- •1.Основные Законы геометрической оптики.
- •2.Тонкие сферические линзы. Формула тонкой линзы, построение изображений в линзах.
- •6. Рассчитать интерференционную картину от 2-х источников.
- •7. Интерференция в тонких пленках
- •9. Дифракция света. Метод зон Френеля. Дифракция Френеля на круглом отверстии.
- •10. Дифракция Фраунгофера на щели. Условие максимума и минимума.
- •14. Поляризация света. Закон Малюса.
- •15. Анализ Поляризационного света. Закон Малюса.
- •17. Тепловое излучение. Закон Кирхгофа.
- •18. Тепловое излучение. Закон Стефана-Больцмана. Законы Вина.
- •21. Фотоэффект. Законы внешнего фотоэффекта.
- •22. Квантовая теория фотоэффекта Уравнение Эйнштейна для фотоэффекта
- •24. Эффект Комптона.
- •27. Дифракция электронов. Гипотеза Луи де Бройля.
- •30. Уравнение Шредингера.
- •32. Постулаты Бора.
- •33. Квантовая теория атомаов. Квантовые числа. Принцип Паули.
32. Постулаты Бора.
Для того, чтобы объяснить линейчатые спектры атомов датский физик Нильс Бор в 1913 году вводит два постулата.
Первый постулат Бора (постулат стационарных состояний): в атоме существуют стационарные (не изменяющиеся во времени) состояния, в которых он не излучает энергию. Энергии этих состояний образуют дискретный ряд: , , …, . Стационарным состояниям атома соответствуют орбиты, по которым движутся электроны. Хотя электроны движутся по стационарным орбитам с ускорением, они не излучают и не поглощают энергию.
В стационарном состоянии атома электрон, двигаясь по круговой орбите, должен иметь дискретные значения момента импульса, удовлетворяющие условию:
, n=1, 2, 3,…, где - масса электрона, - его скорость по n-ой орбите радиуса , .
Второй постулат Бора (правило частот): при переходе электрона с одной стационарной орбиты на другую излучается (поглощается) квант с энергией:
.
При происходит излучение фотона (переход из состояния с большей энергией в состояние с меньшей энергией), при - поглощение фотона (переход атома в состояние с большей энергией).
Набор возможных дискретных частот определяет линейчатый спектр атома.
33. Квантовая теория атомаов. Квантовые числа. Принцип Паули.
Собственные функции , являющиеся решениями уравнения Шредингера зависят от трех квантовых чисел: n, и . n - главное квантовое число, определяет энергетические уровни электрона в атоме и принимает значения n = 1, 2, 3,…
- орбитальное квантовое число, оно связано с квантованием момента импульса электрона (механического орбитального момента). То есть орбитальный момент не может быть произвольным, а принимает дискретные значения, определяемые формулой:
|
(1) |
При данном значении n - принимает значения
0,1, 2,…, n-1. |
Всего n значений.
m - магнитное квантовое число, связанное с квантованием проекции момента импульса на выбранное направление (обычно в направлении магнитного поля по оси z):
|
(2) |
Магнитное квантовое число может принимать следующие значения:
m=0, , ,…, |
Всего значений.
Принцип Паули - в одном и том же атоме не может быть двух электронов с одинаковыми квантовыми числами , , , . То есть два электрона должны отличаться по крайней мере значениями одного квантового числа.
Состояние каждого электрона в атоме характеризуется четырьмя квантовыми числами:
(n = 1, 2, 3,…) – квантует энергию ,
( 0, 1, 2,…, ) – квантует орбитальный механический момент ,
(m = 0, , ,…, ) – квантует проекцию момента импульса на заданное направление ,
( ) – квантует проекцию спина на заданное направление . С возрастанием растет энергия. В нормальном состоянии атома электроны находятся на самых низких энергетических уровнях.