- •2.2. Схемы замещения асинхронного двигателя при постоянной частоте
- •2.3. Схема замещения асинхронного двигателя при частотном регулировании
- •2.4. Схемы замещения асинхронного двигателя с добавочными эдс
- •2.5. Процесс преобразования энергии и электромагнитный момент
- •2.6. Дифференциальные уравнения ад
- •2.7. Структурная схема асинхронного двигателя
- •2.8. Асинхронный двигатель как объект регулирования
- •2.9. Модели асинхронного двигателя
2.5. Процесс преобразования энергии и электромагнитный момент
Асинхронный двигатель потребляет от источника питания активную и реактивную мощность.
Активную мощность можно записать в виде скалярного произведения вектора напряжения на вектор тока
. (2.43)
Напомним, что здесь и .
Реактивная мощность идёт на создание главного поля и полей рассеяния
.
Важным энергетическим показателем является коэффициент мощности
.
Активная мощность состоит из двух составляющих
.
Первая составляющая представляет собой мощность потерь в активных сопротивлениях статора
.
Разность между мощностью и потерями мощности в активных сопротивлениях статора принято называть электромагнитной мощностью . Эта мощность через воздушный зазор передаётся в ротор.
Если в (2-43) напряжение заменить вектором напряжения за активным сопротивлением статора (рис.2.2) , то получим уравнение для электромагнитной мощности
. (2.44)
З десь представляет собой угол между векторами (рис.2.8).
В (2.44) перейдём от к , а затем к
При выполнении операций с векторами целесообразно пользоваться одной методикой. Дополнив угол до градусов, выполним формальный переход от скалярного произведения к векторному произведению
(2.45)
Напомним, что при вычислении векторного произведения отсчёт углов производится против часовой стрелки от первого вектора ко второму вектору [11].
Электромагнитная мощность, проходя через воздушный зазор, преобразуется в механическую мощность, и её можно выразить через электромагнитный момент. Так как поле вращается со скоростью , то можно записать
. (2.46)
При совместном решении (2.45) и (2.46) находим
(2.47)
Ранее было показано, что процесс преобразования электрической энергии в механическую энергию происходит в пространственной области. В ортогональных системах координат можно выполнять формальный переход от временных векторов к пространственным векторам. Такой переход выполнен в (2.47).
Если от электромагнитной мощности отнять мощность электрических потерь в сопротивлениях ротора, то оставшаяся часть преобразуется в механическую мощность на валу двигателя
;
.
В ряде случаев удобно представлять электромагнитный момент в виде векторного произведения двух других векторов. В этом случае следует записать уравнение связи между этими векторами и перейти от одного вектора к другому.
Потокосцепления связаны уравнениями
,
.
Здесь , - полные индуктивности фазы статора и ротора.
Токи связаны равенством .
Допустим, что хотим выразить электромагнитный момент через потокосцепление и ток статора . Процесс преобразований описывается равенствами
Если эту методику повторить для других векторов, то число уравнений для электромагнитного момента возрастёт. Его можно вычислять с помощью одного из следующих уравнений:
Здесь, в левой части момент представлен в виде векторного произведения двух результирующих векторов. Этими уравнениями можно пользоваться в любой из известных систем координат. В правой части записаны уравнения во вращающейся системе координат “xy”.
Если нужно перейти к неподвижной системе координат a, b, то достаточно изменить лишь символику для переменных. Символ x следует заменить символом , а символ y заменить на .
Так, например уравнение с номером 2 в системах координат x, y и a, b принимает вид
В первом уравнении вектора и не совершают вращательного движения, они лишь поворачиваются на определённые углы и меняются по модулю. В вычислениях электромагнитного момента нет синусоидальных функций.
Во втором уравнении эти же вектора совершают вращательное движение со скоростью . Проекции этих векторов меняются по законам синуса и косинуса и участвуют в процессе вычисления электромагнитного момента.
Сам процесс вычислений в разных системах координат имеет принципиальные отличия, а результат вычислений получается одинаковым.
Система координат удобна для организации процесса управления объектом и хорошо воспринимается в процессе анализа отдельных явлений.
Процессы в неподвижных системах координат и максимально приближены к реальным процессам в электрических цепях переменного тока.
Выводы:
1. Полезная работа совершается за счёт преобразования активной мощности, потребляемой из сети, в механическую мощность.
2. Реактивная мощность идёт на создание магнитного поля, с помощью которого возникает электромагнитный момент.