Лабы / Лабораторные задания / 1 и 2 Лабы
.pdfЛабораторные работы по электричеству
Лабораторная работа № 3
ОПРЕДЕЛЕНИЕ ЭЛЕКТРОЕМКОСТИ КОНДЕНСАТОРА И ДИЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ПРОНИЦАЕМОСТИ ДИЭЛЕКТРИКА
ЦЕЛЬ РАБОТЫ
Определение электрической емкости плоского конденсатора с помощью мостовой схемы. Определение относительной диэлектри- ческой проницаемости диэлектрика.
ТЕОРЕТИЧЕСКИЕ ОСНОВЫ РАБОТЫ
Известно, что при внесении незаряженного проводника в элек-
трическое поле носители заряда перемещаются в разные концы проводника: положительные движутся в направлении силовых ли- ний поля, отрицательные – в противоположные стороны. На рис. 1 показано поведение проводника в однородном внешнем электрич- ском поле. Силовые линии внешнего поля вблизи проводника иска-
жаются.
При электростатическом рав- новесии поле этих инду- цированных зарядов компен- сирует внешнее поле. Поэтому
напряженность внутреннего поля становится равной нулю
Рис. 1 |
E = E0 + Ei =0, |
где E0 – напряженность однородного внешнего поля; Ei – напряженность поля индуцированных зарядов.
© МАТИ, 2004 |
1 |
Лабораторные работы по электричеству
Если проводнику сообщить некоторый заряд q, то он распреде- лится по поверхности проводника таким образом, чтобы напряжен- ность электрического поля внутри проводника была равна нулю.
Потенциал уединенного заряженного проводника будет пропор- ционален находящемуся на нем заряду. Коэффициентом пропор-
циональности является электроёмкость проводника С:
q = C ×ϕ ,
где ϕ – потенциал проводника.
За единицу электроемкости – Фарад принимают емкость такого проводника, потенциал которого изменяется на 1 В при сообщении ему заряда в 1 Кл.
На практике возникает потребность в устройствах, которые при относительно небольшом потенциале могли бы накапливать значи- тельные заряды. Такими устройствами являются конденсаторы. Конденсаторы представляют собой два близко расположенных про- водника, называемых обкладками конденсатора.
Конденсаторы, учитывая форму обкладок, можно разделить на плоские, сферические, цилиндрические.
Две металлические пластины, параллельные друг другу, разде- ленные диэлектрической прослойкой, образуют плоский конденса-
тор (рис. 2).
Рис. 2
2 |
© МАТИ, 2004 |
Лабораторные работы по электричеству
Величина напряженности электрического поля между пластина- ми в воздухе определяется следующим выражением:
E = σ , (1)
ε0
где σ = Sq – поверхностная плотность электрических зарядов на
пластинах конденсатора;
q – величина заряда на пластинах; S – площадь одной из пластин.
Разность потенциалов U между пластинами равна работе, кото-
рую совершает электрическое поле при перемещении единичного
положительного заряда от одной пластины к другой: |
|
||||
U = E × d = |
σ |
× d = |
q |
, |
(2) |
|
C |
||||
|
ε0 |
|
|
где d – расстояние между пластинами конденсатора. Следовательно, электроемкость С плоского воздушного конден-
сатора определяется как
C = |
ε0S |
. |
(3) |
|
|||
|
d |
|
Если между пластинами конденсатора поместить диэлектрик, то электрическое поле в зазоре между пластинами уменьшится, а ем- кость конденсатора увеличится.
Диэлектриками называют вещества, которые не проводят элек- трический ток. В диэлектрике, в отличие от металлов, нет свобод- ных зарядов. Заряды в диэлектрике могут смещаться из своих по- ложений равновесия лишь на малые расстояния, порядка атомных. Допустим, например, что диэлектрик состоит из электрически ней- тральных молекул. Под действием приложенного электрического поля центр тяжести электронов в молекуле немного смещается от- носительно центра тяжести атомных ядер. Молекулы становятся электрическими диполями, ориентированными положительно заря-
женными концами в направлении электрического поля E . В этом
© МАТИ, 2004 |
3 |
Лабораторные работы по электричеству
случае говорят, что диэлектрик поляризован, а само смещение по- ложительных и отрицательных зарядов диэлектрика в разные сто- роны называют электрической поляризацией (рис. 2).
Электрическим диполем называется система из двух точечных разноименных электрических зарядов одинаковой величины q, рас- положенных на расстоянии l друг от друга
(рис. 3). Электрическим моментом диполя
р называется вектор, численно равный
произведению заряда q на расстояние ме- жду ними l :
p = ql .
Рис. 3
Этот вектор направлен от отрицательного заряда к положитель- ному.
