speckurs
.pdfФедеральное агентство по образованию
Методы приближенного вычисления интегралов в задачах квантовой механики
Методическое пособие
Воронеж 2006
2
Утверждено Научно-методическим советом физического факультета 14 ноября 2006 г. (протокол № 11)
Авторы: В. Д. Овсянников, А. А. Каменский А.А., М.В. Фролов
Методическое пособие подготовлено на кафедре теоретической физики физического факультета Воронежского государственного университета
Рекомендуется для студентов специальностей 010700 (физика, специализация «Теоретическая физика»)
3
Оглавление
Введение |
4 |
Глава 1. Приближенное вычисление интегралов |
5 |
1.1. Функция ошибок . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . |
5 |
1.2.Пример Римана и асимптотические ряды . . . . . . . . . . . 6
1.3.Выделение области наибольшего вклада . . . . . . . . . . . . 8
1.4.Задачи для самостоятельной работы . . . . . . . . . . . . . . 10
1.5.Метод Лапласа . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 11
1.5.1. |
Метод Лапласа . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . |
11 |
1.5.2. |
Оценка интегралов от быстро осциллирующих |
|
|
функций . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . |
13 |
1.6.Задачи для самостоятельной работы . . . . . . . . . . . . . . 14
1.7.Приближенное интегрирование быстроосциллирующих
|
функций . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . |
16 |
|
1.7.1. Метод стационарной фазы . . . . . . . . . . . . . . . . |
16 |
1.8. |
Метод перевала . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . |
19 |
|
1.8.1. Асимптотика функции Эйри для z 1 . . . . . . . . |
20 |
1.9. |
Задачи для самостоятельной работы . . . . . . . . . . . . . . |
21 |
Глава 2. Отрицательный ион в постоянных электрическом и |
|
|
магнитном полях |
22 |
2.1.Метод потенциала нулевого радиуса . . . . . . . . . . . . . . 22
2.2.Отрицательный ион в постоянном электрическом поле . . . 25
2.2.1.Случай F 1 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 26
2.2.2.Случай F 1 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 28
2.3.Отрицательный ион в постоянном магнитном поле . . . . . . 29
2.3.1.Случай слабого магнитного поля, Ω 1 . . . . . . . . 30
2.4.Контрольная работа . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 31
Приложение |
32 |
А. Γ–функция . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . |
32 |
4
Введение
Решение большинства задач классической механики, электродинамики и квантовой механики, как правило, сводится к вычислению определенных интегралов, зависящих от соответствующих параметров задачи (напряженности, частоты электромагнитного поля, и т.д.). В большинстве случаев, физическое приложение полученных результатов ограничивается малым или большим значением параметра, поэтому интерес представляет оценка определенных интегралов для этих случаев.
Настоящее пособие знакомит студентов с приближенными методами вычисления определенных интегралов, наиболее часто встречающихся в задачах квантовой механики. Как правило, значение определенных интегралов, для предельных значений параметра задачи, может быть выражено в виде асимптотического разложения по параметру. Мы отмечаем, что в настоящем пособии специально опущены строгие математические доказательства о сходимости того или иного разложения, однако взамен этому приводятся многочисленные примеры, на которых проиллюстрированы основные методы приближенного вычисления интеграла. Для более строгих математических формулировок мы отсылаем читателя к монографиям [1, 2], где могут быть найдены соответствующие доказательства.
В первой главе пособия излагаются общие методы приближенного вычисления определенного интеграла — разложение в ряд по параметру, выделение существенной области подынтегрального выражения, метод Лапласа, метод стационарной фазы и метод перевала. Во второй главе приводятся решения задач о сдвиге и уширении атомного уровня под действием постоянных электрического и магнитного полей.
Настоящее методическое пособие подготовлено для студентов кафедры «Теоретическая физика» для занятий по спецлаборатории на 4 курсе. Оно также будет полезным для студентов 4 курса физических специальностей, изучающих курс «Квантовая теория».
Авторы выражают благодарность студенту 5-го курса И. Л. Глухову за техническую помощь при подготовке рукописи.
5
Глава 1.
Приближенное вычисление интегралов
1.1.Функция ошибок
Рассмотрим несколько стандартных примеров иллюстрирующих основные идеи приближенного вычисления интегралов.
