- •Cвязь световых и энергетических фотометрических величин: определения и формулы величин XV, k, k(l), V(l), Kmax; формула связи XV « Хе.
- •Эквивалентные температуры: яркостная температура.
- •Принцип действия, схема включения, основные параметры и характеристики полупроводниковых излучающих диодов.
- •Принцип действия, устройство, основные параметры и характеристики газовых лазеров.
- •Принцип действия, устройство, основные параметры и характеристики твердотельных лазеров.
- •Принцип действия, устройство, основные параметры и характеристики полупроводниковых лазеров.
- •Параметры оптически прозрачных сред: n, a, , .
- •Закон Бугера.
- •Классификация приемников оптического излучения.
- •14. Основные параметры приемников оптического излучения: параметры шумовых и пороговых характеристик (Фп, Фп1, Фп*, d, d*), параметры частотных и временных характеристик (tуст.0,37, fо).
- •Пересчет параметров приемников оптического излучения: из световых величин в энергетические; из параметров для излучения одного источника в параметры для излучения другого источника.
- •Принцип действия приемников оптического излучения на внутреннем фотоэффекте.
- •Принцип действия приемников оптического излучения на внешнем фотоэффекте.
Принцип действия, устройство, основные параметры и характеристики полупроводниковых лазеров.
В полупроводниковых лазерах активным элементом служит полупроводниковый кристалл, накачка которого может осуществляться различным способам: инжекций (впрыскиванием) носителей заряда извне в область электронно – дырочного перехода (токовая накачка), пучком электронов высокой энергии, превышающей 20.103 эВ (электронная накачка) либо оптическим излучением.
В полупроводниках энергетические уровни электронов располагаются в валентной зоне и зоне проводимости (рис. 301 с), разделенных запрещенной зоной шириной , представляющей собой область значений энергий, при которых не существует стационарных состояний. Если электрон, получив дополнительную энергию, превышающую значение , переходит из валентной зоны на один из уровней зоны проводимости, то в валентной зоне образуется вакантное место – дырка – положительный заряд, равный по абсолютному значению заряду электрона. Через некоторое время возбужденный электрон совершает обратный переход и заполняет незанятое место – дырку. Этот процесс называется рекомбинаций пары электрон – дырка. При рекомбинации отдаваемая электроном энергия может быть излучена в виде фотона либо безизлучательно передана кристаллической решетке полупроводника.
Чтобы получить в полупроводнике состояние с инверсной населенностью – необходимое условие для усиления излучения, нужно обеспечить такое распределение, когда число электронов в зоне проводимости превышает число электронов, находящихся в валентной зоне.
Инжекционные лазеры: рис 303с.
Основными элементами инжекционного лазера являются активный элемент – лазерный диод и источник питания, обеспечивающий накачку. Лазерный диод выполнен в виде параллелепипеда. Излучающая поверхность, определяемая толщиной активной области p – n – перехода, имеет высоту 1 – 2 мкм и длину 0,1 – 1,5 мм. Две противоположные грани, параллельные между собой, образуют резонатор. Остальные грани изготавливают шероховатыми, чтобы исключить возникновение паразитных колебаний в нежелательных направлениях.
Длина воны излучения определяется шириной запрещенной зоны используемого полупроводникового материала.
Ширина спектра излучения нм и меньше.
Расходимость лазерного пучка достигает 5 – 100 в вертикальной и 1 – 20 в горизонтальной плоскости.
Для инжекционных лазеров характерна линейная зависимость мощности излучения от тока накачки в широких пределах значений, что позволяет модулировать излучение, управляя значением тока накачки.
Коэффициент полезного действия инжекционных лазеров составляет несколько процентов.
Параметры оптически прозрачных сред: n, a, , .
показатель преломления среды;
спектральный коэффициент поглощения вещества, равный отношению поглощенного средой потока к падающему потоку излучения;
спектральный коэффициент отражения вещества,
отраженный монохроматический поток излучения;
спектральный коэффициент пропускания;
монохроматический поток, вышедший из среды.
Если не учитывает рассеяния излучения в среде, то в этом случае закон Кирхгофа запишется в следующим образом:
.
С учетом рассеяния излучения в среде, которое определяется спектральным коэффициентом рассеяния . В этом случае закон Кирхгофа запишется следующим образом: .