- •Лекция 8. Магнитное поле в вакууме
- •8.1. Магнитный момент контура с током. Вектор магнитной индукции
- •8.3. Закон Био-Савара-Лапласа
- •8.3.1. Поле прямого тока
- •8.3.2. Поле кругового тока
- •9.1. Циркуляция вектора магнитной индукции. Теорема Гаусса для вектора индукции магнитного поля
- •9.1.1. Поле соленоида
- •9.1.2. Поле тороида
- •9.2. Закон Ампера
- •9.3. Действие магнитного поля на движущийся заряд. Сила Лоренца
- •9.3. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле
- •10.2. Закон полного тока для магнитного поля в веществе
- •10.3. Виды магнетиков
Лекция 8. Магнитное поле в вакууме
8.1. Магнитный момент контура с током. Вектор магнитной индукции
О пыт показывает, что электрические токи взаимодействуют между собой. Параллельные токи (т.е. токи одного направления) I1 и I2 притягиваются, а антипараллельные – отталкиваются. Взаимодействие токов осуществляется через поле, которое называется магнитным. Следовательно, движущиеся заряды (токи ) изменяют свойства окружающего их пространства – создают в нем магнитное поле. Это поле проявляется в том, что на движущиеся в нем заряды (токи) действуют силы. Подобно тому, как для исследования электрического поля мы использовали пробный заряд, применим для исследования магнитного поля пробный ток, циркулирующий в плоском замкнутом контуре очень малых размеров . Будем называть такой контур пробным контуром.
Ориентацию его в пространстве характеризует направление нормали к контуру, восстанавливаемой по правилу правого буравчика: вращаем рукоятку правого буравчика по направлению тока в контуре, тогда направление его поступательного движения даст направление нормали , рис.8.1. Помещая пробный контур в магнитное поле, обнаружим, что поле стремится повернуть контур (нормаль) в определенном направлении.
Вращающий момент, действующий на контур, зависит как от свойств магнитного поля в данной точке, так и от свойств контура. Оказывается, что максимальная величина вращающего момента пропорциональна IS, т.е. Mмакс ~ IS, где I – сила тока контуре, S – площадь контура с током, рис. 1. Векторную величину
(8.1)
называют магнитным моментом контура, который в СИ измеряется в Ам2.
На пробные контуры с разными магнитными моментами рm, помещаемыми в данную точку магнитного поля, будут действовать разные по величине максимальные вращающие моменты М , но отношение М /р будет для всех контуров одинаково, оно может выступать как силовая характеристика магнитного поля, которая называется магнитной индукцией
В = Ммакс/р . (8.2)
Магнитная индукция есть вектор, направление которого совпадает с направлением нормали контура с током, свободно установившегося во внешнем магнитном поле, рис.2.
Поле вектора можно представить с помощью силовых линий, как и поле вектора напряженности электрического поля . Магнитная индукция в СИ измеряется в теслах: 1 Тл = 1 Нм/1 Ам2. В однородном поле с магнитной индукцией 1 Тл на плоский контур с током, который имеет магнитный момент 1 А м2, действует максимальный вращающий момент, равный 1 Н м.
Н а контур с током с произвольной ориентацией магнитного момента , помещенный в магнитное поле с индукцией , действует вращающий момент
. (8.3)
Модуль его при равен М = Mмакс = p B, а при = 0 или = , M = 0.
8.3. Закон Био-Савара-Лапласа
Био, Савар и Лаплас установили закон, который позволяет вычислить вектор магнитной индукции поля, созданного элементом тока d на расстоянии от него:
, (8.4)
г де – векторное произведение векторов; Гн/м (генри на метр) – магнитная постоянная. Генри – единица индуктивности, эта физическая величина будет рассмотрена ниже.
Закон Био-Савара-Лапласа в скалярной форме имеет вид:
. (8.5)
где - угол между векторами и , рис.8.3.
Закон Био-Савара-Лапласа позволяет вычислить магнитную индукцию поля любых токов, используя принцип суперпозиции магнитных поля
. (8.6)
Применим закон Био-Савара-Лапласа и принцип суперпозиции (8.6) к расчету магнитных полей.