Рассмотрим функцию ошибок erf(x):
erf(x) = √2 ∫x e−t2 dt. (1.1)
π
0
Наша задача состоит в оценке интеграла (1.1) для двух предельных случаев x 1 и x 1. Для x 1, интегрирование выполняется по отрезку малой длины, на котором подынтегральная функция мало отличается от своего значения при t = 0, поэтому разложим подынтегральную функцию в ряд Тейлора в окрестности точки t = 0 и проинтегрируем почленно полученный ряд:
erf(x) = 2 |
x |
∞ |
(−1)nt2n |
dt = |
2 |
∞ |
(−1)nx2n+1 |
. |
|
|
|
∑ |
|
|
∑ |
(1.2) |
|||||
|
0 |
n! |
|
|
n!(2n + 1) |
|||||
√π ∫ |
n=0 |
√π n=0 |
Очевидно, ряд в (1.2) является сходящимся при любых значения x. Для x < 1 каждый последующий член в ряде (1.2) меньше предыдущего, поэтому этот ряд удобен для оценки функции erf(x). Однако, использование ряда (1.2) для оценки функции erf(x) становится неэффективным, если x 1. Действительно, например, для x = 10 элементы суммы в (1.2) образуют возрастающую последовательность вплоть до n = 100, достигая абсолютных значений порядка 5 × 1040, далее последовательность становится убывающей, но только начиная с n = 264 члены ряда становятся меньше суммы по абсолютной величине. Поэтому, для оценки интеграла для x 1 используем следующий прием. Запишем интеграл (1.1) в виде
erf(x) = √2π |
∫∞e−t2 dt − √2π |
∫∞e−t2 dt = 1 − √2π |
∫∞e−t2 dt. |
(1.3) |
0 |
x |
x |
6
Из (1.3) видно, что при x → ∞ интеграл стремиться к нулю, а при конечных, но больших значениях x дает небольшую поправку к значению функции ошибок при x = ∞. Оценим интеграл в (1.3), для этого проинтегрируем по частям (1.3):
2 |
∞ |
2 |
|
2 e−t2 |
|
∞ |
2 |
∞ e−t2 |
|
e−x2 |
1 |
∞ e−t2 |
||||||||||||||
|
|
∫ e−t |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∫ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
∫ |
|
|
||
√ |
|
dt = |
√ |
|
|
|
|
|
− |
√ |
|
|
dt = |
√ |
|
|
|
− |
√ |
|
|
dt. |
||||
( 2t) |
|
( 2t) |
t2 |
|||||||||||||||||||||||
π |
π |
x |
π |
πx |
π |
|||||||||||||||||||||
|
|
x |
|
|
|
|
|
− |
|
|
|
|
x |
− |
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
(1.4) |
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Повторяя указанную процедуру для оставшегося интеграла, после n+1-го интегрирования по частям получим:
2 |
∞e−t2 |
dt = |
e−x2 |
+ |
|
3e−x2 |
+ . . . |
1 · 3 . . . (2n − 1)e−x2 |
dt |
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||
√π |
∫x |
|
√πx |
|
√πx(−2x2) |
|
√πx(−2x2)n+1 |
|
− |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
|
√ |
|
|
|
|
|
π |
||
|
|
2 |
n |
||
e |
x |
|
∑ |
||
√−πx |
(1 + |
|
|
k=1
|
∞ |
1 |
3 . . . (2n + 1)e |
|
t2 |
|
|
|
|
|
|
||
∫x |
|
· |
|
− |
dt = |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
t2(−2t2)n+1 |
|
|
|
|
|
|||||||
|
(2k − 1)!! |
(2n + 1)!! |
∞ |
e−t2 |
dt. |
|
|||||||
|
(−2x2)k ) − |
|
|
|
|
|
|
∫x |
|
(1.5) |
|||
|
√π |
|
|
t2(−2t2)n+1 |
|||||||||
|
|
|
|
Исследуем поведение членов в сумме (1.5) с ростом k. В противоположность членам ряда (1.2), члены суммы в (1.5) вначале убывают с ростом k до некоторого значения k0, а затем начинают неограниченно возрастать. В этом легко убедиться, вычислив модуль отношения членов ряда (ϵk) с номерами k + 1 и k:
ϵk = (2k + 1)/(2x2). |
(1.6) |
Номер при котором прекращается убывание членов суммы в (1.5) может быть определен из соотношения ϵk0 = 1, откуда k0 = [x2 − 1/2], где квадратные скобки означают выделение целой части. Следует отметить, что так как при любом конечном x, ϵk стремиться к бесконечности при k → ∞, то в пределе n → ∞ сумма в (1.5) расходится. Таким образом, наилучшую оценку функции erf(x) при большом значении x можно получить, учитывая n = k0 слагаемых суммы в (1.5).
