- •К.С.Лялин, д.В.Приходько Электродинамика свч
- •Введение
- •Часть I. Теория электромагнитного поля.
- •§1.1. Уравнения Максвелла, как метод описания электромагнитного поля в однородных средах.
- •§1.2. Электромагнитные поля в различных средах и граничные условия электродинамики.
- •Общий случай границы раздела сред.
- •Граница раздела диэлектриков.
- •Поле на поверхности идеального электрического проводника («электрическая стенка»).
- •Поле на поверхности идеального магнитного проводника («магнитная стенка»).
- •Поле на бесконечности («условие излучения»).
- •§1.3. Энергия электромагнитного поля. Теорема Умова-Пойнтинга.
- •§1.4. Излучение электромагнитных волн. Волновые уравнения. Электродинамические потенциалы и векторы Герца.
- •§1.5. Понятие о зонах излучения и диаграмме направленности источника электромагнитных волн
- •Понятие о диаграммах направленности
- •Поляризационные характеристики поля
- •§1.6. Элементарные излучатели Электрический вибратор
- •Магнитный вибратор
- •Элемент Гюйгенса
- •§1.7. Электромагнитные волны: плоские, сферические, цилиндрические – решения волнового уравнения
- •Плоские волны
- •Сферическая волна
- •Цилиндрическая волна
- •Особенности распространения волн в различных средах
- •§1.8. Отражение плоской волны от границы раздела сред. Нормальное падение
- •Общие соотношения
- •Среды без потерь
- •Проводник с конечной проводимостью.
- •Идеальный проводник.
- •Понятие о поверхностном сопротивлении. Скин-эффект.
- •§1.9. Отражение плоской волны от границы раздела диэлектриков при произвольном угле падения
- •Параллельная поляризация
- •Перпендикулярная поляризация
- •Полное отражение и поверхностные волны.
- •§ 1.10. Важные теоремы
- •Принцип взаимности
- •Метод зеркальных отображений
- •Часть II. Теория линий передачи
- •§ 2.1. Применение теории цепей для анализа линий передачи
- •Волны напряжений и токов в линии передач
- •Линия передачи без потерь
- •§2.2. Применение теории электромагнитного поля для анализа линий передачи
- •Параметры линии передачи
- •Вывод телеграфных уравнений из уравнений Максвелла для коаксиальной линии
- •§2.3. Обобщенная линия передачи без потерь. Трансформация полного сопротивления и коэффициента отражения вдоль линии передачи
- •Короткое замыкание на конце линии
- •Холостой ход на конце линии
- •Полуволновый повторитель и четвертьволновый трансформатор
- •Соединение линий передачи с различными характеристическими сопротивлениями
- •§ 2.4. Диаграмма Смита
- •Диаграмма полных проводимостей.
- •Методика измерения полного сопротивления
- •§2.5 Понятие о согласовании сопротивлений
- •§2.6. Согласование посредством сосредоточенных параметров
- •Согласующие цепи на реактивных элементах
- •§2.7. Четвертьволновый трансформатор сопротивлений
- •§2.7. Многосекционные трансформаторы
- •Биномиальный многосекционный трансформатор
- •Многосекционный трансформатор Чебышева
- •§2.8. Шлейфные трансформаторы сопротивлений
- •Одношлейфовый трансформатор
- •Двухшлейфовый трансформатор
- •§2.9. Обобщенная линия передачи с потерями
- •Линия с низкими потерями
- •Линия передачи сигналов без искажений
- •Параметры нагруженной линии с потерями
- •Применение метода возмущений для определения постоянной затухания
- •Часть III. Электромагнитные волны в направляющих системах
- •§3.1. Классификация линий передачи и их основные характеристики
- •§3.2. Общая теория регулярных линий передачи произвольного поперечного сечения. Поперечные и волноводные волны.
- •Поперечные (tem) электромагнитные волны
- •Волноводные волны h- и e-типов
- •Влияние затухания в диэлектрике
- •§3.3. Двухпластинчатый волновод
- •Поперечные tem-волны
- •§3.3. Прямоугольный волновод
- •§3.4. Круглый волновод
- •§3.5. Двухпроводная линия передачи
- •§3.6. Коаксиальная линия передачи
- •Поперечные tem-волны
- •Высшие типы колебаний
- •§3.7. Поверхностные волны в металлизированной с одной стороны диэлектрической подложке
- •§3.8. Полосковые и микрополосковые линии передачи
§3.8. Полосковые и микрополосковые линии передачи
В конце 40-х - начале 50-х годов на смену традиционным волноводным и круглым коаксиальным линиям передачи пришли плоские коаксиальные конструкции с твердым диэлектрическим покрытием. Вскоре были разработаны печатные полосковые линии передачи двух типов: симметричная и несимметричная (рис.3.22).
а б
Рис.3.22.
