- •К.С.Лялин, д.В.Приходько Электродинамика свч
- •Введение
- •Часть I. Теория электромагнитного поля.
- •§1.1. Уравнения Максвелла, как метод описания электромагнитного поля в однородных средах.
- •§1.2. Электромагнитные поля в различных средах и граничные условия электродинамики.
- •Общий случай границы раздела сред.
- •Граница раздела диэлектриков.
- •Поле на поверхности идеального электрического проводника («электрическая стенка»).
- •Поле на поверхности идеального магнитного проводника («магнитная стенка»).
- •Поле на бесконечности («условие излучения»).
- •§1.3. Энергия электромагнитного поля. Теорема Умова-Пойнтинга.
- •§1.4. Излучение электромагнитных волн. Волновые уравнения. Электродинамические потенциалы и векторы Герца.
- •§1.5. Понятие о зонах излучения и диаграмме направленности источника электромагнитных волн
- •Понятие о диаграммах направленности
- •Поляризационные характеристики поля
- •§1.6. Элементарные излучатели Электрический вибратор
- •Магнитный вибратор
- •Элемент Гюйгенса
- •§1.7. Электромагнитные волны: плоские, сферические, цилиндрические – решения волнового уравнения
- •Плоские волны
- •Сферическая волна
- •Цилиндрическая волна
- •Особенности распространения волн в различных средах
- •§1.8. Отражение плоской волны от границы раздела сред. Нормальное падение
- •Общие соотношения
- •Среды без потерь
- •Проводник с конечной проводимостью.
- •Идеальный проводник.
- •Понятие о поверхностном сопротивлении. Скин-эффект.
- •§1.9. Отражение плоской волны от границы раздела диэлектриков при произвольном угле падения
- •Параллельная поляризация
- •Перпендикулярная поляризация
- •Полное отражение и поверхностные волны.
- •§ 1.10. Важные теоремы
- •Принцип взаимности
- •Метод зеркальных отображений
- •Часть II. Теория линий передачи
- •§ 2.1. Применение теории цепей для анализа линий передачи
- •Волны напряжений и токов в линии передач
- •Линия передачи без потерь
- •§2.2. Применение теории электромагнитного поля для анализа линий передачи
- •Параметры линии передачи
- •Вывод телеграфных уравнений из уравнений Максвелла для коаксиальной линии
- •§2.3. Обобщенная линия передачи без потерь. Трансформация полного сопротивления и коэффициента отражения вдоль линии передачи
- •Короткое замыкание на конце линии
- •Холостой ход на конце линии
- •Полуволновый повторитель и четвертьволновый трансформатор
- •Соединение линий передачи с различными характеристическими сопротивлениями
- •§ 2.4. Диаграмма Смита
- •Диаграмма полных проводимостей.
- •Методика измерения полного сопротивления
- •§2.5 Понятие о согласовании сопротивлений
- •§2.6. Согласование посредством сосредоточенных параметров
- •Согласующие цепи на реактивных элементах
- •§2.7. Четвертьволновый трансформатор сопротивлений
- •§2.7. Многосекционные трансформаторы
- •Биномиальный многосекционный трансформатор
- •Многосекционный трансформатор Чебышева
- •§2.8. Шлейфные трансформаторы сопротивлений
- •Одношлейфовый трансформатор
- •Двухшлейфовый трансформатор
- •§2.9. Обобщенная линия передачи с потерями
- •Линия с низкими потерями
- •Линия передачи сигналов без искажений
- •Параметры нагруженной линии с потерями
- •Применение метода возмущений для определения постоянной затухания
- •Часть III. Электромагнитные волны в направляющих системах
- •§3.1. Классификация линий передачи и их основные характеристики
- •§3.2. Общая теория регулярных линий передачи произвольного поперечного сечения. Поперечные и волноводные волны.
