физика Литвинова н. н. электромагнетизм конспект ответы ВОЛНОВАЯ ОПТИКА / Общие правила выполнения ЛР
.pdfvk.com/club152685050
|
|
|
|
|
|
Таблица 5 |
T, К |
1010 |
1180 |
1350 |
1570 |
1820 |
2000 |
P, Вт |
1,65 |
3,63 |
5,70 |
9,97 |
18,0 |
26,0 |
lnT |
6,90 |
7,07 |
7,21 |
7,35 |
7,51 |
7,60 |
lnP |
0,50 |
1,29 |
1,74 |
2,30 |
2,89 |
3,26 |
ln PlnT |
|
|
14,75 |
|
|
|
ln P |
|
|
1,9967 |
|
|
|
(ln P)2 |
|
|
4,8686 |
|
|
|
(lnT)2 |
|
|
52,960 |
|
|
|
lnT |
|
|
7,2733 |
|
|
|
N |
|
|
6 |
|
|
|
k |
|
|
3,85 |
|
|
|
Sk |
|
|
0,17 |
|
|
|
С |
|
|
–26,0 |
|
|
|
lnP, |
|
|
|
|
|
|
Вт |
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
6,8 |
7,0 |
7,2 |
7,4 |
7,6 |
lnT |
|
Рис. 10. Зависимость логарифма мощности лампы от логарифма абсолютной температуры
Случайную погрешность константы C находить не будем.
На рис. 10 показана изучаемая зависимость в логарифмическом масштабе. Через экспериментальные точки проведена прямая с коэффициентами k и C, полученными выше. Видно, что с учетом погрешностей прямых измерений эта линия пересекает все экспериментальные точки.
41
vk.com/club152685050
Мы экспериментально получили угловой коэффициент – он же показатель степени в Стефана–Больцмана k = 3,85 при Sk = 0,17. Получившееся значение в пределах погрешности измерений равно теоретическому.
Таким образом, представленные результаты измерений подтверждают проверяемый закон
R = σ · T4.
Пример 12
Проверка распределения Планка:
f(λ,T) = |
2πhc2 |
1 |
|
, |
|
λ5 |
|
hc |
|
||
|
|
|
|||
|
eλkT −1 |
|
|||
|
|
|
где f(λ, T) – излучательная способность абсолютно черного тела. Если на фотоприемник попадает свет от лампы, прошедший через светофильтр, то возникающий ток оказывается пропорциональным изучаемой функции:
i = D λ−5 |
1 |
. |
||
|
||||
|
|
hc |
|
|
|
eλkT −1 |
В этой формуле D – константа установки, зависящая от спектральной чувствительности приемника, от коэффициента и полосы пропускания светофильтра. Имеем набор экспериментальных данных i от Т (табл. 6).
Для температур, которые обычно имеет нить накаливания, единицей в знаменателе можно пренебречь. Переписываем формулу:
−hc i= D λ−5 eλkT,
логарифмируем и получаем lni = L− λhck T−1, где L= ln(Dλ–5).
В этих формулах h – постоянная Планка, с – скорость света, λ – длина волны света, которую выделяет светофильтр, k – постоянная Больцмана.
Получаем линейную зависимость у = L – A · х в координатах у = lni, х = T –1. Преобразуем экспериментальные данные, переносим их в табл. 7 и находим величины A и L.
Случайная погрешность величины L не определялась.
На рис. 11 показаны все обработанные экспериментальные и прямая с параметрами L и A, приведенными в табл. 7.
42
vk.com/club152685050
|
|
|
|
|
|
Таблица 6 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
i, мкА |
2 |
14 |
110 |
730 |
4500 |
|
11000 |
T, К |
1010 |
1180 |
1350 |
1570 |
1820 |
|
2000 |
Таблица 7
lni |
|
–13,1 |
–11,2 |
–9,1 |
–7,2 |
–5,4 |
–4,5 |
T –1 · 1000 |
|
0,990 |
0,847 |
0,741 |
0,637 |
0,549 |
0,500 |
(lni) T |
|
|
|
–0,00650 |
|
|
|
lni |
|
|
|
–8,417 |
|
|
|
(lni)2 |
|
|
|
80,185 |
|
|
|
T−2 |
|
|
|
0,5340 · 10–6 |
|
|
|
T−1 |
|
|
|
0,7107 · 10–3 |
|
|
|
N |
|
|
|
|
6 |
|
|
L |
|
|
|
4,31 |
|
|
|
A |
|
|
|
17,9 · 10–3 |
|
|
|
SA |
|
|
|
0,7 · 10–3 |
|
|
|
lni, A |
0,5 |
0,6 |
0,7 |
0,8 |
0,9 |
1000/T, К–1 |
|
|
|
||||||
− 4 |
|
|
|
|
|
|
|
− 5 |
|
|
|
|
|
|
|
− 6 |
|
|
|
|
|
|
|
− 7 |
|
|
|
|
|
|
|
− 8 |
|
|
|
|
|
|
|
− 9 |
|
|
|
|
|
|
|
−10 |
|
|
|
|
|
|
|
−11 |
|
|
|
|
|
|
|
−12 |
|
|
|
|
|
|
|
−13 |
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 11. Зависимость логарифма фототока от обратной температуры
43
vk.com/club152685050
Поскольку систематическая погрешность величины A не определялась, ее полная погрешность равна среднему квадратичному отклонению SA, умноженному на коэффициент Стъюдента. Для шести измерений с вероятностью 95% этот коэффициент1 равен 2,57.
