- •Введение
- •Глава I
- •1.1. Основные свойства и характеристики жидкостей. Гипотеза сплошности.
- •1.2. Классификация сил, действующих в жидкости.
- •1.3. Свойства напряжений внутренних сил.
- •1.4. Уравнения движения жидкости в напряжениях.
- •Глава II
- •2.1. Уравнения равновесия и их интегрирование. Основное уравнение гидростатики.
- •2.2. Сила гидростатического давления, действующая на плоскую стенку.
- •2.3. Сила, действующая на цилиндрическую стенку. Закон Архимеда.
- •Глава III
- •3.1. Методы изучения движения жидкости.
- •3.2. Линия тока и ее свойства. Критические точки.
- •3.3. Классификация потоков жидкости.
- •3.4. Уравнение неразрывности. Расход.
- •3.5. Ускорение жидкой частицы.
- •3.6. Обращение движения.
- •3.7. Анализ движения жидкой частицы.
- •Глава IV
- •4.1. Дифференциальные уравнения движения невязкой жидкости в форме Эйлера.
- •4.2. Начальные и граничные условия.
- •4.3. Интегрирование уравнений движения. Уравнение Бернулли.
- •Глава V
- •5.1. Понятие вязкости. Закон Ньютона.
- •5.2. Режимы движения вязкой жидкости.
- •5.3. Основные понятия гидравлики.
- •5.4. Уравнение Бернулли для потока вязкой жидкости.
- •5.5. Потери напора.
- •5.6. Диаграмма уравнения Бернулли.
- •5.7. Расчет простого трубопровода.
- •5.8. Истечение жидкости из отверстий и насадков.
- •5.8. Расчет времени опорожнения отсеков.
- •Список литературы
Глава III
Кинематика жидкости
3.1. Методы изучения движения жидкости.
Кинематика рассматривает общие свойства движения жидкости без выяснения причин его возникновения, то есть без учета сил. Из-за того, что в кинематике силы не учитываются, ее выводы одинаково справедливы как для реальной, так и для невязкой жидкости.
При движении твердого тела расстояние между двумя любыми его точками остается неизменным во все время движения. При движении жидкости – среды легко деформируемой – характер движения в значительной степени усложняется. Если при изучении движения твердого тела достаточно знать траектории движения трех его точек, то при изучении потока жидкости принципиально надо знать все о движении всех жидких частиц этого потока, взаимное расположение и скорости которых могут в общем случае все время меняться.
Рассмотрим два основных метода изучения движения жидкости. Первый из них называется методом Лагранжа. По этому методу изучение движения жидкости происходит с позиций механики материальной точки. Лагранж предложил находить траектории всех частиц жидкости изучаемого потока, рассматривая их как материальные точки. Таким образом, надо взять фиксированную частицу жидкости, которая в начальный момент времени t0 находилась в точке с координатами x0, y0, z0 (рис.12), и проследить, как меняется ее положение в пространстве в зависимости от времени. Для этого для рассматриваемой частицы нужно задать изменение координат с течением времени:
Если из этой системы уравнений исключить время, то получится уравнение траектории жидкой частицы, которая представляет собой путь, проделанный частицей в пространстве.
Первая производная по времени от проекций пути даст проекции скорости жидкой частицы
, , ,
а вторая производная - проекции ускорения
, , .
Для того, чтобы изучить движении какого-либо объема жидкости, нужно знать элементы движений всех жидких частиц, входящих в этот объем. Но так как жидкий объем может быть подразделен на очень большое количество жидких частиц, становится ясной трудность применения данного метода к изучению движения жидкости. Кроме этого, в гидромеханике знание индивидуальных особенностей движения каждой жидкой частицы, как правило, не является необходимым. Все это приводит к тому, что метод Лагранжа применяется редко.
Значительно чаще используется другой метод изучения движения жидкости – метод Эйлера. Согласно этому методу, фиксируется внимание не на жидкой частице, а на точке пространства, через которую проходят жидкие частицы. Фиксируя скорости в разных точках пространства, заполненного жидкостью, можно получить так называемое поле скорости потока жидкости, то есть как бы мгновенную фотографию скоростей частиц жидкости во всех точках пространства. Под скоростью в точке пространства подразумевается скорость жидкой частицы, в данный момент времени занимающей эту точку. С течением времени жидкая частица, занимающая определенную точку пространства, покинет ее и освободит место для другой жидкой частицы. Таким образом, в соответствии с методом Эйлера, задается поле скорости жидкости во всех точках пространства, занятого ею. Если выбранная для наблюдения точка пространства имеет координаты x,y,z, (не путать с координатами x,y,z, определяющими положение частицы в методе Лагранжа), то скорости жидких частиц, проходящих через эту точку, в общем случае могут менять величину и направление, то есть движение будет неустановившимся и проекции скорости в точке будут равны
, , .
В случае установившегося движения время из предыдущих формул исключается:
, , .
Производная от скорости по времени даст ускорение жидкости в рассматриваемой точке:
, , .