Сумма электрических дипольных моментов молекул, отнесенная к объему, занимаемому этими молекулами,
r |
å pi |
|
|
i |
|
||
P = |
(4) |
||
V |
|||
|
|
называется поляризованностъю диэлектрика. У изотропных диэлек- триков поляризованность связана с напряженностью электрическо-
го поля Е следующим соотношением
P = χε0 E , |
(5) |
где χ – безразмерная постоянная, называемая диэлектрической восприимчивостью диэлектрика.
Рассмотрим две бесконечные параллельные разноименно заря- женные плоскости с поверхностной плотностью заряда σ. Поле, создаваемое ими в вакууме, равно Е0. Внесем в это поле пластину из диэлектрика (см. рис. 2). Под действием поля диэлектрик поляризу- ется.
Вне диэлектрика между пластинами напряженность поля опре- деляется по формуле (1).
4 |
© МАТИ, 2004 |
Лабораторные работы по электричеству
Внутри диэлектрика разноименные заряды поляризованных со- седних молекул взаимно компенсируют друг друга, а на противопо-
ложных поверхностях пластины появляются нескомпенсированные разноименные заряды с поверхностной плотностью σ′ (рис. 2). Внутри диэлектрика поле определяется алгебраической суммой по- лей, создаваемых заряженными пластинами (Е0) и зарядами на по- верхности диэлектрика (Е'). Эти поля направлены навстречу друг
другу
E = E0 − E′ = |
σ |
− |
σ ′ = |
σ − σ ′ . |
(6) |
|
ε0 |
||||||
|
|
ε0 |
ε0 |
|
Поляризованность P диэлектрика обусловлена полем Е и опре-
деляется формулой (5). Вектор P направлен перпендикулярно по- верхности пластины, поэтому на границах пластины с вакуумом
возникает скачок нормальной составляющей вектора P, равный Pn = ±P (-Р при переходе из вакуума в верхнюю часть пластины
на рис. 2 и +Р при переходе из нижней части пластины в вакуум).
Поверхностная плотность заряда связана со скачком нормальной составляющей поляризованности Pn следующим соотношением
σ ′ = |
|
|
Pn = P; |
|
|
(7) |
||
с учетом сотношений (5) и (6) |
|
|
|
|
|
|
|
|
σ ′ = χε0 E , |
|
|
|
|
E = E0 − |
χε0E |
, |
|
|
|
|
|
ε0 |
||||
откуда |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
E0 |
|
E0 |
|
|
|
|
E = |
|
|
= |
, |
|
|
||
1 |
+ χ |
ε |
|
|
||||
|
|
|
|
|
где величина ε =1 + χ носит название диэлектрической прони- цаемости диэлектрика и показывает, во сколько раз поле в диэлек- трике меньше, чем внешнее.
Если в плоском конденсаторе пространство между пластинами заполнено диэлектриком с проницаемостью ε, то величина напря- женности поля в нем определяется следующим образом:
© МАТИ, 2004 |
5 |
Лабораторные работы по электричеству |
|
|||||||
E = |
σ |
= |
|
q |
. |
(8) |
||
ε0ε |
ε0ε × S |
|||||||
|
|
|
|
|||||
Электроемкость такого конденсатора равна |
|
|||||||
С = |
ε0ε × S |
, |
|
(9) |
||||
|
|
|||||||
|
|
|
d |
|
|
|
|
т.е. величина емкости конденсатора выросла в ε раз по сравнению с емкостью, определяемой по формуле (3) для воздушного конденса- тора.
Вычислим теперь емкость кон- денсатора в случае, когда про-
странство между пластинами конденсатора наполовину заполне-
но диэлектриком с проницаемостью
ε (рис. 4).
Рис. 4
Работа по переносу единичного положительного заряда в поле между пластинами равна разности потенциалов U между пластина-
ми
|
d |
|
|
|
d |
æ |
σ |
|
σ |
ö |
|
d |
|
|
σd æ 1 |
ö |
|
|
qd æ 1 |
ö |
||||||||
U = E1 |
|
E2 |
ç |
|
÷ |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
+ |
|
= ç |
|
|
+ |
|
÷ |
× |
|
= |
|
|
ç |
|
|
+ 1÷ |
= |
|
ç |
|
+ 1÷. |
|||||
2 |
2 |
ε0ε |
|
2 |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
è |
|
ε0 ø |
|
|
2ε0 è ε |
ø |
|
|
2ε0S è ε |
ø |
||||||||||||||
Отсюда получаем |
|
q |
|
ε0S |
|
2ε |
|
|
|
|
|
|
2ε |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
C = |
= |
× |
|
= C0 × |
|
|
, |
|
|
|
(10) |
||||||||||
|
|
ε |
0S |
|
|
|
U |
d |
|
1 + ε |
1 + ε |
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
где C0 = |
|
|
– емкость конденсатора в отсутствие диэлектрика. |
|||||||||||||||||||||||||
|
|
d |
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
6 |
© МАТИ, 2004 |
Лабораторные работы по электричеству
ОПИСАНИЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЙ УСТАНОВКИ
Схема установки для измерения емкости конденсатора показана на рис. 5. Конденсатор представляет собой две пластины: одна не- подвижная, другая – подвижная. Подвижная пластина может пере- двигаться с помощью устройства с малой подачей. Между пласти-
нами могут вставляться образцы различных диэлектриков разной толщины.
