Замараев - часть 1
.pdf2.2.2. Кинетика релаксации к равновесию в замкнутой системе
Проинтегрируем кинетическое уравнение для простейшей обратимой реакции
k1
А k–1 В.
при начальных условиях CA(0) = a, CB(0) = 0. Учтем, что
CA = a – CB.
Уравнение для изменения концентрации B имеет вид
dCB |
= k |
1 |
|
×C |
A |
- k |
-1 |
|
× C = k |
1 |
× a - (k |
1 |
+ k |
-1 |
)C , |
||||||||||||||||
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||||||
dt |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
B |
|
|
|
B |
||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ß |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dCB |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= (k1 |
+ k-1)× dt , |
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k1 ×a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
- CB |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
k |
+ k |
-1 |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
1442443 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ß |
dCB = –dx |
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
k1×a |
|
-CB |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
k1 +kò−1 |
|
dx |
|
|
= - (k1 + k-1) òt dt , |
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k1×a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
o |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
k1+k−1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ß |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k1 × a |
|
|
|
- CB |
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
k1 + k-1 |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||
|
|
ln |
|
|
|
|
|
|
|
= - (k1 + k-1)× t , |
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k1 × a |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k1 + k-1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
k1 × a |
- C = |
|
|
|
|
k1 × a |
× e-(k1 +k−1 )t , |
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||||
|
|
k1 + k-1 |
|
|
|
|
B |
|
|
(k1 + k-1) |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ß |
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
CB = |
|
k1 ×a |
[1- e-(k1+k−1)t ]. |
|
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k1 + k-1 |
|
|
|
|
|
|
|
38
Найдем теперь CA, учитывая,
|
k |
−1 × a |
é |
|
|
CA = |
|
|
× ê1 |
+ |
|
k1 |
+ k−1 |
||||
|
ë |
|
что CA + CB = a:
k |
1 |
× e |
−(k |
+k− |
)t ù |
|
|
1 |
1 |
ú . |
|||
k−1 |
||||||
|
|
|
û |
Введем константу равновесия
~
KP = kk1 = C~B
−1 CA
и время релаксации
Тогда
~
CA
|
|
|
|
|
|
t = |
|
|
|
|
1 |
|
. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k |
1 |
+ k− |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
C = |
|
a ×KP |
× (1- e−t / τ ), |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
1+ KP |
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
B |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
CA = |
|
|
|
|
a |
|
× (1+ KP × e−t / τ ), |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
1 |
+ KP |
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
= C |
|
(¥) = |
|
|
|
|
a |
|
|
|
~ |
= C (¥) = |
|
a ×K |
P |
|
|||
A |
|
|
|
|
|
|
|
|
, C |
|
|
|
, |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
1+ KP |
|
|
|
B |
|
B |
1 |
+ KP |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
C |
|
|
|
|
|
|
|
1- e−t / τ |
|
|
||||
B |
= K |
P |
× |
|
|
|
|
|
|
, |
||||
CA |
1 |
+ KP × e−t / τ |
||||||||||||
|
|
|
|
|
||||||||||
C |
~ |
|
|
|
|
1- e |
− t / τ |
|
|
|||||
|
C |
|
|
|
|
|
|
|
. |
|||||
B |
|
= |
~B |
× |
|
|
|
|
|
|||||
CA |
1+ KP × e |
− t / τ |
||||||||||||
|
CA |
|
|
|
|
|
Видим, что характеристическое время установления рав-
новесия
t = |
|
|
1 |
k |
1 |
+ k− |
|
|
|
1 |
определяется суммой констант скоростей прямой и обратной реакции.
График зависимости CA и CB от t (для KP > 1) изображен на рис. 2.6.
39
Рис. 2.6. Кинетические кривые для обратимой реакции А В
Если k1 >> k–1 (т. е. KP >> 1 и равновесие сдвинуто вправо),
то
ì |
− |
|
|
|
− |
t / |
τ |
−k t |
1 |
+ e |
|
|
) » a × e 1 , |
||||
ï |
CA » a × (KP |
|
|
|
||||
ï |
|
|
|
|
|
|
|
|
í |
C » a × (1- e |
|
k1t ) |
|
|
|||
ï |
− |
|
|
|||||
ï |
|
|
|
|||||
î |
B |
|
|
|
|
|
|
|
до достаточно больших t >> t.