1.2.Пример Римана и асимптотические ряды
Всвое время Риман задался следующей интересной задачей – «Можно ли формально расходящемуся ряду (или ряду с нулевым радиусом
7
сходимости) вида
∑∞
(−1)kk!xk, |
(1.7) |
k=0
поставить в соответствие некоторую конечную функцию f(x)?». Учитывая, что
|
|
∞ |
|
|
|
|
|
|
k! = ∫0 |
e−ttkdt, |
|
||||
и |
|
|
|
1 |
|
|
|
∞ |
|
|
|
|
|
||
∑ |
(−1)k(xt)k = |
|
, |
|
|||
k=0 |
1 + xt |
|
|||||
|
|
|
|
|
|
|
|
формально получим: |
|
|
|
|
|
|
|
∞ |
∞ |
|
|||||
0 |
|
e−t |
|
||||
|
|
|
∑ |
|
|||
f(x) = ∫ |
|
1 + xt |
dt = k=0(−1)kk!xk, |
(1.8) |
таким образом, ряд (1.7) является неким представлением непрерывной функции.
На основе приведенных выше примеров, дадим понятие асимптотического ряда. Определение асимптотического ряда тесно связано с определением асимптотической последовательности. Пусть задана последовательность функций φk(x), k = 0, 1, 2, . . ., тогда последовательность называется асимптотической при x → x0, если для любого n ≥ 0 выполняется равенство:
|
φn+1(x) |
или φn+1(x0) = o(φn(x0)). |
(1.9) |
|
lim |
|
= 0, |
||
|
||||
x→x0 |
φn(x) |
|
|
Примером таких последовательностей может быть, например, последовательность функций xk (x−k) с k ≥ 0 в точке x0 = 0 (x0 = ∞). Асимптотическим разложением функции f(x), будем называть разложение вида
∑∞
|
|
|
f(x) |
akφk(x), |
|
|
|
|
|
|
|
(1.10) |
||
|
|
|
|
k=0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
если для любого n ≥ 0 выполняется соотношение: |
|
|
|
|
|
|||||||||
|
n |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
f(x) − k=0 akφk(x) |
|
|
|
n |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x x |
∑ |
|
или |
|
∑ |
|
k |
|
k |
|
n |
|
(1.11) |
|
lim |
|
|
= 0, |
|
f(x) |
− |
a |
|
φ |
|
(x) = o(φ |
|
(x)), |
|
→ 0 |
φn(x) |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
k=0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
8
где an – постоянные, а φk(x) – асимптотическая последовательность функций. Из определения асимптотического ряда следует, что асимптотический ряд может расходиться. Действительно, как следует из определения, функцию f(x) можно представить в виде:
∑∞
f(x) = akφk(x) + Rn(x), |
(1.12) |
k=0 |
|
где известно, что остаточный член Rn(x) при x → x0 стремится к нулю, при любом фиксированном n. Однако ничего не говорится о поведении остаточного члена при фиксированном x и n → ∞. То есть, в отличие от сходящихся рядов, асимптотический ряд позволяет вычислить значение функции в данной точке x = a лишь с некоторой относительной ошибкой ϵ(x = a) (см. параграф 1.1. за примером). Таким образом, возможно три варианта для асимптотического ряда функции f(x), реализующихся в действительности:
(i)ряд сходится к функции f(x);
(ii)ряд сходится к функции g(x) ≠ f(x);
(iii)ряд расходится.
Вобщем случае, оценка интеграла сводится к отысканию соответствующего асимптотического разложения, однако в большинстве случаев, удается получить лишь несколько первых членов этого разложения.
1.3.Выделение области наибольшего вклада
1.Найдем первый член асимптотического разложения интеграла
∞ |
e−t |
|
|
I(x) = ∫0 |
(1.13) |
||
1 + xt dt, |
при x → ∞ 1. Так как подынтегральная функция при x > 0 является гладкой функцией, то в пределе x → ∞, I(x) стремится к нулю. Таким образом, наша задача состоит в отыскании закона по которому I(x) затухает при больших x.
Сделаем замену переменных ξ = xt, тогда
1 |
∞ e ξ/x |
|
|||
I(x) = |
|
∫0 |
− |
dξ. |
(1.14) |
x |
1 + ξ |
1Асимптотическое разложение интеграла при x → 0 дается формулой (1.7).
9
При x → ∞ основной вклад в интеграл дает та область, где экспонента близка к единице, т.е. ξ . x. Тогда имеем:
1 |
x |
e ξ/x |
1 |
x |
1 |
|
|
1 |
|
(ξ/x) + |
1 |
(ξ/x)2 + . . . |
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|||||||||||||||||||
I(x) ≈ |
|
∫0 |
− |
dξ ≈ |
|
∫0 |
|
( |
− 1! |
|
|
|
1 +2!ξ |
|
|
) |
dξ ≈ |
|
||||||||
x |
1 + ξ |
x |
|
|
|
|||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
≈ |
1 |
∫0 |
1 |
|
|
|
|
ln(1 + x) |
≈ |
ln(x) |
(1.15) |
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
dξ = |
|
|
|
. |
||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
x |
1 + ξ |
x |
x |
||||||||||||||||
То есть, при больших x имеем следующую оценку для I(x): |
|
|||||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
I(x) ≈ |
|
ln(x) |
|
|
|
|
|
|
(1.16) |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
. |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
|
|
Приведем пример точности полученного соотношения. Например, при x = 10, точное значение интеграла есть 0.2015, значение даваемое (1.15) 0.2303. Соответственно для x = 105 имеем 1.094 × 10−4 и 1.151 × 10−4.
