- •Розділ 5 лазер. Режим генерації
- •Лекція 13 Виникнення генерації
- •13.1 Умови генерації.
- •13.2 Порогова інверсія
- •13.3.Частота генерації.
- •Лекція 14 Вихідна потужність лазера
- •14.1. Швидкісні рівняння
- •14.2.Вихідна потужність та оптимальний зв’язок
- •14.3. Вплив спонтанного випромінювання
- •Лекція 15 Релаксаційні коливання в лазерах
- •Лекція 16 Модуляція добротності
- •16.1. Фізична суть методу модуляції добротності.
- •16.2.Методи модуляції добротності.
- •Лекція 17
- •17.1. Синхронізація мод лазера з неоднорідно розширеною лінією підсилення.
- •17.2.Синхронізація мод.
- •17.3.Методи синхронізації мод.
- •Ширина лінії підсилення деяких активних середовищ і тривалість імпульсів, що генеруються в режимі синхронізації мод
- •Лекція 18 Селекція поперечних та повздовжніх мод
- •18.1. Просторове випалювання провалів
- •18.2. Селекція поперечних мод
- •18.3. Селекція повздовжніх мод
- •Лекція 19 Властивості лазерних пучків
- •19.1.Монохроматичність.
- •19.2.Когерентність.
14.2.Вихідна потужність та оптимальний зв’язок
Розглянемо співвідношення між підсиленням та втратами в резонаторі лазера при наявності генерації. З допомогою (14.11) вираз для показника підсилення можна привести до вигляду:
(14.12)
де
В стаціонарному режимі підсилення постійне і не може перевищувати порогову величину
(14.12a)
Інтенсивність випромінювання, яке генерується, повинно наростати з часом, так як при підсилення за прохід перевищує втрати. Якщо , можливе лише затухання. Отже, в режимі стаціонарної генерації . Підставши в (14.12) і розв’язавши це співвідношення відносно Wінд(), отримаємо у випадку перевершення порогу
(4.13)
Повна потужність, яка вимушено випромінюється атомами, є рівною де – об’єм, який займає мода. Інверсна густина вище порогу залишається рівною пороговій величині (13.16)
(14.14)
поскільки , а остання величина в режимі стаціонарної генерації стабілізується на рівні Потужність вимушеного випромінювання атомів в надпороговому режимі роботи лазера є рівною:
(14.15)
Вияснимо роль параметрів, які входять в цю формулу. Візьмемо, наприклад, лазер з малим коефіцієнтом підсилення і дзеркалами, які однаково добре відбивають Тоді де – коефіцієнт к пропускання дзеркал. В даному випадку – – доля потужності, яка виводиться із резонатора на зовні. При цьому є являють собою відносні втрати, а – відносне підсилення за прохід. Спростимо трохи систему позначень, ввівши: – втрати в середині резонатора; – коефіцієнт зв’язку резонатора з вільним простором; – ненасичене підсилення за прохід. В цих позначеннях вихідна потужність лазера запишеться як
(14.16)
де – площа поперечного перерізу моди.
Максимум вихідної потужності досягається при
. (14.17)
Оптимальна величина вихідної потужності знаходиться підстановкою (14.17) в (14.16):
(14.18)
де – насичена інтенсивність, яка визначається з формули (12.):
.
Розраховані по формулі (14.16) типові графіки залежності від для різних значень , які фігурують в якості параметра, представлені на мал. 14.2. На цьому малюнку точками відмічені експериментальні значення вихідної потужності He-Ne лазера, який генерує на мкм. Відмітимо, що визначається перетином кривої з вісью і рівна в даному випадку 12%. Існування оптимального значення коефіцієнта зв’язку, який відповідає максимуму вихідної потужності, для кожного значення П очевидне.
Рис.14.2. Залежність вихідної потужності гелій-неонового лазера від коефіцієнта пропускання при різних рівнях втрат в резонаторі. 1– П=6%; 2 – П=3.5%; 3 – П=1.7%; 4 – П=0. Всі криві відносяться до
Розглянемо також залежність енергії, яка накопичена в резонаторі лазера, від коефіцієнта зв’язку . Енергія пропорційна відношенню Графіки залежності від Г приведені на рисунку 14.3. Як і треба було сподіватися накопичена енергія є монотонно спадаючою функцією коефіцієнта зв’язку :
Рис.14.3. Вихідна потужність і накопичена енергія в залежності від коефіцієнта пропускання дзеркал: ( )