- •Оглавление
- •Статистическая физика Динамический подход и его бесперспективность
- •Статистический метод описания коллектива частиц
- •Макро- и микросостояния
- •Энтропия и ее статистический смысл
- •Термодинамический способ описания коллектива частиц
- •Внутренняя энергия системы
- •Полная статистическая функция распределения
- •Вырожденные и невырожденные коллективы частиц
- •Функция распределения Максвелла-Больцмана
- •Функция распределения Максвелла по абсолютным значениям скоростей
- •Зависимость распределения Максвелла от температуры
- •Формула Максвелла в приведенном виде
- •Экспериментальная проверка распределения Максвелла. Опыт Штерна
- •Закон равнораспределения
- •Функция Ферми-Дирака
- •Круговые процессы
- •Второе начало термодинамики
- •Тепловой двигатель
- •Цикл Карно
- •Энтропия
- •Явление переноса
- •Фазовые переходы
- •Фазовые переходы
- •Квантовая механика Опыт Резерфорда. Ядерная модель атома
- •Теория Бора для водородоподобных систем
- •Описание движения свободной частицы
- •Частица в бесконечно глубокой одномерной потенциальной яме
- •Уровни энергии частицы в потенциальной яме
- •Потенциальный барьер
- •Гармонический осциллятор
- •Решение уравнения Шредингера для водородоподобного атома
- •Энергия ионизации атома водорода
- •Спин электрона
- •Распределение электрона в атоме
Потенциальный барьер
Рассмотрим прямоугольный потенциальный барьер с высотой u и шириной l
Если Е>u, то частица преодолеет барьер
В классической механике при E<u частица не может проникнуть в область x>x0
В квантовом расчете величина коэффициента прохождения D (вероятность прохождения) не равна 0, а равна
То есть частица как бы проходит барьер через туннель. Это называется Туннельным эффектом
R+D=1 R-коэффициент отражения
Гармонический осциллятор
Гармонический осциллятор – частица, совершающая одномерное движение под действием квазиупругой силы F=-kx
Потенциальная энергия такой частицы имеет вид:
Собственная частота
Уравнение Шредингера для квантового осциллятора:
Из решения уравнения Шредингера следует, что спектр энергии квантового осциллятора дискретен, энергия осциллятора квантована
Уровни энергии эквидистантны, т.е. находятся на равных расстояниях друг от друга
Решение уравнения Шредингера для водородоподобного атома
Рассмотрим систему, состоящую из неподвижного ядра Zeи движущегося вокруг него электрона
При Z>1 такая система называется водородоподобным ионом
При Z=1 она представляет собой атом водорода
Потенциальная энергия электрона равна энергии кулоновского взаимодействия
Уравнение Шредингера имеет вид
Это уравнение решается в двух случаях:
При Е>0 Движение электрона свободно, оно пролетает вблизи ядра и снова удаляется.
При
Это соответствует электрону, связанному с ядром
Энергия ионизации атома водорода
Волновые функции содержат три целочисленных параметра n,l,ml
N– главное квантовое число, совпадает с номером уровня энергии (n=1,2,3,4…)
L– орбитальное квантовое число (l=0,1,2…(n-1))
Оно определяет момент импульса электрона (механический орбитальный момент)
ml– магнитное квантовое число характеризует проекцию вектора момента импульса на выбранное направление.
Числа nиlопределяют размер и форму электронного облака, то есть характеризуют ориентацию облака в пространстве.
Число различных состояний связан с n^2
Спин электрона
У электрона есть собственный механический момент импульса – спин.
Электрон в атоме характеризуется n,m,l,ms
Ms– спиновое квантовое число
Спиновое квантовое число - ms - определяет магнитный момент, возникающий при вращении электрона вокруг своей оси. Спиновое квантовое число может принимать лишь два возможных значения +1/2 и -1/2. Они соответствуют двум возможным и противоположным друг другу направлениям собственного магнитного момента электрона - спинам. Для обозначения электронов с различными спинами используются символы: 5 и 6.
Распределение электрона в атоме
Подчиняется принципу Паули, согласно которому в одном и том же состоянии не может быть более 1 электрона с одинаковым набором квантовых чисел
Тогда электрон в состоянии с энергией Enможет быть не больше, чем 2n^2
(2-значение спина)
Кратность вырожденных электронов в атоме равна 2n^2