2. Исследуем функцию J(x), определяемую интегралом:
|
|
|
|
|
|
|
|
x |
|
|
|
|
et2 |
|
|
|
|
|
|
||
|
|
|
|
J(x) = ∫ |
|
√ |
|
|
|
|
dt, |
(1.17) |
|||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||||||
|
|
|
|
|
x2 |
− |
t2 |
||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
для x 1 и x 1. |
берется по участку, где функция e |
t2 |
|||||||||||||||||||
Если |
x |
|
1 |
, то интеграл |
, близка |
||||||||||||||||
|
|
|
|
|
t2 |
в степенной ряд в окрестности точки |
|||||||||||||||
к единице. Поэтому, разложим e |
|
||||||||||||||||||||
t = 0, и проинтегрируем почленно полученный ряд: |
|
||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
π |
∞ |
|
|
x |
|
2n (2n)! |
|
||||||||
|
|
|
|
J(x) = |
|
|
∑ |
( |
|
) |
|
|
|
|
. |
(1.18) |
|||||
|
|
|
|
2 |
n=0 |
2 |
|
|
(n!)2 |
Ряд (1.18) сходится абсолютно.
Оценим интеграл (1.17) для x 1. Так как подынтегральная функция является возрастающей функцией, то основной вклад в интеграл дает область t x. Сделаем замену переменной t = x − ξ:
|
x |
e−2xξ+ξ2 |
|
|
|||
|
2 |
|
|
||||
J(x) = ex |
∫ |
|
|
|
|
dξ. |
(1.19) |
|
|
|
|
||||
|
2xξ |
− |
ξ2 |
||||
|
0 |
√ |
|
|
|
Нетрудно заметить, что подынтегральная функция в (1.19) имеет острый максимум в точке ξ = 0, тогда:
|
2 |
x |
e 2xξ |
2 |
∞ e 2xξ |
e |
x2 √ |
|
|
|
|||
|
|
|
|||||||||||
J(x) ≈ ex |
|
∫ |
√−2xξ |
dξ ≈ ex |
|
∫ |
√−2xξ |
dξ = |
π |
. |
(1.20) |
||
|
|
|
2x |
0 |
0 |
10
1.4.Задачи для самостоятельной работы
1.Методом интегрирования по частям получить асимптотический ряд для оценки интеграла
|
|
|
∞ |
e−t |
||
|
|
Γ(0, x) = ∫x |
||||
|
|
|
|
dt. |
||
|
e−x |
|
t |
|||
|
∞ |
( 1)kk! |
||||
|
|
∑ |
|
|
|
|
Ответ: Γ(0, x) = |
|
(1 + |
− |
|
). |
|
x |
xk |
|
k=1
2. Получить первый член асимптотического разложения интеграла:
∫∞
I(α, β) = |
|
e−αt2 |
sin2 βtdt, |
|
|
|
|||
|
|
|
0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
√ |
|
|
|
|
|
|
для γ 1 и γ 1, где γ = |
β/ |
α. |
2 |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
||
Ответ: γ 1: J(α, β) ≈ 41 √απ ; γ 1: J(α, β) ≈ 4βα |
√απ . |
3. Получить первый член асимптотического разложения интеграла:
∫∞
I(α, β) = e−αt2 |
sin(βt2) dt, |
|
|
|
|
|||||
0 |
|
|
|
|
|
|
||||
для γ 1 и γ 1, где γ = |
β/α. |
|
|
√ |
|
|
||||
|
π |
|
|
|
β |
π |
||||
Ответ: γ 1: J(α, β) ≈ 21 √ |
; γ 1: J(α, β) ≈ |
|
|
. |
||||||
2β |
α3=2 |
4 |
4. Получить первый член асимптотического разложения интеграла:
∫∞
I(α, β) = e−x/α √ ,
0
для γ 1 и γ 1, где γ = β/α.
√
Ответ: γ 1: J(α, β) ≈ πα/β; γ 1: J(α, β) ≈ ln(α/β).
5. Получить первый член асимптотического разложения интеграла:
∫∞
I(α, β) =
0
для γ 1 и γ 1, где γ = β/α.
Ответ: γ 1: J(α, β) ≈ π/(2β2); γ 1: J(α, β) ≈ π/(2αβ).