Полосковые линии передачи:
а
- симметричная; б
- несимметричная
(микрополосковая)
Доминирующее положение долгое время занимала симметричная полосковая линия, имеющая меньшие потери (в частности, на излучение) и меньшую взаимную связь элементов. Только в начале 60-х годов удалось перейти к достаточно эффективной реализации преимуществ печатной технологии, которая привела к развитию интегральных схем СВЧ. Это стало возможным благодаря появлению новых материалов, разработке совершенных технологических приемов изготовления, обеспечивающих высокую точность элементов печатной схемы при малых линейных размерах. Теперь уже непосредственно встал вопрос об использовании несимметричной линии передачи, состоящей из основания и проводящей плоскости, разделенных тонкой подложкой с достаточно высокой диэлектрической проницаемостью (см. рис.3.22). Такая линия, названная микрополосковой линией передачи (МПЛ), легко изготавливается печатным методом, не требует жесткой механической симметрии, имеет малые габариты и массу и ряд других преимуществ.
Однако, если конструкция такой линии чрезвычайно проста, то точный расчет ее характеристик весьма сложен; до настоящего времени ведется исследование характеристик МПЛ с привлечением совершенных методов расчета. Наряду с широким использованием МПЛ продолжается поиск других типов линий, обладающих определенными достоинствами.
Наиболее широкое распространение в гибридных интегральных схемах на основе МПЛ получили поликоровые диэлектрические подложки (99,8% ) c 9,8, толщиной 1; 0,5; 0,25 мм.
Рассмотрим основные характеристики МПЛ. Длина волны в линии определяется по формуле , где - длина волны в свободном пространстве; - эффективная диэлектрическая проницаемость, которая может быть найдена из графиков либо по формуле
для W/h 1, (3.126)
где W - ширина линии передачи; h - высота подложки.
Для волнового сопротивления МПЛ с широкой полоской (W/h 1) имеем
, (3.127)
здесь - волновое сопротивление, а для линии с узкой полоской (W/h < 1) имеем
(3.128)
где
Волновое сопротивление МПЛ рассчитывается по формулам
для , (3.129)
здесь e = 2.72;
для . (3.130)
На практике часто используют графические зависимости ,W, эфф от параметров МПЛ [11].
В микрополосковых линиях передачи иногда требуется скорректировать физическую ширину полоски, поскольку конечная толщина полоски t приводит к увеличению краевой емкости и, как следствие, к изменению параметров линии. При этом ширина полоски равна
,
где при
при
Добротность МПЛ условно оценивается по добротности четвертьволнового разомкнутого резонатора на МПЛ и определяется выражением
(3.131)
где - добротность, определяемая потерями в проводниках, ; - добротность, определяемая потерями в диэлектрике, ; - проводимость проводника; q - коэффициент, приблизительно равный 1,8; tg - тангенс диэлектрических потерь (для поликора tg ).
Общие потери в МПЛ, если пренебречь потерями на излучение, можно определить по формуле где - потери в проводнике, рассчитываемые по формуле
, (3.132)
где - поверхностное сопротивление, ; - глубина скин-слоя в проводнике.
[дБ/ед. дл.] (3.133)
Рабочая частота МПЛ должна быть ниже частоты паразитных колебаний, происхождение которых может быть двояким. Одним из видов паразитных колебаний являются поверхностные волны, “стелящиеся” по поверхности диэлектрической подложки вдоль заземленной плоскости. Для предельного случая бесконечно тонкой подложки с бесконечно малой диэлектрической проницаемостью фазовая скорость поверхностной волны близка к скорости света. При увеличении толщины подложки h и величины поверхностная волна замедляется. Когда же фазовая скорость поверхностной волны оказывается близка к фазовой скорости волны ТЕМ, между этими двумя волнами возникает сильное взаимодействие, вызывающее негативные эффекты. Критическая частота этого типа колебания и определяет верхний частотный предел применения МПЛ:
[ГГц] (3.134)
(здесь h измерена в миллиметрах).
Другой вид паразитных колебаний - поперечное резонансное колебание, которое может возникнуть между полосковым проводником и заземленным основанием. Для этого вида колебаний воздушная среда над подложкой не влияет на конфигурацию поля.
При W h критическая частота для колебания резонансного типа равна
[ГГц]. (3.135)
1 Параметры среды не зависят от значений напряженностей электрического и магнитного полей
1 см. формулы (1.85) и (1.86)
2 сравните с уравнением (1.109)
1 см. формулу (1.21)
1 от англ. skin - кожа
1 См. формулы (1.138)
2 См. первое слагаемое правой части формулы (1.53)
1 Результаты для проводников с конечной проводимостью можно найти в [8]
1 Представленные рассуждения проводились в предположении, что генератор согласован с линией передачи.
1 Может быть выбрано произвольно
1 Поскольку шлейф подключается параллельно нагрузке
1 сравните с формулой (1.109)
1 рассматриваются в курсе «Антенно-фидерные устройства»