![](/user_photo/2706_HbeT2.jpg)
- •1О. Кинематика поступательного движения.
- •2О. Кинематика вращательного движения.
- •3О. Динамика частиц. Закон ньютона.
- •4О. Неинерциальные системы отсчета (нсо). Силы инерции.
- •5О. Основное ур-ние динамики вращательного движения тв. Тела.
- •6О. Момент инерции тела. Теорема Штейнера.
- •7О. Закон сохранения импульса.
- •8О. Работа.Мощность.Кинетическая энергия системы.
- •9О. Потенциальная энергия системы.
- •10. Закон сохранения энергии в механике
- •11О. Закон сохранения момента импульса.
- •12О. Движение тела переменной массы.
- •13О. Кинематика гарманических колебаний
- •14О. Гармонический осциллятор.
- •15О. Примеры гармонических осцилляторов.
- •16. Сложение гармонических колебаний одного направления и частоты.
- •17. Сложение взаимно перпендикулярных гармонических колебаний.
- •18. Затухающие колебания.
- •19.Вынужденные колебания. Резонанс.
- •20.Упругие волны в средах.
- •21О.Бегущие волны. Фазовая скорость. Длина волны. Волновое число.
- •22. Одномерное волновое ур-е. Энергия волны.
- •23. Распространение волн в средах с дисперсией. Групповая скорость, ее связь с фазовой скоростью.
- •24. Стоячие волны
- •25. Элементы акустики.
- •26.Модуль Юнга. Скорость звука.
- •27. Механический принцип относительности, преобразования Галилео.
- •28. Постулаты сто. Преобразование
- •29. Средства преобразования Лоренца.
- •30. Релятивистский закон сложения скоростей.
- •31. Интервал между событиями и его инвариантность в преобразовании Лоренца
- •32. Релятивистская динамика, кинетическая энергия сто.
- •33. Связь массы, энергии, импульса в сто
- •34О. Эффект Доплера
- •35О. Принцип эквиваленности.Понятие о ото
- •36О. Равновесие и течение жидкости и газа
- •37О. Уравнение неразрывности струи. Уравнение Бернулли
- •46. Параметрическая формула распределения Больцмана.
- •47. Распределение Гиббса.
- •48. Первое начало термодинамики.
- •49. Теплоемкость многоатомных газов.
- •50. Применение I начала термодинамики к изопроцессам(термодинамическим процессам).
- •51. Адиабатический процесс.
- •52. Политропный процесс
- •53. Теплоемкость и работа газа в политропном процессе
49. Теплоемкость многоатомных газов.
Числом
степеней свободы i- назыв-ся число
независимых параметров координат,
характеризующих состояние системы.
Молекулу одноатомного газа можно
рассматривать как материальную точку,
положение которой хар-ся тремя
координатами: одноатомный газ (He) : i=3
(x,y.z). Молекулы двухатомного газа(
)
можнр рассматрив. как систему 2-ух
материальных точек с жесткой связью.
Трехатомный
газ (C
i
= 3+3+3-1-1-1=6
Если связи молекул нежесткие, то необходимо учитывать и колебательн. степени свободы. Число степеней свободы i равно сумме чисел степеней свободы поступательного движения, вращательн. Движения и удвоенного числа степеней колебательного движения:
i=
Средняя кинетич. энергия идеального одноатомного газа с числом степеней свободы i=3 равна:
Т.к.
все степени свободы равноправны, то на
одну степень свободы приходится
энергия=.
Тогда приходим к закону о равном
распределении энергии по степеням
свободы. Для системы в термодин.
Равновесии на каждую степень свободы
приходится Е=
Тогда для молекулы многоатомного газа
с числом степени свободы i: Е=
Найдем внутрен. энергию одного моля идеалього газа:
;
; U=
RT
Теплоемкость тела - кол-во теплоты, которую надо сообщить телу, чтобы нагреть его на 1 К (кельвин)
Молярная
теплоемкость-кол-во теплоты, которую
надо сообщить или отнять от одного моля
в-ва, чтобы нагреть или охладить его на
1К. )
; [C]=
Удельная
теплоемкость- кол-во теплоты, которую
надо сообщить 1кг в-ва, чтобы нагреть
его на 1К.
[
δQ=;
Q=
Теплоемкость
в-ва зависит от вида протекающего
процесса. В газе различают теплоемкость
при постоянном объеме и постоянном
давлении. (
δQ=dU+pdV;
ν=1,
V=const, dV=0
; d
;
;
+
;
pV=RT
p=const; pdV=RdT
;
-
ф-ла
Майера
- показатель адиабаты.
Мы рассмотрели классическую теорию теплоемкости: теплоемкости не зависят от температуры. Однако при низких температ. важную роль начинают играть квантовые эффекты (происходит замораживание вращат. и колебат. степней свободы и появляется зависимость теплоемкости от температуры).
50. Применение I начала термодинамики к изопроцессам(термодинамическим процессам).
Изопоцесс – термодинамич. проц.,при кот. один из параметров остается постоянным.
T=const – изотермическ., p=const – изобарн.,
V = const – изохорн.,
δQ = const – изэнтропический
1) T = const
δQ
= dU+δA
; dU = VdT
= 0
δQ= δA все тепло,сообщенное сист. в изотермическом проц. идет на работу
δA=pdV
p=
; δA=
Проинтегрируем обе части ур-я от сост. V1 к V2
A12=
; A12=
2) p=const
δQ=dU+ pdV тепло сообщ. сист. в изобарн. проц. идет на измен. внутрен. энергии и на работу сист.
Работа в изобарном проц.:
δA=pdV
A12=p
; A12=p(V2-V1)
; A12=p∆V
d||
pV=
возьмем дифференциал
pdV=
; δA=
Проинтегрируем:
A =
; A =
(T2-T1)
; A =
∆T
ν =
= 1моль
R
=
физический смысл: универсальная газовая
постоян. R
численно равна работе 1 моля идеального
газа при изобарном нагревании его на
1 К.
3) V=const
δQ=dU
δA=pdV=0 тепло сообщ. сист. в изохорн. проц. идет на увелич. внутр. энерг. сист.