Как видим, в этом случае кинетика описывается теми же уравнениями, что и для необратимой реакции A ® B, т. е. обратную реакцию можно не учитывать.
Аналогичным способом можно рассмотреть обратимые ре- акции и более высокого порядка.
2.2.3. Стационарные состояния в открытых системах
Если открытая система поддерживается в термодинамиче- ски неравновесных условиях, в ней могут устанавливаться так называемые стационарные состояния, когда концентрации не изменяются во времени, поскольку скорость подвода частиц в
систему или их отвода из системы равна скорости их расхода или образования в реакции.
40
Пусть скорость подвода частиц равна Wo. Для определен- ности примем Wo > 0, хотя в общем случае Wo = W+ – W– (где W+ и W– – скорости подачи и отбора частиц, соответственно) может быть как больше, так и меньше нуля.
Пусть далее частицы расходуются в реакции. Скорость ре- акции в соответствии с законом действующих масс есть сте- пенной многочлен L(C).
Тогда кинетическое уравнение
dC |
= W − L(C), |
(2.16) |
dt o
причем в системах с единственным стационарным состояни- ем L(C) – монотонно возрастающая функция концентрации.
Следовательно, dCdt есть монотонно убывающая функция
концентрации.
Из уравнения (2.16) следует, что
t = |
C |
|
|
dC |
. |
ò |
|
|
|
||
W |
|
− L(C) |
|||
|
Co |
o |
|
||
|
|
|
|
Рассмотрим состояние системы при t → ∞. Здесь в принци- пе возможны два состояния:
1)C → ∞;
2)Wo – L(C) → 0.
Другими словами, в открытых системах рассматриваемого типа концентрация либо неограниченно возрастает, либо стремится к постоянному стационарному значению, кото-
рое соответствует уравнению
dCdt = Wo − L(C) = 0 .
При этом уравнение Wo − L(C) = 0 имеет только один ко- рень, так как функция L(C) – монотонно возрастающая, и,
следовательно, dCdt может иметь только один нуль.
41
Рассмотрим сначала случай, когда L(C) = 0 , т. е. реакция вообще отсутствует. Тогда
dCdt = Wo
и
C = Co + Wot .
«Включение» реакции уменьшает скорость тем больше, чем больше концентрация. Поэтому качественно для измене- ния концентрации будет наблюдаться картина, изображенная на рис. 2.7.
Рис. 2.7. Кинетические кривые
для накопления частиц в открытой системе при Wo > 0 в отсутствие и в присутствии химической реакции,
приводящей к гибели частиц
Нижняя кривая соответствует установлению стационарной
концентрации C , определяемой из условия
æ dC ö |
= 0 . |
|||
ç |
|
÷ |
|
|
|
||||
è |
dt øC= |
|
|
|
C |
|
За какое время будет устанавливаться стационарное со- стояние? Чтобы ответить на этот вопрос, заметим, что посто- янные времени, которые входят в уравнение (2.16), должны быть такими же, как и для однородного уравнения
dCdt = -L(C) ,
описывающего поведение замкнутой системы. Рассмотрим это на двух конкретных примерах.
42
а) Накопление частиц с данным (постоянным) временем жизни τ при постоянной скорости генерации Wo
Пример – генерация возбужденных частиц светом и их спонтанная деактивация.
