умови рівноваги системи сил, що сходяться в алгебраїчній формі
- •Момент сили відносно|відносно| осі
- •Зв'язок моменту сили відносно|відносно| осі з|із| моментом сили відносно|відносно| точки|точки|
- •Формули для моментів сили відносно|відносно| осей координат
- •Лекція 4
- •Лекція 5
- •Приведення системи сил до заданого центру. Приведення сили до заданого центру
- •Приведення системи сил до заданого центру
- •Умови рівноваги системи сил
- •Умови рівноваги просторової системи паралельних сил
- •Теорема про момент рівнодіючої (теорема Варіньона)
- •Умови рівноваги плоскої системи сил
- •Теорема про три моменти
- •Лекція 7
- •Тертя Тертя ковзання
- •Кінематика Лекція 1
- •Кінематика точки|точки|
- •Швидкість точки|точки|
- •Швидкість точки|точки| при векторному способі завдання|задавання| руху
- •Лекція 2
- •Природний трикутник
- •Диференціювання одиничного|поодинокого| вектора
- •Рівномірний рух
- •Рух який рівномірно змінюється
- •Лекція 3
- •Лекція 4
- •Кінематика твердого тіла
- •Міри свободи твердого тіла
- •Рівномірне обертання
- •Обертання яке рівномірно змінюється
- •Лекція 5
- •Лекція 6
- •Теорема про прискорення точок плоскої фігури
- •Миттєвий центр прискорень
- •Приклади знаходження мцп.
- •Динаміка Лекція 1
- •Вступ|вступ|
- •Аксіоми класичної механіки
- •Системи одиниць
- •Лекція 2
- •Лекція 3
- •Загальні|спільні| теореми динаміки точки|точки|
- •Кількість руху точки|точки|
- •Елементарний і повний|цілковитий| імпульс сили
- •Теорема про зміну кількості руху точки|точки|
- •Момент кількості руху точки|точки|
- •Теорема про зміну моменту кількості руху точки|точки|
- •Робота сили. Потужність
- •Кінетична енергія точки|точки|
- •Теорема про зміну кінетичній енергії точки|точки|
- •Принцип Даламбера для матеріальної точки|точки|
- •Лекція 4
- •Лекція 5
- •Лекція 6
- •Кількість руху системи
- •Теорема про зміну кількості руху системи
- •Закони збереження|зберігання| кількості руху
- •Теорема про рух центру мас
- •Момент кількості руху системи
- •Момент кількості руху твердого тіла відносно|відносно| осі обертання при обертальному русі твердого тіла
- •Закони збереження|зберігання| моменту кількості руху
- •Кінетична енергія системи
- •Кінетична енергія твердого тіла
- •Теорема про зміну кінетичній енергії системи
Лекція 5
Короткий зміст|вміст,утримання|: Приведення сили до заданого центру. Приведення системи сил до заданого центру. Умови рівноваги просторової системи паралельних сил. Умови рівноваги плоскої системи сил. Теорема про три моменти. Статично визначені і статично невизначені завдання|задачі|. Рівновага системи тіл.
Приведення системи сил до заданого центру. Приведення сили до заданого центру
Р
івнодіюча|рівнодійна|
системи сил, що сходяться, безпосередньо
знаходиться|перебуває|
за допомогою складання сил за правилом
паралелограма. Очевидно, що аналогічну
задачу можна буде вирішити і для
довільної системи сил, якщо знайти для
них метод, що дозволяє перенести всі
сили в одну точку|точку|.
Рисунок 5-1
Теорема про паралельне перенесення|перенос| сили. Силу, прикладену до абсолютно твердого тіла, можна, не змінюючи|зраджувати| дії, що надається|робить,виявляє,чинить| нею, переносити з|із| даної точки|точки| в будь-яку іншу точку тіла, додаючи при цьому пару з|із| моментом, який дорівнює моменту сили, що переноситься відносно|відносно| точки|точки|, куди сила переноситься.
Хай|нехай|
сила
прикладена в точці A. Дія цієї сили не
змінюється, якщо в точці B прикласти дві
врівноважені сили. Отримана|одержувати|
система трьох сил є силою
,
яка дорівнює
,
але|та|
прикладену в точці|точці|
В і пару
з|із|
моментом
. Процес заміни сили
силою|силоміць|
і парою сил
називається
приведенням сили
до заданого центру В .
Приведення системи сил до заданого центру
Основна теорема статики (Пуансо)
Будь-яку довільну систему сил, що діє на тверде тіло, можна в загальному|спільному| випадку привести до сили і пари сил. Цей процес заміни системи сил однією силою і однією парою сил називається приведенням системи сил до заданого центру.
Головним вектором системи сил називається вектор, який дорівнює векторній сумі цих сил.
Головним моментом системи сил відносно|відносно| точки|точки| О тіла, називається вектор, який дорівнює векторній сумі моментів всіх сил системи відносно|відносно| цієї точки|точки|.
Формули для обчислення|підрахунку| головного вектора і головного моменту
Формули для обчислення|підрахунку| модуля і направляючих|спрямовувати,скеровувати| косинусів головного вектора і головного моменту
Умови рівноваги системи сил
Векторна форма
Для рівноваги довільної системи сил, прикладених до твердого тіла, необхідно і достатньо|досить|, щоб|аби| головний вектор системи сил дорівнював нулю і головний момент системи сил відносно|відносно| будь-якого центру приведення також дорівнював нулю.
Алгебраїчна форма
Для рівноваги довільної системи сил, прикладених до твердого тіла, необхідно і достатньо|досить|, щоб|аби| три суми проекцій всіх сил на осі декартових координат дорівнювали нулю і три суми моментів всіх сил відносно трьох осей координат також дорівнювали нулю.
Умови рівноваги просторової системи паралельних сил
На тіло діє система паралельних сил. Розташуємо вісь Oz| паралельно силам.
Рівняння
Для рівноваги просторової системи паралельних сил, що діють на тверде тіло, необхідно і достатньо|досить|, щоб|аби| сума проекцій цих сил дорівнювала нулю і суми моментів цих сил відносно двох координатних осей, перпендикулярним силам, також дорівнювали нулю.
-
проекція
сили на вісь Oz|.