![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •12.1 Постановка задачи
- •12.2 Неограниченная пластина
- •12.3 Расчет температурного поля при нестационарной теплопроводности для случая охлаждения плоско-параллельной пластины
- •12.4 Анализ уравнения температурного поля для случая охлаждения (нагревания) бесконечной пластины
- •12.5 Определение количества теплоты, отданного пластиной в процессе охлаждения
- •12.6 Охлаждение (нагревание) бесконечно длинного цилиндра
- •12.7 Охлаждение (нагревание) шара
- •12.8 Охлаждение (нагревание) тел конечных размеров
- •12.8.1 Охлаждение параллелепипеда
12.5 Определение количества теплоты, отданного пластиной в процессе охлаждения
Из уравнения (12.15) следует, что расчет количества теплоты отданного (или воспринятого) пластиной сводится к определению средней температуры пластины в интересующий нас момент времени.
Внутренняя энергия пластины, отсчитанная от температуры среды, как от нуля в начальный момент времени (при τ = 0):
Qo = 2d×F×cp×r×(t0 - tcp) ,
А в момент времени τ1:
Q1
= 2d×F×cp×r×(
- tcp).
(12.24)
Очевидно, что в окружающую среду выделилось следующее количество теплоты:
Q
= Qo
- Q1=
2d×F×cp×r×[(t0
- tcp)
– (
-tcp)]
= 2d×F×cp×r×(t0
- tcp)·
=
= Qo·(1-
);
(12.25)
Средняя безразмерная температура для слоя пластины от оси симметрии до плоскости Х найдется, в соответствии с теоремой о среднем, как:
(12.26)
Если в это выражение подставить под знак интеграла значение Θ из формулы (12.20) и принять, что Fo ≥ 0,3 и можно ограничиться первым членом ряда, то определится из выражения:
=
(12.27)
12.6 Охлаждение (нагревание) бесконечно длинного цилиндра
12.6.1 Постановка задачи
Цилиндр, радиусом r0 отдает теплоту окружающей среде через свою боковую поверхность; λ, Ср, ρ не зависят от температуры и считаются известными, заданными; коэффициент теплоотдачи α во всех точках поверхности одинаков и остается постоянным на протяжении всего периода охлаждения. Температура среды tcp постоянна.
Отсчет температуры цилиндра, как и для пластины, будем вести от температуры среды. В начальный момент времени избыточная температура цилиндра составит: J1 = t - tср.
При этих условиях уравнение теплопроводности для цилиндра:
(12.28)
Начальные условия: при τ = 0 J = J1.
Граничные условия:
при τ > 0 и R
= 0;
R
= 1;
.
Задачу, сформулированную уравнением (12.28) и условиями однозначности решают методом разделения переменных и в результате математических преобразований получают решение в виде:
(12.29)
(12.30)
Величины
и
определяют по таблицам или номограммам.
12.6.2 Определение количества теплоты, отданного цилиндром
Так же как и для пластины, количество теплоты Qo, Дж, которое отдается или воспринимается поверхностью цилиндра за время от τ = 0 до τ = ∞, должно равняться изменению внутренней энергии цилиндра за период его полного охлаждения:
Qo = π·r02×l ×cp×r×(t0 - tcp) (12.31)
За любой промежуток времени от τ = 0 до τ1 внутренняя энергия цилиндра изменится на величину: Q = Qo·(1- );
где, как и для
пластины
=
.
Средняя безразмерная температура цилиндра определится из уравнения:
(12.32)
Безразмерная координата R = r/r0 изменяется от 0 до1.
Если в это уравнение подставить значение Θ для цилиндра (формула для цилиндра получена тем же методом, как и формула (12.20) для пластины) и проинтегрировать в указанных пределах, то получим:
.
(12.33)
Для случая Fo ≥ 0,3 (в некоторых источниках 0,25), можно ограничиться первым членом ряда:
.
(12.34)