Имеем процесса типа A ® X. Кинетическое уравнение
имеет вид
dC |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
C |
|
|
|
|
|
|
|
t |
|
||
= Wo - k1 × C , |
|
|
ò |
dC |
|
|
= |
k1 |
× ò dt . |
|||||||||||||
dt |
|
|
W |
|
|
|||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Co |
o |
- C |
|
|
|
o |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Его решение при Co = 0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
æ |
|
Wo |
- C ö |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
k1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
ç |
|
|
÷ |
= -k1 × t , |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
ln ç |
|
|
÷ |
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
Wo |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
|
|
è |
|
|
|
k1 |
ø |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ß |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
æ |
|
k1 |
ö |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Wo |
|
( |
|
|
−k1t ) |
|
|
ç |
- |
÷ |
= - k1 |
× t |
Þ |
|
C = |
|
|
|
. |
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
ln ç1 |
Wo |
×C÷ |
|
k1 |
|
× 1- e |
|
|||||||||||||||
è |
|
ø |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Видим, что:
1) время релаксации действительно равно времени релак-
сации t = 1 для закрытой системы; k1
2) при t >> |
1 |
устанавливается стационарная концентра- |
|||||||||||||
|
|||||||||||||||
ция |
k1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
= |
Wo |
× = Wo × t |
, |
(2.17) |
|||
|
|
|
|
|
|
C |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
k1 |
|
|
|||
соответствующая условию |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
æ dC ö |
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
= Wo - k1 × C = 0 . |
|
||||||||||||
|
ç |
|
÷ |
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
è |
dt øC= |
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
C |
|
|
|
|
|
|
|
43
б) Накопление частиц, гибнущих в бимолекулярной реакции 2A → X
Пример – генерация светом свободных радикалов и их ги- бель путем рекомбинации. В этом случае кинетическое урав-
нение имеет вид
|
|
|
|
dC |
= W - 2k |
2 |
× C2 |
, |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
dt |
o |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
dC |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
причем |
= 0 |
при |
|
= |
|
Wo |
. |
|
|
|
||||
C |
|
|
|
|||||||||||
dt |
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
2k2 |
|
|
|
Проинтегрируем кинетическое уравнение при Co = 0:
dCdt = 2k2
2k2 × t =
2k2 × t =
|
æ |
|
Wo |
|
|
|
ö |
|
||
|
ç |
|
|
|
2 |
÷ |
|
|||
× |
|
|
|
|
- C |
, |
||||
ç |
|
|
|
|
÷ |
|||||
|
è |
|
2k2 |
|
ø |
|
||||
Cò |
|
|
|
|
dC |
|
, |
|
||
|
|
|
W |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
o |
2 |
|
|
||
o |
|
|
|
|
|
|
- C |
|
|
|
|
|
2k2 |
|
|
|
|
||||
|
ß |
|
|
|
|
|
|
|||
C |
|
|
|
|
dC |
|
|
|
||
ò |
|
|
|
|
|
. |
|
|||
|
|
|
|
2 |
2 |
|
|
|||
|
(C |
) |
|
|||||||
o |
|
|
- C |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Интеграл в правой части этого уравнения – табличный:
|
|
ì |
1 |
|
×ln |
|
a + x |
при |
|
|
x |
|
|
< a ; |
||
|
dx |
ï |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
ò |
ï |
|
2a |
|
|
a - x |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
= í |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
a2 - x2 |
ï |
1 |
|
×ln |
x + a |
при |
|
|
x |
|
|
> a . |
||||
|
|
|
|
|
||||||||||||
|
|
ï |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
|
|
2a |
x - a |
|||||||||||||
|
|
î |
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
С учетом этого наше кинетическое уравнение принимает вид
44
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
C |
|
dC |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
|
2k |
2 × t = |
|
|
|
|
|
, |
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
|
òo С2 - C2 |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ß |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
1 |
|
|
é |
|
|
|
|
|
|
+ C |
|
|
ù |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
2k2 × t = |
|
× |
|
С |
- 0 |
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
ê ln |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ú |
, |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||
|
2С |
|
С - C |
||||||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
ë |
|
|
|
|
û |
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
× t = ln |
|
|
|
|
+ C |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
4k2 |
× |
|
С |
, |
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
С |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||||||||
|
С - C |
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
+ C |
= e4k2 |
|
t , |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||
|
С |
|
|
|
|
+ C = |
|
× e4k2 |
|
t - C × e4k2 |
|
t , |
|||||||||||||||||||
|
|
С |
|
|
|
С |
С |
||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
С |
С |
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
С - C
C × (1+ e4k2Сt )= С × (e4k2Сt -1) ,
e4k2Сt -1
C = С × e4k2Сt +1 ,
e2k2 Сt - e−2k2Сt C = С × e2k2Сt + e−2k2 Сt .
