- •Тема 1 физические свойства жидкости и газа
- •1.1 Плотность и удельный вес
- •1.2 Сжимаемость капельных жидкостей
- •1.3 Температурное расширение капельных жидкостей
- •1.4 Сжимаемость и температурное расширение газов
- •1.5 Текучесть и вязкость
- •1.6 Капиллярные свойства капельной жидкости
- •Тема 2 Силы, действующие на текучее тело
- •Тема 3 Гидростатическое давление и его свойства
- •Тема 4 Дифференциальное уравнение равновесия жидкости
- •Тема 5 Поверхность уровня
- •Тема 6 Распределение гидростатического давления
- •Тема 7 Приборы для измерения давления
- •Тема 8 Сила гидростатического давления на плоские стенки
- •8.1 Основные теоретические сведения
- •8.2 Вывод уравнения
- •Тема 9 Сила давления на криволинейную поверхность
- •9.1 Основные теоретические сведения
- •9.2 Вывод уравнения
- •Тема 12 Равновесие газов
- •12.2 Распределение давления при изотермном процессе
- •12.3 Распределение давления при политропном процессе
- •10.4 Распределение температуры
- •Динамика текучего тела
- •Тема 14 Способы описания движения жидкости
- •Тема 15 Основные понятия движения жидкости и газа
- •Тема 16 Уравнения полей скоростей и ускорений
- •Тема 17 Движение жидкой частицы. Понятие о вихревом и потенциальном движении
- •17.1 Основные теоретические сведения
- •17.2 Вывод
- •Тема 18 Уравнение неразрывности течения
- •18.1 Основные теоретические сведения
- •Тема 19 Уравнение Бернулли (энергии) для элементарной струйки невязкой несжимаемой жидкости
- •Тема 20 энергетический смысл и Геометрическая интерпретация уравнения Бернулли
- •Тема 21 Уравнение Бернулли для потока конечных размеров. Гидравлический и пьезометрический уклоны
- •Тема 22 практическое применение уравнения бернулли
- •Тема 23 Уравнение Бернулли для сжимаемой жидкости (газа)
- •Тема 24 Ламинарный и турбулентный режимы движения жидкости. Число Рейнольдса и его критическое значение
- •Тема 25 Основные отличия ламинарного и турбулентного движения в трубе круглого сечения
- •Тема 28 Потери энергии на трение по длине трубопровода
- •Тема 29 Потери энергии на местных сопротивлениях. Влияние числа Рейнольдса на коэффициент местного сопротивления. Эквивалентная длина
- •Тема 30 Потери энергии на местных сопротивлениях в автомодельной области
- •Тема 31 Общие потери энергии в системе
- •Тема 32 кавитация в местных сопротивлениях
- •Тема 34 Определение скорости и расхода при истечении жидкости из малого незатопленного отверстия в тонкой стенке при постоянном напоре
- •Тема 35 Параметры, влияющие на коэффициенты сжатия, скорости и расхода при истечении жидкости из малого незатопленного отверстия в тонкой стенке при постоянном напоре
- •Тема 39 Истечение через насадки
- •Тема 40 Сравнение гидравлических характеристик отверстий и насадков
- •Тема 41 Истечение газа под высоким давлением
- •41. 1 Основные теоретические сведения
- •Тема 42 Течение газа в конфузорах и диффузорах в одномерном приближении
Конспект лекций по дисциплине «Гидрогазодинамика» для групп АТП
Тема 1 физические свойства жидкости и газа
В гидрогазодинамике рассматриваются идеальные и реальные жидкости.
Идеальная (совершенная) жидкость это воображаемая, обладающая абсолютной подвижностью, т. е. лишенная вязкости жидкость, абсолютно несжимаемая, не расширяющаяся при повышении температуры и не способная сопротивляться разрыву.
Такой жидкости в природе не существует. Это абстракция, необходимая для упрощения анализа общих законов механики жидкости. Законы, выведенные для идеальной жидкости, могут быть применимы к реальным (вязким) жидкостям с поправками.
Идеальный (совершенный) газ это настолько разреженный газ, что взаимодействие между его молекулами практически отсутствует и может не учитываться.
1.1 Плотность и удельный вес
Плотностью жидкости r (ро) называется масса её, заключённая в единице объёма, кг/м3:
r = , (1.1)
где m масса жидкости, кг;
V объём жидкости, м3.
Если температура увеличивается, то плотность капельной жидкости уменьшается. Плотность газообразной с увеличение температуры уменьшается.
Удельный вес g (гамма) - вес жидкости G в единице объёма V, Н/м3:
g = . (1.2)
Плотность и удельный вес связаны между собой соотношением:
= g, (1.3)
где g ускорение свободного падения, g = 9,81 м/с2.
1.2 Сжимаемость капельных жидкостей
Сжимаемость способность жидкости изменять свой объём под действием давления.
Сжимаемость характеризуется коэффициентом объёмного сжатия р, который представляет собой относительное изменение объёма на единицу изменения давления, 1/Па:
р = , (1.4)
где dV изменение объёма под влиянием изменения давления на dр;
V начальный объем.
Знак «минус» в формуле (1.4) показывает, что при увеличении давления объём жидкости уменьшается.
Для капельных жидкостей величины коэффициента объёмного сжатия очень малые. Например, при давлении р = 1...50 МПа и температуре от 0 до 20 °С величина р равна, Па-1:
для воды р = ;
для нефти р = ;
для ртути р = .
Упругость – свойство жидкости восстанавливать свой объём после прекращения действия давления.
Упругость жидкости характеризуется модулем упругости жидкости Eж. Это величина, обратная коэффициенту объёмного сжатия.
Еж = = V . (Па) (1.5)
Сжимаемость характеризуется также отношением изменения давления к изменению плотности, равным квадрату скорости распространения звука а в среде:
а2 = . (1.6)
В большинстве инженерных задач сжимаемостью воды и других капельных жидкостей можно пренебречь, считая их плотность и удельный вес не зависящими от давления.
Отсюда название капельных жидкостей трудносжимаемые (или слабосжимаемые).