Рис. 5
Так как емкость измеряемого конденсатора может меняться в широких пределах, предусмотрен переключатель диапазонов. Вы- брав нужный диапазон измерений емкости, вращением ручки рео- хорда нужно добиться минимального показания милливольтметра.
Емкость конденсатора измеряется мостовым методом на пере- менном токе (рис. 6).
© МАТИ, 2004 |
7 |
Лабораторные работы по электричеству
На рисунке через Z1 и Z2 обозначены активные со- противления цепи, через Z3 и Z4 – емкостные сопро- тивления. На одну из диаго-
налей моста АВ подается переменное напряжение U от внешнего источника, а в другую СD – включается гальванометр (милливольт- метр).
Рис. 6
(Более подробно измерение мостовым методом емкости конден- сатора описано в лаб. работе №5).
Измеряемая емкость будет определяться как
Cх = Cобр × R1 , (11)
R2
где R1=Z1, R2=Z2 |
– активные сопротивления; |
|||
Собр – образцовая (известная) емкость, определяемая из соот- |
||||
ношения |
Z3 = |
1 |
, |
|
ωCобр |
||||
|
|
|
где ω – циклическая частота колебаний переменного тока. Частота переменного тока ν связана с циклической: ω = 2πν .
.
ПОРЯДОК ВЫПОЛНЕНИЯ РАБОТЫ
1.Включить стенд.
2.Вращая ручку плавной подачи, установить подвижную пла- стину конденсатора на расстоянии 20 мм от неподвижной пластины.
8 |
© МАТИ, 2004 |
Лабораторные работы по электричеству
3.Для измерения емкости СХ установить переключатель диапа- зонов измерений на Ι. Вращая ручку реохорда, добиться минимума показаний на милливольтметре переменного тока. Если этого не удается сделать, необходимо перейти на II или III диапазоны.
4.Шкала реохорда отградуирована в значениях емкости. Для по-
лучения искомого значения из показаний на шкале реохорда нужно
вычесть значение емкости подводящих проводов (≈30 пФ).
5. Изменяя расстояние между пластинами с 20 мм до 4 мм через каждые 2 мм, получить 9 значений емкости. Данные занести в таб- лицу 1.
Таблица 1
d, мм 20 18 16 14 |
12 10 |
8 |
6 |
4 |
2 |
CX,
пФ
6.Построить график зависимости СХ(d) .
7.Вставить большую пластинку диэлектрика в конденсатор,
аккуратно прижав ее подвижной пластиной. Измерить СХ; вынув диэлектрик, измерить С0 при том же значении d. Занести показания
втаблицу 2.
8.Выполнить действия п.7 с другими большими пластинками диэлектриков.
Таблица 2
|
№ пластин 1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
6 |
№ измерений |
|
|
|
|
|
|
d, мм |
1 |
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
СХ,пФ
С0,пФ
© МАТИ, 2004 |
9 |
Лабораторные работы по электричеству
9.Сравнить измеренную величину С0 и расчетную, учитывая, что площадь пластины конденсатора S=62 см2.
10.Рассчитать диэлектрическую проницаемость для всех ди-
электриков по формуле
ε= С .
С0
11.Вставить пластинку диэлектрика, использованную в п.7.
Сделать расстояние между пластинами конденсатора в 2 раза боль- ше толщины диэлектрика. Измерить емкость полученной системы. Сравнить измеренное значение с расчетным по формуле (10).
12. Рассчитать абсолютную погрешность измерений ε по при-
ближенной формуле
ε = С0 × DC + C × DC0 ,
C02
где С, С0 – абсолютные погрешности измерений емкости кон- денсатора.
КОНТРОЛЬНЫЕ ВОПРОСЫ
1.Что такое конденсатор? Что такое электроемкость проводни-
ка?
2.Является ли электрическое поле конденсатора однородным, как это определить?
3.Каким образом можно изменить электроемкость конденсато-
ра?
4.Изменится ли электрическое поле внутри конденсатора, если внести в него диэлектрик?
5.Что такое диэлектрик?
6.Как происходит поляризация диэлектрика?
7.Что такое связанные и свободные заряды?
8.Что такое диполь? Как ведет себя диполь в электрическом по-
ле?
10 |
© МАТИ, 2004 |