Отметим, что
t = 1 2k2 × С
равняется (как было показано в разд. 2.1.3) характеристиче- скому времени для бимолекулярной реакции в замкнутой сис-
теме при Co = С .
Полезно убедиться, что в этом случае, как и в случае «а», выполняется условие (2.17): C = Wot .
Действительно, из
С = Wo ,
2k2
т. е.
45
|
|
2 = |
|
Wo |
|
|
|
|
|
и t = |
1 |
|
|||||
|
С |
||||||||||||||||
|
|
2k2 |
|
|
|
||||||||||||
|
|
2k2 × С |
|||||||||||||||
или |
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
1 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
= t× |
|
, |
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
С |
|
|
|
||||||||||
имеем |
|
|
|
|
|
2k |
2 |
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
Wo |
|
|
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
2 = |
= W × t × |
|
, |
||||||||||
|
|
|
С |
С |
|||||||||||||
|
|
|
|
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
2k |
2 |
|
o |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ß
С = Wot .
Соотношение типа (2.17) весьма полезно для оценки ста- ционарной концентрации в различных ситуациях.
§ 2.3. Составление кинетических уравнений для простых реакций
2.3.1. Кинетическое уравнение как частный случай уравнения материального баланса. Диффузионноконтролируемые реакции в жидкости
Кинетические уравнения представляют собой один из ви- дов уравнения материального баланса.
До сих пор мы рассматривали только изотропные системы, т. е. считали концентрации одинаковыми во всех точках сис- темы.
Рассмотрим общий вид кинетического уравнения ма-
териального баланса для системы, в которой имеются градиенты концентраций. Примером систем, где в принципе возможны градиенты концентрации, являются рассмотренные в разд. 2.1.2 гетерогенные системы, в которых молекулы га- зовой фазы реагируют с твердой поверхностью или с молеку- лами, адсорбированными на этой поверхности. При наличии градиентов концентрации C является функцией не только от времени t, но и от координат x, y, z, т. е.
C = C(x,y,z,t).
46
Выделим внутри системы бесконечно малый объем. Для этого объема кинетическое уравнение для вещества A можно записать следующим образом:
¶CA |
= D × Ñ2 |
× CA + Wo + åni × Wi , |
(2.18) |
|||||||||||||
¶t |
|
|
|
|
|
|
|
|
i |
|
|
|
|
|
|
|
где член |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
æ |
¶2C |
A |
|
¶2C |
A |
|
|
¶2C |
A |
ö |
|
|||
D ×Ñ2 × C |
A |
= D× ç |
|
|
+ |
|
|
|
+ |
|
|
÷ |
|
|||
|
2 |
|
2 |
|
2 |
|
||||||||||
|
ç |
¶x |
|
¶y |
|
|
¶z |
÷ |
|
|||||||
|
|
è |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
ø |
|
описывает диффузионный поток, Wo – не зависящую от CA скорость подвода (или отвода) частиц A за счет обмена ве- ществом или энергией с внешней средой, Wi – скорости хими- ческих реакций, приводящих к образованию или гибели час- тиц A, ni – число частиц A, образующихся (ni > 0) или гибну- щих (ni < 0) в i-й реакции.
В качестве примера рассмотрим два частных случая при- менения уравнения (2.18).
а) Закрытые системы при равномерном распределении частиц
Именно этот случай мы все время рассматривали до сих пор (за исключением разд. 2.2.3, посвященного открытым сис- темам). В этом случае
Wo = 0, CA = CA(t) = const (x, y, z) и Ñ2 ×CA = 0.
Поэтому
dCA = åni × Wi . dt i
б) Диффузионно-контролируемые реакции в жидкости. Первый закон Фика:
|
J = - D× grad C , |
|
|
||||
r |
|
r |
ß |
r |
|
|
r ö |
æ |
+ |
+ |
|
||||
J = - D× ç |
¶C i |
¶C j |
¶C k ÷ . |
||||
|
ç |
¶x |
|
¶y |
|
¶z |
÷ |
|
è |
|
|
ø |
47