- •Вопрос №1
- •Вопрос № 2
- •Вопрос№ 3
- •II. Принцип действия паровой турбины.
- •Вопрос№ 4
- •Вопрос№ 5
- •Вопрос№6
- •Вопрос7
- •Вопрос№8
- •Вопрос№9
- •Вопрос№10
- •Вопрос№11
- •Ворос№12
- •Вопрос№26
- •Вопрос№27
- •Вопрос№29(1)
- •Вопрос№29(2)
- •Вопрос№30
- •XI. Ступени с длинными лопатками.
- •Вопрос№31
- •Вопрос№37
- •XIV. Режим работы паровых турбин тэс и аэс.
- •Вопрос№38
- •Вопрос№39
- •Вопрос№40
- •XV. Системы парораспределения паровых турбин.
- •Вопрос№42
- •XVI. Конденсационные установки.
- •Совокупность конденсатора и обслуживающих его устройств называют
- •3. Рабочий процесс в конденсаторе.
- •4. Конструкция трубного пучка.
- •Вопрос№43
- •2.Тепловой расчёт конденсатора.
- •3. Требования к элементам конструкции конденсатора.
- •4. Воздушная и гидравлическая плотность конденсатора.
- •Перемещение положения определит применение ленточной
- •Вопрос№50 Газотурбинные установки.
- •Вопрос№47
- •Вопрос№45 Одновальные гту с регенерацией.
- •Вопрос№49 гту со ступенчатым сжатием и со ступенчатым сгоранием.
- •Сложные и многовальные гту.
- •Вопрос №13
- •V. Расширение пара в косом срезе турбинной решетки.
- •Вопрос №34
- •XIII. Концевые и диафрагменные
- •Вопрос №36
- •Вопрос №33
- •Вопрос №32
- •XII. Осевые усилия в паровой турбине.
- •Вопрос №41
- •Вопрос №14
Вопрос№29(1)
4. Коэффициент возврата теплоты.
Одним из преимуществ многоступенчатой конструкции является использование части потерь энергии предыдущих ступеней в виде полезной работы в последующих ступенях.
Потери энергии переходят в теплоту и, таким образом, повышают энтальпию пара за ступенью. В области перегретого пара это приводит к повышению температуры пара за ступенью, а в области влажного пара к увеличению степени сухости пара х.
Проанализируем процесс расширения пара в h-s диаграмм
При внимательном рассмотрении h-s диаграммы можно убедиться в том, что с увеличением энтропии s вертикальные расстояния между изобарами увеличиваются. Применительно к расширению пара в проточной части турбины это означает, что реальный располагаемый теплоперепад некоторой ступени больше, чем располагаемый теплоперепад этой же ступени при протекании процесса расширения по изоэнтропе0 – к . Таким образом, сумма Рис.2.
располагаемых теплоперепадов всех ступеней за счет возникающих в них потерь оказывается больше, чем располагаемый теплоперепад турбины , и потери энергии как бы частично возвращаются (3÷5 % располагаемого теплоперепада). Это явление называютвозвратом теплоты.
Вернемся к рис.2. использованный теплоперепад отдельной ступени Нi можно представить в виде:
.
Тогда для всей турбины:
.
Если предположить, что КПД всех ступеней одинаковы , то:
,
где Qв.т. – часть теплоты, вызванной потерями в ступенях, которая может быть использована в последующих ступенях.
Сравнивая два выражения для , получим выражение для определения КПД всей турбины:
,
где - коэффициент возврата теплоты, определяющий долю потерь, которая может быть использована в последующих ступенях турбины.
Для приближенной оценки коэффициента возврата теплоты можно воспользоваться формулой:
,
где kв.т. = 4,8 ·10-4 для ступеней, работающих в перегретом паре;
kв.т. = 2,8 ·10-4 для ступеней, работающих во влажном паре;
kв.т. = (3,2 ÷ 4,3) ·10-4 для групп ступеней, часть которых работает в области перегретого пара, а часть в области влажного пара.
Вопрос№29(2)
5. Потери энергии в паровпуске и в выходном патрубке турбины.
Прежде, чем пар поступит к соплам регулирующей ступени, он проходит стопорный и регулирующий клапаны, в которых происходит потеря давления и, таким образом, потеря энергии.
Потеря энергии в паровпуске - .
Рис.3.
При правильно выполненном стопорном клапане и элементах паровпуска потеря давления на расчетном не превышает 3÷5 % от начального.
Пару, выходящему из последней ступени, необходимо преодолеть аэродинамическое сопротивление выходного патрубка. Осуществляется это за счет кинетической энергии С22 /2 потока пара, выходящего из последней ступени. Однако, как правило, кинетической энергии С22 /2 не хватает на преодоление аэродинамического сопротивления патрубка, и поэтому за последней ступенью устанавливается давление Р’к > Pк. тогда конечной точкой процесса расширения пара в проточной части будет точка B, а на выходе из патрубка – точка D (см. рис.3).