- •5. Изучение упругих cboйсtb твердых tEл Лабораторная работа 4.1 Определение модуля упругости из растяжения проволоки на приборе Лермантова
- •Методика и техника эксперимента
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа Определение момента инерции твердого тела методом крутильных колебаний
- •Методика и техника эксперимента
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
- •Лабораторная работа 4-2 определение модулей сдвига и кручения методом крутильных колебаний
- •Методика и техника эксперимента
- •Порядок выполнения работы
- •Контрольные вопросы
Контрольные вопросы
Дайте понятие упругой силы.
Сформулируйте и запишите закон Гука применительно к деформации растяжения.
Дайте определение модуля Юнга.
Погрешность какой величины в расчетной формуле (9) вносит наибольший вклад в ошибку определения модуля упругости?
Как нужно изменить длину проволоки и ее диаметр, чтобы увеличить чувствительность установки, т.е. (n - n0)? На вопросы 4 и 5 ответить после обработки результатов эксперимента (в выводах о работе).
Лабораторная работа Определение момента инерции твердого тела методом крутильных колебаний
Цель работы: Определить момент инерции твердого тела методом крутильных колебаний.
Приборы и принадлежности: массивный диск, подвешенный на длинном стержне, два стальных цилиндра, секундомер, линейка, штангенциркуль.
Методика и техника эксперимента
Крутильный маятник представляет собой упругий стержень, один конец которого закреплен, а к другому прикреплено массивное тело таким образом, что его центр инерции находится на оси стержня ОО1.
Если тело повернуть на небольшой угол вокруг осиОО1 и предоставить самому себе, то оно начнет совершать крутильные колебания.
Можно показать, что величина периода крутильных колебаний Т зависит от упругих свойств проволоки и момента инерции маятника.
Если на тело действует пара сил, то численное значение вращающего момента по основному закону вращательного движения
,
где: - угловое ускорение;J – момент инерции маятника относительно оси ОО1.
Момент упругих сил, возникающих в образце при кручении, по закону Гука равен
,
где D - модуль кручения. Поэтому
.
Последнее уравнение представляет собой дифференциальное уравнение крутильных колебаний. Его можно привести к виду:
.
Как нетрудно увидеть путем прямой подстановки, решение данного уравнения имеет вид:
,
т.е. угол изменяется по гармоническому закону, тело совершает гармонические колебания с циклической частотой и периодом
. (1)
Экспериментальная установка представляет массивный диск из текстолита, прикрепленный к длинному металлическому стержнюОО1. На краях диска расположены два стальных цилиндра одинаковой массыти размера, расстояние между которыми равноl.Радиус цилиндра равенR=d/2, гдеd- диаметр цилиндра. Если на диск подействовать парой сил, создающей вращающий момент, а затем систему предоставить самой себе, то она будет совершать крутильные колебания в горизонтальной плоскости.
В основе данной работы лежит соотношение (1), в котором J - момент инерции системы относительно осп ОО1, D - модуль кручения, T - период крутильных колебаний.
Обозначим через Т1 период крутильных колебаний маятника без грузов. Тогда из формулы (1)
, (2)
где Jм - момент инерции маятника, который следует определить в данной работе
Обозначим через Т2 период крутильных колебаний маятника с грузами.
, (3)
где J - момент всей системы.
Поделив почленно выражения (2) и (3), получаем:
, (4)
Момент инерции системы складывается из момента инерции маятника Jм и моментов инерции цилиндров:
. (5)
Для расчета момента инерции цилиндра применим теорему Штейнера:
,
где - момент инерции цилиндра относительно оси симметрии,- расстояние между осью вращения маятника и осью симметрии цилиндра. Следовательно,
. (6)
Подставим (5) в (4)
и выразим из полученного выражения момент инерции маятника
.
Учитывая выражение (6), а также формулы для периодов колебаний и, окончательно находим:
. (7)