- •Лекция 16/9 магнитное поле.
- •1. Вектор индукции магнитного поля
- •1) Вектором магнитной индукции .
- •Напряжённостью магнитного поля
- •2. Закон Био - Савара – Лапласа.
- •3. Магнитное поле прямолинейного проводника с током
- •4. Магнитное поле кругового тока
- •5. Магнитное поле соленоида
- •6. Закон полного тока.
- •7. Сила Ампера.
- •8. Сила Лоренца
- •9. Работа при перемещении тока в магнитном поле.
- •10. Магнитный поток и дивергенция вектора магнитной индукции. Теорема Гаусса для магнитного поля.
- •11. Магнитное поле в веществе. Намагничение магнетика. Молекулярные токи.
- •12. Условия на границе раздела двух магнетиков.
- •13. Виды магнетиков.
- •14. Явление электромагнитной индукции. Эдс индукции
- •15. Самоиндукция.
- •16. Токи Фуко.
- •1 7. Ток при замыкании и размыкании цепи.
- •18. Взаимная индукция.
- •19. Энергия магнитного поля электрического тока.
- •4.7.Закон сохранения энергии в неферромагнитной среде
- •20. Закон сохранения энергии в неферромагнитной среде.
15. Самоиндукция.
Вокруг всякого проводника с током существует магнитное поле. Собственное магнитное поле контура создает магнитный поток самоиндукции сквозь поверхность S, ограниченную этим контуром: ,
Где – проекция вектора индукции магнитного поля на нормаль к элементу поверхности dS.
По закону Био-Савара-Лапласа магнитная индукция в точке, находящейся на расстоянии от эл-та контура равна: ,
а магнитная индукция, создаваемая всем контуром ,
тогда
Где - проекция векторного произведения направления нормали к поверхности dS, ограниченной контуром .
Для магнитного потока самоиндукции имеем:
Обозначим:
тогда .
Величина L называется индуктивностью контура. Она зависит от
Свойств среды ( ),
от геометрической формы ( S и )
размеров проводника.
Индуктивность равна магнитному потоку самоиндукции, контура, когда в контуре течет ток единичной силы
Единицы: СИ –Гн (генри)
СГСМ – см ( сантиметр).
Самоиндукция – это возникновение ЭДС индукции в результате изменения тока в цепи.
ЭДС самоиндукции:
Если М,S и контура = const, .
Под действием ЭДС самоиндукции в цепи появляется индукционный ток, который по закону Ленца противодействует изменению тока в цепи. Таким образом, индуктивность контура является мерой его инертности к изменению тока.
Вычислим индуктивность соленоида бесконечной длины.
При протекании по нему тока I внутри соленоида возбуждается однородное поле,
индукция которого равна .
Поток через каждый из витков равен ,
а полный поток, сцепленный с соленоидом, определяется выражением:
Где - длина соленоида ( которая предполагается очень большой),
S - площадь поперечного сечения,
n - число витков на единицу длины, полное число витков .
Известно, что ,
поэтому ,
Где - объем соленоида.
16. Токи Фуко.
Индукционные токи могут возбуждаться в сплошных массивных проводниках.
В этом случае их называют токами Фуко или вихревыми токами.
Электрическое сопротивление массивного проводника мало, поэтому токи Фуко могут быть очень большими.
В соответствии с правилом Ленца токи Фуко выбирают внутри проводника такие пути и направления, чтобы своим действием возможно сильнее противиться причине, которая их вызывает. Поэтому движущиеся в сильном магнитном поле хорошие проводники испытывают сильное торможение, обусловленное взаимодействием токов Фуко с магнитным полем.
Токи Фуко, возникающие в проводах, по которым течет переменный ток, направлены так, что ослабляют ток внутри провода и усиливают вблизи поверхности. В результате быстропеременный ток оказывается распределенным по сечению провода неравномерно – он как бы вытесняется на поверхность проводника. Это скин -эффект или поверхностный эффект. Из-за скин-эффекта внутренняя часть проводников в высокочастотных линиях оказывается бесполезной и проводники делают в виде трубок.