Физика (Электричество)_ЛЕКЦИИ И ВОПРОСЫ / OF4_7_Elektrichesky_tok_v_metallakh_mini
.pdfЗакон Ома в дифференциальной форме
τ = λu
= 1 eE λ
v
2 m u
j = en v = e2n λ E = σE 2m u
© А.В. Бармасов, 1998-2013 |
71 |
12+ |
|
Вывод закона Джоуля по классической теории электропроводности металлов
В учебнике – опечатка!
|
e2n λ |
2 |
τ |
|||||||||
σ = |
|
|
|
|
|
|
= |
e n |
|
|||
2m u |
2m |
|||||||||||
|
|
|||||||||||
E |
|
|
= |
1 |
mu2 |
|
|
|||||
|
|
|
|
|
||||||||
кmax |
2 |
|
|
max |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
E |
|
= |
|
e2 |
λ 2 |
E2 |
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
кmax |
|
|
2m u 2 |
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
© А.В. Бармасов, 1998-2013 |
72 |
12+ |
|
Закон Джоуля в дифференциальной форме
ν = 1τ = λu
w = E |
1 |
n = |
e2 λ 2 |
E2 |
u |
n = |
e2 n λ |
E2 = σE2 |
|
2m u 2 |
λ |
|
|||||
кmax τ |
|
|
|
2m u |
|
© А.В. Бармасов, 1998-2013 |
73 |
12+ |
|
4.7.10. Закон Видемана–Францаранца
Из опытных данных известно, что металлы обладают большой теплопроводностью. Немецкие физики Густав Генрих Видеман (G.H. Wiedemann, 1826-99) и К. Франц (K. Franz, 1827-1902)
опытным путём в 1853 г. установили закон, носящий их фамилии – закон Видемана– Франца:
Отношение коэффициента теплопроводности λТ к коэффициенту электропроводности σ для всех металлов при 300 К приблизительно одинаково.
© А.В. Бармасов, 1998-2013 |
74 |
12+ |
|
Закон Видемана–Франца
λ |
T |
= 3 |
k 2 |
|||
|
|
|
|
T |
||
σ |
|
|||||
|
e |
|
© А.В. Бармасов, 1998-2013 |
75 |
12+ |
|
Закон Лоренца
Закон Видемана– Франца хорошо согласуется с законом Лоренца:
λT ~ T
σ
Однако произведённые вскоре Лоренцем уточнённые расчёты с учётом максвелловского распределения скоростей электронов привели к замене в теоретической формуле экспериментального закона Видемана– Франца множителя 3 на 2 и к резкому расхождению классической теории с экспериментом.
© А.В. Бармасов, 1998-2013 |
76 |
12+ |
|
4.7.11. Электродвижущая силасила
Для получения постоянного тока на заряды в электрической цепи должны действовать какие-либо силы, отличные от сил электростатического поля. Такие силы получили общее название
сторонних сил.
Электродвижущая сила – феноменологическая характеристика источников тока, введённая Омом в 1827 г. для цепей постоянного тока и определённая немецким физиком Густавом Кирхгофом (1824-87) – в 1857 г. как работа «сторонних» (внешних) сил при переносе единичного электрического заряда вдоль замкнутого контура. Затем это понятие стали трактовать более широко – как меру удельных (на единицу переносимого током заряда) преобразований энергии, осуществляемых в квазистационарных электрических цепях не только «сторонними» источниками (гальваническими батареями, аккумуляторами, генераторами и т.п.), но и элементами нагрузки (электромоторами, аккумуляторами в режиме зарядки, дросселями, трансформаторами и т.п.).
© А.В. Бармасов, 1998-2013 |
77 |
12+ |
|
Немецкий физик
Густав Роберт Кирхгоф (Gustav Robert Kirchhoff)
(12.03.1824-17.10.1887)
© А.В. Бармасов, 1998-2013 |
78 |
12+ |
|
Электрическое напряжение
(Electrical voltage)
Теперь мы можем дать более строгое определение для
электрического напряжения: напряжение U12 между точками 1 и 2 электрической цепи измеряется работой, совершаемой электростатическими и сторонними силами при перемещении по цепи единичного положительного заряда из первой точки во вторую:
2 |
2 |
|
U12 = ∫El dl + ∫(Eст )l dl = (ϕ1 −ϕ2 ) + Ε12 |
|
|
1 |
1 |
|
где Eст – напряжённость поля сторонних сил; Ε12 |
– |
|
электродвижущая сила, действующая на участке цепи 1-2. |
||
При отсутствии сторонних сил величины U12 и (φ1 – |
φ2) |
|
совпадают. |
|
|
© А.В. Бармасов, 1998-2013 |
79 |
12+ |
|
ЭДС источника
(Electromotive force)
ЭДС источника равна электрическому напряжению U (разности потенциалов ∆φ) на его зажимах при разомкнутой внешней цепи, т. е. является предельной величиной электрической разности потенциалов при нулевом токе через элемент при установившихся локальных равновесиях переноса заряда и химических равновесиях. ЭДС определяет силу тока в цепи при заданном её сопротивлении.
© А.В. Бармасов, 1998-2013 |
80 |
12+ |
|