- •Часть 2
- •Определение длины световой волны с помощью дифракционной решетки.
- •Выполнение работы.
- •Контрольные вопросы.
- •Литература.
- •Лабораторная работа № 408.
- •Домашняя подготовка к занятию:
- •Описание гониометра.
- •Выполнение работы.
- •Определение преломляющего угла призмы.
- •Определение угла наименьшего отклонения.
- •Задание.
- •Контрольные вопросы.
- •Литература
- •Лабораторная работа 409. Определение длины волны с помощью колец Ньютона.
- •Введение
- •Экспериментальная часть.
- •Порядок выполнения работы.
- •Контрольные вопросы.
- •Отражение света от поверхности диэлектрика.
- •Преломление света в стопе стеклянных пластин.
- •Преломление света в двоякопреломляющих кристаллах.
- •Задание 2. Изучение закона Брюстера.
- •Контрольные вопросы.
- •Лабораторная работа 411. Исследование характеристик вакуумных фотоэлементов. Цель работы: Исследование характеристик вакуумных фотоэлементов
- •Порядок работы. Упражнение 1. Снятие вольтамперной характеристики фотоэлемента.
- •Контрольные вопросы.
- •Литература.
- •Лабораторная работа № 412 Определение длины световой волны с помощью бипризмы Френеля.
- •Введение.
- •Описание установки.
- •Порядок выполнения работы.
- •Контрольные вопросы:
- •Литература.
Контрольные вопросы.
Знать ответы на вопросы, поставленные в п.3 домашнего задания.
Начертить ход луча света через призму и вывести формулу для определения показателя преломления призмы.
Каково устройство гониометра и как получаются параллельные лучи, падающие на призму.
Как определить экспериментально преломляющий угол призмы (с доказательством равенства А= /2) и угол наименьшего преломления?
Литература
Ландсберг Г.М. Оптика. Наука. 1976, стр.313.
Лабораторная работа 409. Определение длины волны с помощью колец Ньютона.
Цель работы: Определить длину волны с помощью колец Ньютона
Принадлежности: Плоскопараллельная пластина, плосковыпуклая линза, микроскоп, осветитель, окулярный микрометр, набор светофильтров.
Введение
Пусть выпуклая линза с большим радиусом кривизны соприкасается в некоторой точке с плоской поверхностью хорошо отполированной пластины так, что оставшаяся между ними воздушная прослойка постоянно утолщается от точки соприкосновения к краям (рис.1).
Если на такую систему вертикально сверху падает пучок монохроматического света, то световые волны, отраженные от нижней пластины линзы и верхней поверхности пластины будут интерферировать между собой. При этом образуются интерференционные линии, имеющие форму концентрических светлых и темных колец убывающей ширины. При отражении нижней пластинки, представляющей оптически более плотную среду, чем воздух, волны меняют фазу на противоположную, что эквивалентно уменьшению пути на λ/2. В месте соприкосновения линзы с пластинкой остается тонкая воздушная прослойка, толщина которой значительно меньше длины волны. Поэтому разность хода между лучами, возникающими в этой точке, определяется лишь потерей полуволны при отражении от пластинки: Δ=λ/2; следовательно, в центре интерференционной картины наблюдается темное пятно.
Так как между линзой L и пластинкой Е находится воздух (n=1) и пучок света падает нормально (i =0) к пластинке и практически к нижней поверхности линзы (кривая линзы мала), то разность хода в этом случае будет равна
Δ= 2d + λ /2;
Условие минимума Δ= (2к +1) λ /2;
Условие максимума Δ= 2к λ /2;
Условие возникновения темных колец будет выражено уравнением
2d = к λ (1)
Величина d может быть выражена через радиус кривизны линзы и радиус темного интерференционного кольца rк..
Действительно из рис 7. Находим, что
rк2= (2R – d) d
если d мало по сравнению с R, то
rк2= 2R d (2)
Сравнивая (1) и (2) получим:
(3)
Однако, формула (3) не может быть применена для опытной проверки. Действительно, поскольку на поверхности даже хорошо очищенного стекла всегда присутствуют пылинки, то стеклянная линза не примыкает плотно к пластинке, а между ними всегда имеется зазор a. Вследствие этого зазора возникает дополнительная разность хода в 2а. Тогда условие возникновения темных колец примет вид:
2d + λ /2+2a=2(к+1) λ /2
или d = к λ/2-a. Подставляя значение d в уравнение (2), имеем:
r2=2Rк λ /2-2Ra (4)
Величина а не может быть измерена непосредственно, но ее можно исключить следующим образом. Для кольца m
rm2=2Rm λ /2-2Ra (5)
Вычитая из (5) выражение (4) получим
rm2-rk2 =R (m-k)
откуда или окончательно:
,
где R=12,8 см, =4,5.
Таким образом, зная радиус кривизны линзы R и радиусы rm и rk темных интерференционных колец, можно вычислить длину световой волны.