3. Построение графика зависимости скорости счёта от толщины поглотителя.
Таблица 5
Алюминий |
Оргстекло |
Медь |
|||||||
xi |
n – nф |
xi |
n – nф |
xi |
n – nф |
||||
0 |
19,146 |
0 |
19,114 |
0 |
19,154 |
||||
0,02 |
13,614 |
0,1 |
9,081 |
0,01 |
10,167 |
||||
0,04 |
10,854 |
0,2 |
5,067 |
0,02 |
5,127 |
||||
0,06 |
8,814 |
0,3 |
2,547 |
0,03 |
3,854 |
||||
0,08 |
6,394 |
0,4 |
1,014 |
0,04 |
2,187 |
||||
0,1 |
5,067 |
0,5 |
0,474 |
0,05 |
1,161 |
||||
0,12 |
3,887 |
0,552 |
0 |
0,065 |
0 |
||||
0,266 |
0 |
|
|
|
|
|
Таблица 6
Алюминий |
Оргстекло |
Медь |
||||
xi |
ln(n – nф) |
Xi |
ln(n – nф) |
Xi |
ln(n – nф) |
|
0 |
2,952 |
0 |
2,952 |
0 |
2,952 |
|
0,02 |
2,613 |
0,1 |
2,206 |
0,01 |
2,319 |
|
0,04 |
2,387 |
0,2 |
1,623 |
0,02 |
1,635 |
|
0,06 |
2,180 |
0,3 |
0,935 |
0,03 |
1,349 |
|
0,08 |
1,860 |
0,4 |
0,014 |
0,04 |
0,783 |
|
0,1 |
1,629 |
0,5 |
–0,747 |
0,05 |
0,149 |
|
0,12 |
1,366 |
0,552 |
–0,853 |
0,0646 |
–0,952 |
|
0,266 |
–0,931 |
|
|
|
|
Изменение скорости счёта в зависимости от толщины поглотителя для разных материалов
Рис. 2
Изменение логарифма скорости счёта в зависимости от толщины поглотителя для разных материалов
Рис. 3
4. Выводы по работе
Видно, что во всех 3-х случаях скорость счёта убывает с ростом толщины поглотителя по экспоненциальному закону, а, соответственно, логарифм скорости счёта – по линейному. При толщине, равной слою половинного ослабления скорость счёта уменьшается примерно в два раза (рис. 2).
Коэффициенты линейного ослабления: для алюминия , для оргстекла , для меди – увеличиваются с ростом плотности; массовые коэффициенты линейного ослабления: для алюминия ; для оргстекла ; для меди - близки для разных материалов.
Полученные значения максимальной энергии бета-частиц (для алюминия Eβ = 1,673 МэВ, для меди Eβ = 1,415 МэВ, для оргстекла Eβ = 1,570 МэВ) близки к среднему значению двух максимальных энергий Eβ для данного источника
За защитой, толщина которой превышает максимальный пробег бета-частиц в данном материале, поток бета-частиц практически отсутствует.