- •Магнитное поле в вакууме
- •Взаимодействие проводников с током
- •Индукция магнитного поля.
- •Силовые линии магнитного поля
- •Магнитное поле бесконечно длинного проводника с током
- •Магнитное поле соленоида
- •Сила Лоренца
- •Магнитное поле движущегося заряда
- •Закон Био-Савара-Лапласа
- •3.Магнитного поля кругового тока
Магнитное поле движущегося заряда
Можно ожидать, что в отличие от статического электрического поля, обладающего сферической симметрией, магнитное поле должно обладать осевой симметрией, поскольку в окружающем пространстве, являющемся изотропным, появляется выделенное направление (направление вектора скорости )
Рассмотрим магнитное поле, создаваемое в некоторой точке пространства Р точечным зарядом q, движущимся с постоянной скоростью
Если t - время, за которое возмущение поля, передающееся со скоростью с достигает точки Р, то из общих соображений
Вид этой функции f может быть установлен только экспериментально.
При условии время запаздывания пренебрежительно мало и
Опыт даёт, что магнитная индукция поля движущегося точечного заряда:
в системе «СИ» т.е. В ~ (сравним Е ~ )
Направление вектора определяется правилом буравчика (правилом правого винта). Поступательное движение буравчика совпадает с направлением вектора скорости , т.е., с направлением движения положительного заряда. Вектор магнитной индукции В в точке Р окажется, согласно этому правилу, направленным "к нам".
расположен перпендикулярно плоскости, в которой лежат и (смотри предыдущий рисунок).
Закон Био-Савара-Лапласа
Закон Б-С-Л позволяет определить вектор индукции магнитного поля, создаваемого токами разной формы.
Опыт показывает, что вектор пропорционален силе тока, длине проводника, зависит от формы тока и расстояния до рассматриваемой точки. зависимость от расстояния исследовали для прямого и кругового токов - Био и Савар. Они пришли к выводу, что в данной точке обратно пропорциональна её расстоянию до тока. Зависимость от формы тока можно учесть, если, по предложению математика Лапласа, ввести понятие элемента тока . Элементом тока называется вектор, равный по модулю произведению силы тока на элемент длины проводника и направленный вдоль тока. Рассмотрим ток произвольной формы (см. рисунок). Одна (+) заряженная частица создаёт в точке А магнитное поле с вектором , направленным к нам от плоскости чертежа (если точка А лежит в плоскости чертежа).
, где - скорость теплового хаотического движения, - дрейфовая скорость упорядоченного движения электрических зарядов под действием электрического поля.
Заряд элемента проводника длины dl , имеющего поперечное сечение S и плотность носителей в единице объема n равен nSdl. Поскольку среднее значение скорости теплового движения электронов < >=0, то магнитное поле в точке А, создаваемое элементом длины dl ( если взять q=e ), так назывемый, элемент вектора магнитной индукции: .
, т.к. ne< >= , то
, сделаем замену, т.к. , поскольку направления и совпадают, то
, а т.к. Sj=I, то, окончательно, закон Био-Савара-Лапласа в векторном виде может быть представлен следующей формулой:
В скалярном виде индукция магнитного поля, создаваемая элементом тока (закон Био-Савара-Лапласа) принимает вид:
, г где, r – радиус-вектор, проведенный из элемента тока Idl в точку А. Направление вектора dB перпендикулярно dl и r и по направлению совпадает с касательной к линии магнитной индукции и может быть найдено по правилу правого винта для тока, протекающего через элемент длины dl.
Используя закон БИО-САВАРА-ЛАПЛАСА можно получить формулы:
1.магнитного поля прямого тока
2.магнитного поля соленоида
N – число витков катушки соленоида