∆A = θA + k SA = 0+2,57 0,7 10−3 = 2 10−3 ( Ê).
A = (18±2)10−3 Ê.
По угловому коэффициенту А находим константу Планка h, а с помощью формулы (4) находим погрешность постоянной Планка.
h = Aλkc=18,0 10−3 0,66 10−61,38 10−233 108 = 5,5 10−34 ( Äæ ñ),
∆h = h ∆AA = 5,5 10−34 182 = 0,6 10−34 ( Äæ ñ),
h = (5,5±0,6) 10−34 Äæ ñ.
Пример 13. Изучение тока зарядки конденсатора:
−t |
|
I(t) = I e |
τ, |
0 |
|
где t – текущее время, τ – время релаксации. Логарифмируем написанную формулу:
ln I =ln I0 − tτ.
Введем обозначения ln I = A, |
1 |
τ |
= B и перепишем: |
0 |
|
|
ln I = A + B t.
В табл. 8 дан набор экспериментальных данных, полученных при напряжении U = 5,8 ± 0,1 В.
На рис. 12 нанесены экспериментальные данные lnI в зависимости от t. Там же проведена линия lnI = A + B · t с найденными значениями A и B.
Из найденного значения коэффициента B находим постоянную времени
τ = −1B. τ =27,3c.
1 См. приложение 4.
44
vk.com/club152685050
Таблица 8
|
|
|
t, c |
0 |
10 |
20 |
30 |
40 |
|
50 |
|
60 |
70 |
80 |
90 |
100 |
|||||||
|
I, мкА |
120 |
80 |
55 |
35 |
25 |
|
20 |
|
14 |
10 |
6 |
4 |
3 |
|||||||||
|
|
|
lnI |
4,8 |
4,4 |
4,0 |
3,6 |
3,2 |
3,0 |
|
2,6 |
2,3 |
1,8 |
1,4 |
1,1 |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
109,73 |
|
|
|
|
|
||
t ln I |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2,927 |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
ln I |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
(ln I)2 |
|
|
|
|
|
|
9,9145 |
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
t2 |
|
|
|
|
|
3500 |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
50 |
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
N |
|
|
|
|
|
11 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
A |
|
|
|
|
|
4,76 |
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
B |
|
|
|
|
|
–0,037 |
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
SA |
|
|
|
|
|
0,06 |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
SB |
|
|
|
|
|
0,001 |
|
|
|
|
|
lnI, мкА
4
3
2
1
0 |
10 20 30 40 50 60 70 80 90 |
t, c |
Рис. 12. Логарифм тока зарядки конденсатора
Относительная случайная погрешность этой величины равна относительной случайной погрешности величины B.
S |
|
|
|
S |
|
|
; |
|
|
|
|
τ |
|
|
|
= τ2 S |
|
= 0,75 0,8 |
(c). |
τ |
|
= |
B |
S |
|
|
= |
S |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
τ |
B |
τ |
|
B |
B |
B |
|
Коэффициент Стъюдента1 для N = 11 точек с вероятностью 95% k = 2,23.
1 См. приложение 4.
45
vk.com/club152685050
Полная погрешность времени релаксации
∆τ = k Sτ =2,23 0,8 =2(c).
Окончательное значение времени релаксации
τ =27±2(c).
По коэффициенту A уточним начальный ток в цепи:
I0 = eA =117(ìêÀ).
СистематическаяпогрешностьизмерениятокаравнаθI =1,5 мкА. Случайная погрешность описанной выше процедуры определения параметра A – SA =0,06. Вычисляем случайную погрешность описанной процедуры определения начального значения тока.
A = ln I0 |
I0 = eA S |
|
= (eA )′ S |
|
= eA S |
|
= I0 S |
|
. |
I |
A |
A |
A |
||||||
|
|
|
A |
SI =117 0,06=7 ( ìêÀ).
Объединяем по формуле (14) случайную и систематическую погрешности измерения тока с тем же коэффициентом Стъюдента и получаем:
∆I =θI +k SI =1,5+2,23 7=17(ìêÀ).
I0 = 117 ± 17 мкА.
Электрическое сопротивление цепи
R =UI0 =5,9(117 10−6 )=50400(Îì).
Полную погрешность косвенного измерения электрического сопротивления находим по формуле (4).
|
∆I |
θ |
17 |
|
0,1 |
|
=8190(Îì) 8000(Îì). |
||
∆R = R |
0 + |
U |
=50400 |
|
+ |
5,8 |
|
||
117 |
|||||||||
|
I0 |
U |
|
|
|
|
Окончательно для электрического сопротивления:
R = 50 ± 8 кОм.