- •Поперечные (tem) электромагнитные волны
- •Волноводные волны h- и e-типов
- •Влияние затухания в диэлектрике
- •§3.3. Двухпластинчатый волновод
- •Поперечные tem-волны
- •§3.3. Прямоугольный волновод
- •§3.4. Круглый волновод
- •§3.5. Двухпроводная линия передачи
- •§3.6. Коаксиальная линия передачи
- •Поперечные tem-волны
- •Высшие типы колебаний
- •§3.7. Поверхностные волны в металлизированной с одной стороны диэлектрической подложке
- •§3.8. Полосковые и микрополосковые линии передачи
§2.9. Обобщенная линия передачи с потерями
Начиная с §2.3, мы проводили рассуждения в предположении об отсутствии потерь в линии передачи. На практике же в линиях передачи присутствуют потери, вследствие конечной проводимости проводников и/или потерь в диэлектриках, но в большинстве случаев эти потери малы. Однако существуют и некоторые практически важные задачи, когда потери не только учитываются, но и являются необходимыми (например, в аттенюаторах). В связи с этим в заключение второй части рассмотрим поведение линии передачи с потерями и покажем способ расчета постоянной затухания.
Линия с низкими потерями
В большинстве применяемых на практике линиях передачи потери незначительны, поэтому можно сделать ряд допущений позволяющих упростить расчет основных характеристик линии передачи и .
Общее выражение для комплексной постоянной распространения согласно (2.5) имеет вид
. (2.137)
Перегруппируем множители в (2.137) следующим образом
. (2.138)
В случае линии с малыми потерями можно считать, что и , т.е. потери в проводниках и в диэлектрике малы. Тогда, и (2.138) преобразуется к виду
. (2.139)
Если пренебречь и слагаемым , то получиться результат для линии без потерь - - чисто мнимая величина. Вместо этого мы разложим корень квадратный в ряд Тейлора, ограничиваясь первыми двумя членами:
,
таким образом,
, (2.140а)
, (2.140б)
здесь - характеристическое сопротивление линии в отсутствие потерь. Заметим, что фазовая постоянная из (2.140б) имеет такое же значение, как и в случае отсутствия потерь (см. 2.12а). Посредством упрощений аналогичным вышеозначенным получим выражение для характеристического сопротивления линии с малыми потерями:
. (2.141)
Уравнения (2.140) и (2.141) описывают характеристики линии с малыми потерями и показывают, что аппроксимация таких линий линиями без потерь является справедливой с высокой точностью.
Линия передачи сигналов без искажений
Из формул (2.137) и (2.138) видно, что фазовая постоянная в общем случае наличия потерь в линии передачи сложным образом зависит от частоты . При этом если не является линейной функцией частоты вида , то фазовая скорость будет разной для разных частот . Это приведет к тому, что различные компоненты широкополосного сигнала будут распространяться в линии с разными фазовыми скоростями и прибывать в точку приема в разное время, а, значит, к существенным искажениям исходного сигнала. Подобное явление названо дисперсией. В большинстве случаев, как мы показали выше, отличие от линейной функции может быть небольшим, однако, эффект дисперсии может наблюдаться, если линия достаточно длинная.
Тем не менее, среди множества линий с потерями можно выделить определенный класс линий, у которых фазовая постоянная линейно зависит от частоты. Линии подобного рода называются линиями без искажений и удовлетворяют следующему соотношению для их параметров
. (2.142)
В этом случае постоянная распространения удовлетворяет соотношению
, (2.143)
которое показывает, что является линейной функцией частоты. При этом уравнение (2.143) также показывает, что постоянная затухания не зависит от частоты, т.е все частотные составляющие сигнала ослабляются одинаково (на самом деле R является слабо изменяющейся функцией частоты). Таким образом, линия без искажений вносит потери, но не искажает форму импульсов сигнала. Для получения соотношения параметров по (2.142) обычно требуется добавлять в линию последовательно катушки индуктивности для увеличения величины L.