- •Математика для студентов в задачах и упражнениях по физике
- •1. Системы линейных уравнений
- •1.3.2. Комментарии к методу Жордана – Гаусса
- •1.4. Однородная система линейных уравнений
- •1.5. Применение теории систем линейных уравнений
- •1.5.1. Применение в аналитической геометрии
- •1.5.2. Расчет электрических цепей
- •1.5.3. Расчет потоков транспорта на развилках дорог
- •1.5.4. Описание системы сил, действующих на упругую статическую систему s закрепленную на краях
- •1.5.5. Применение метода наименьших квадратов для обработки результатов измерений
- •1.6. Учебная литература
- •2. Векторная алгебра и её приложения
- •2.1. Понятие вектора. Линейные операции над векторами
- •2.2. Линейная зависимость векторов. Базис системы векторов
- •2.3. Понятие системы координат. Координаты точки
- •2.4. Задачи и упражнения
- •2.7. Физические приложения векторной алгебры
- •2.7.1. Равнодействующая сил. Теорема сложения скоростей
- •2.7.2. Простейшие задачи статики
- •2.7.3. Центр масс системы материальных точек
- •2.7.4. Вычисление работы, моментов инерции и угловых скоростей
- •2.7.5. Уравнение траектории движущейся точки
- •2.8. Учебная литература
- •3. Векторное описание канала связи
- •3.1. Построение ансамбля сигналов размерности 2
- •3.2. Построение многомерных сигналов
- •3.3. Процедура детектирования сигналов
- •4. Векторный анализ
- •4.1. Криволинейные интегралы и их физические приложения
- •4.1.1 Криволинейный интеграл I рода от скалярной функции вдоль кривой
- •4.1.2. Физические приложения криволинейного интеграла I рода
- •4.1.3. Криволинейный интеграл II рода
- •4.1.4. Физические приложения криволинейного интеграла II рода
- •4.2. Поверхностные интегралы и их физические приложения
- •4.2.1. Поверхностный интеграл I рода
- •4.2.2. Физические приложения поверхностного интеграла I рода
- •4.2.3. Поверхностный интеграл II рода
- •4.2.4. Физические приложения поверхностного интеграла II рода
- •4.3. Некоторые соотношения между характеристиками скалярных и векторных полей
- •4.3.1. Основные характеристики полей
- •4.3.2. Специальные виды векторных полей – потенциальное и соленоидальное
- •4.3.3. Некоторые физические задачи из теории поля
- •4.4. Учебная литература
- •Ответы и указания Глава 1
- •Глава 2
- •Глава 3
- •Глава 4
- •Содержание
- •1. Системы линейных уравнений 5
- •2. Векторная алгебра и её приложения 30
- •3. Векторное описание канала связи 75
- •4. Векторный анализ 91
- •Математика для студентов в задачах и упражнениях по физике
- •150000 Ярославль, ул. Советская, 14.
4.3.2. Специальные виды векторных полей – потенциальное и соленоидальное
Поле называется потенциальным, если оно является полем градиента некоторого скалярного поля. Иначе, поле потенциально, если существует скалярное поле U, такое что Функция U называется потенциалом поля Критерием потенциальности поля является равенство нулю вихря: Если потенциально, то
т.е. интеграл не зависит от пути интегрирования и равен разности потенциалов между конечной точкой кривой и ее начальной точкой.
Задача 37. Найти потенциал поля
Решение. Убедимся в его потенциальности, и если оно потенциально, то криволинейный интеграл не зависит от пути интегрирования, а зависит лишь от начальной и конечной её точки В. Итак, Тогда разность потенциалов где Соединим точки А и В ломаной: Тогда Найдём каждое из слагаемых:
Искомый интеграл будет равен
Поэтому
Задачи для самостоятельного решения: [4, с. 173–174; 5, с. 247 задачи № 55, 57, 59; 10, с. 108].
Поле, в котором дивергенция равна нулю, называется соленоидальным. Векторные линии поля (кривые, касающиеся поля в каждой своей точке) не могут начинаться или заканчиваться в области соленоидальности; это может происходить лишь на границе этой области, либо эти кривые замкнуты. В соленоидальном поле поток вектора через поперечное сечение векторной трубки сохраняет постоянное значение, что следует из теоремы Остроградского – Гаусса.
Задачи для самостоятельного решения: [4, с. 175; 10, с. 123–125].
4.3.3. Некоторые физические задачи из теории поля
Задача 38 (10, с. 18, пр. 3]) Электрический ток силы I течет по бесконечному проводу вдоль оси Найти напряженность магнитного поля, создаваемого этим проводом в произвольной точке пространства.
Решение. По закону Био-Савара Здесь – напряженность магнитного поля, создаваемого током в произвольной точке M пространства. Элемент тока определяется значением на вектором и величиной I (в точке ); вектор идет из точки в M. Если – единичный вектор, сонаправленный с осью – с осью – с осью то Тогда
Поэтому
Таким образом, где – расстояние от точки М до оси
Задача 39. Установить является ли поле из задачи потенциальным, и в случае положительного ответа на этот вопрос, найти его потенциал.
Решение. Для потенциальности поля достаточно установить равенство
Таким образом, поле потенциально всюду за исключением точек оси т.е. самого проводника.
Найдем потенциал поля т.е. такую функцию для которой
Поскольку то криволинейный интеграл не зависит от пути интегрирования, а зависит лишь от начальной точки и конечной точки Проинтегрируем вдоль ломаной , у которой
Тогда где Найдём каждый из интегралов, стоящий в правой части равенства:
Таким образом,
где В самом деле, Итак,
Для проверки вычислим grad φ:
Задача 40. Выяснить, является ли поле соленоидальным. Если да, то найти его векторный потенциал.
Решение. Для соленоидальности поля достаточно установить равенство т.е. равенство что получается мгновенно: Таким образом, поле соленоидально всюду, за исключением оси Найдем новое поле , такое что или, что равносильно, из этих равенств имеем:
Для нахождения всех решений достаточно найти одно, поскольку где – любая функция от ибо всегда Поэтому, полагая , найдем откуда Поэтому Проверим равенство
Поэтому где f – любая непрерывно дифференцируемая функция переменных .
Задача 41. Найти векторные линии поля .
Решение. Уравнение векторной линии: Поскольку то т.е. Далее, Отсюда что означает т.е. Таким образом, векторные линии суть окружности
Задача 42. Вычислить циркуляцию векторного поля вдоль окружности
Решение.
Отличность от нуля циркуляции поля вдоль объясняется наличием особой точки вектор-функции внутри контура ω. Число носит название циклической постоянной относительно особой точки Значение циклической постоянной не зависит от контура содержащего внутри себя эту точку. Заметим, что если контур не содержит внутри себя точку , то