46
vk.com/club152685050
Постоянная времени связана с электрическим сопротивлением и емкостью цепи соотношением τ = RC. Электрическая емкость конденсатора равна
C = |
τ |
= |
24 |
=0,48 10−3 (Φ) |
|
R |
50 103 |
||||
|
|
|
Погрешность электрической емкости найдем по формуле (4)
|
|
|
∆R |
+ |
∆τ |
|
|
||||
∆C = C |
R |
|
|
. |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
τ |
|
|
||
∆C =0,48 10−3 |
|
8 |
|
|
2 |
|
|
|
10−3 |
(Φ). |
|
|
|
+ |
|
|
|
|
|
=0,12 |
|||
50 |
27 |
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
Окончательно для электрической емкости
С = 0,48 ± 0,12 мФ.
Пример 14. Определение постоянной Планка и работы выхода электрона из металла.
Уравнение Эйнштейна связывает энергию фотона ε с работой выхода AB электронов из металла и их максимальной кинетической энергией:
ε = AB + EKmax.
Энергия фотона по формуле Планка равна ε = hν. Максимальная кинетическая энергия вылетающих фотоэлек-
тронов находится по измеренному задерживающему напряжению.
EKmax = eU.
Переписываем уравнение Эйнштейна
U = he ν − AeB ,
и получаем линейную зависимость задерживающего напряжения
от частоты фотона
U =η ν − A,
Здесь η = h/e; А – работа выхода электронов из металла, выраженная в электрон – вольтах. На опыте измеряются задерживающие напряжения для разных частот. Результаты измерений и обработки даны в табл. 9.
На рис. 13 нанесены экспериментальные значения задерживающего напряжения U в зависимости от частоты света ν. Через имею-
47
vk.com/club152685050 |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Таблица 9 |
U, B |
1,70 |
|
|
1,44 |
|
0,90 |
0,74 |
||
ν, 10 14Гц |
7,37 |
|
|
6,90 |
|
5,49 |
5,19 |
||
Uν 1014 |
|
|
|
|
|
7,81165 |
|
|
|
U |
|
|
|
|
|
1,195 |
|
|
|
U2 |
|
|
|
|
|
1,5803 |
|
|
|
ν2 1028 |
|
|
|
|
|
39,751 |
|
|
|
ν 1014 |
|
|
|
|
|
6,2375 |
|
|
|
N |
|
|
|
|
|
4 |
|
|
|
A, эВ |
|
|
|
|
|
1,45 |
|
|
|
η · 1014, эВ · с |
|
|
|
|
|
0,424 |
|
|
|
SA, ýÂ |
|
|
|
|
|
0,11 |
|
|
|
S 1014, ýÂ c |
|
|
|
|
|
0,017 |
|
|
|
η |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
U3 ,B |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
νкр |
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
6 |
7 |
8 |
9 (ν/1014) Γц |
|
−1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
AB |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
− e |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
−2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Рис. 13. Определение постоянной Планка |
|
||||||||
и работы выхода электронов из металла |
|
48
vk.com/club152685050
щиеся точки проведена прямая U = η · ν – A. На графике отмечены работа выхода электронов из металла и красная граница фотоэффекта.
Измерения задерживающего напряжения проводилось с систематической погрешностью θU = 0,005 В. Объединим этот результат со случайной погрешностью SA = 0,11 Â, приведенной в табл. 9. Коэффициент Стъюдента для четырех измерений и вероятности 95% k = 3,18.
∆A = θU + k SA = 0,005+3,18 0,11= 0,355 0,4 ( ýB).
Работа выхода электронов из металла равна А = 1,5 ± 0,4 эВ;
АВ = (2,3 ± 0,6) · 10–19 Дж.
Систематическая погрешность при измерении постоянной Планка не определялась, поэтому полная погрешность равна
∆η= k Sη = 3,18 0,017 10−14 = 0,06 10−14 ( ýB c) ; ∆h = 3,18 0,017 10−14 1,6 10−19 = 0,9 10−34 ( Äæ c)
Значение постоянной Планка, полученное в этой серии измерений
h = (6,8 ± 0,9) · 10–34 Дж · с
Красную границу фотоэффекта находим из условия пересечения функции U(ν) с осью абсцисс.
U =0; νêð = Aη.
νêð =3,4 1014Ãö.
49
vk.com/club152685050
Приложение 3
Образец оформления отчета
ГУАП КАФЕДРА № 3
ОТЧЕТ ЗАЩИЩЕН С ОЦЕНКОЙ ПРЕПОДАВАТЕЛЬ
|
|
|
|
|
должность, уч. степень, |
|
подпись, дата |
|
инициалы, фамилия |
звание |
|
|
||
|
|
|
|
ОТЧЕТ О ЛАБОРАТОРНОЙ РАБОТЕ № 6
ОПРЕДЕЛЕНИЕ ШИРИНЫ ЗАПРЕЩЕННОЙ ЗОНЫ ГЕРМАНИЯ
по курсу: ОБЩАЯ ФИЗИКА
РАБОТУ ВЫПОЛНИЛ(А) СТУДЕНТ(КА) ГР.
подпись, дата |
инициалы, фамилия |
Санкт-Петербург 2016
50