- •Глава V кривые второго порядка Парабола
- •Гипербола
- •Директрисы эллипса и гиперболы.
- •Фокальный параметр эллипса и гиперболы
- •Полярное уравнение эллипса, гиперболы, параболы
- •Классификация кривых второго порядка (квп)
- •Свойства определителей второго и третьего порядков
- •Общая теория кривых второго порядка
- •Инварианты кривой второго порядка
- •Глава VI поверхности второго порядка Основная теорема о поверхностях второго порядка
- •Цилиндрические поверхности
- •Конические поверхности
- •Поверхности вращения
- •Эллипсоид
- •Гиперболоид.
- •Параболоид
Инварианты кривой второго порядка
Инвариантом уравнения (1) относительно преобразования системы координат ОХУ называется такая функция
f(а11, а12, a22, a13, а23, а33),
которая не меняется при переходе к новой системе координат 0'Х'У'. Таким образом, если f — инвариант, то f(a11,...а33) = f(a'11...а'33).
Теорема 1.2. Величины
(6)
являются инвариантами уравнения (1) линии второго порядка
относительно преобразований декартовой системы координат.
Доказательство проведем вначале для преобразования параллельного переноса, а затем для преобразования поворота.
Инвариантность I1 и I2 следует из формул (2). Заметим, что из этих формул также следует, что
(7)
Тогда в новой системе координат O’X’Y’
Вычтем из 3-ей строки 1-ю, умноженную на x0, и затем вторую,
умноженную на у0. Тогда
Теперь из 3-ro столбца вычтем 1-й, умноженный на x0 и второй,
умноженный на y0. Получим, что I'3=I3.
Рассмотрим теперь преобразование поворота
Разложим I'3 по элементам 3-го столбца. Получим:
=
(8)
Распишем каждое из 3-х слагаемых в выражении (1.34), пользуясь формулами (1.31).
(9)
(10)
(11)
Следовательно, из (8) следует, что
(12)
Величины А, В, С, углы α, β и I2 не зависят от угла φ. Значит, при любом повороте системы координат, выражение в правой части (12) не изменяется. С другой стороны, при φ=О, I'3=I3. Это и доказывает инвариантность I3.
Теорема доказана.
Определим теперь тип линии в зависимости от знаков инвариантов I1, I2 и I3.
Будем говорить, что
при I2>О, уравнение (1) задает линию эллиптического типа;
при I2<О, уравнение (1) задает линии гиперболического типа;
при I2=О, уравнение (1) задает линии параболического типа.
При параллельном переносе можно попытаться добиться того,
чтобы в уравнении (3) отсутствовали члены 2а'13х' и 2а'23y'. Из формул (2) следует, что это возможно только в том случае, если система
(13)
имеет решение.
Уравнения (13) называются уравнениями центра линии второго порядка. Если х0, у0 — решение (13), то точка 0'(х0,у0) — центр линии. Если линия имеет центр, то в результате параллельного переноса начала системы координат в точку 0'(х0,у0) уравнение линии примет вид
(14)
Поэтому, если точка М(х',у') удовлетворяет уравнению (14), то и точка М'(—х',—у') также удовлетворяет уравнению (14). Таким образом, центр линии является ее центром симметрии.
Заметим, что если кривая второго порядка имеет центр, то, в силу инвариантности I3, получаем
.
Значит,
(15)
Как было показано ранее, можно повернуть систему координат
ОXY таким образом, чтобы уравнение (3) не содержало члена
2а'12х'у'. Ясно, что в этом случае а'12=0 и из формул (4) следует, что
Следовательно, при а120
(16)
Именно при таком выборе угла поворота, уравнение (3) принимает вид:
(17)
Вывод: путем параллельного переноса приводим уравнение кривой к виду (14)
путем поворота, если а12О, приводим уравнение (14) к виду:
(17)
в системе координат О"Х"У".
Линии эллиптического и гиперболического типов
Если I2>О, то уравнение (17), согласно (15), можно записать так:
(18)
Так как
то а11а22>О, т.е. коэффициенты а11 и а22 оба отличны от нуля и
имеют одинаковые знаки, совпадающие со знаком I1=a11+а22. Будем
в дальнейшем считать, что I1>О, т.е. а11>0 и а22>0 (если это не так, то умножим обе части (18) на — 1). Заметим, что при такой операции (нормировании) знак I2 не меняется.
Теорема 1.3. Пусть уравнение (1) КВП — эллиптического типа (I2>О) нормировано так, что I1>О. Тогда при I3<0 — это уравнение эллипса. При I3=0 — единственная точка (уравнение вырожденного эллипса). При I3>0 — пустое множество точек (уравнение мнимого эллипса).
Доказательство. Так для уравнения (18), I1=а"11+а"22,
I2=а"11а22, то из условия I1>О, I2>0 следует, что а"11>О, а"22>0. Поэтому уравнение (18) можно записать так:
, при I3<0; (19)
, при I3=0; (20)
, при I3>0; (21)
Теорема доказана.
Теорема 1.4. Пусть уравнение (1) - КВП гиперболического типа (I2<0). Тогда при I30 — это уравнение гиперболы, а при I3=0 - пара пересекающихся прямых.
Доказательство. Так как для уравнения (18):
то из I2<0 следует а"11, и а"22 имеют разные знаки. Пусть а"11>0, а"22<О, тогда уравнение (18) можно записать так:
, при I3<0; (22)
, при I3=0; (23)
, при I3>0; (24)
Уравнение (22) задает гиперболу, симметричную относительно
оси О"Y".
Уравнение (23) можно переписать так:
— пара пересекающихся прямых в системе координат 0"Х"Y".
Уравнение (24) — каноническое уравнение гиперболы.
Случай, когда а11"<О, а22">0 рассматривается аналогично.
Теорема доказана.
Линии параболического типа
Пусть КВП задана уравнением вида (1) и является кривой
параболического типа, т.е. I2=О. Тогда I1О. Действительно,
если I1=а11+a22=О, то I12=а112+а222+2a11a22=О, т.е.
(*)
Так как I2=a11a22—а122=О, то из (*) следует, что —(a112/2)—(а222/2)=а122.. Значит, a11=a22=a12=0 — противоречие с тем, что уравнение (1) — уравнение кривой второго порядка.
Заметим, что если в уравнении (1) а12О, то путем поворота системы координат 0ХУ можно придти к уравнению вида (14)
Так как I1=а'11+а22О, I2=a'11а'22=О, то один из коэффициентов a'11 и а'22 равен нулю, а другой не равен нулю.
Будем считать, что а'11=О, а'220 (случай а'11О, a'22=0
рассматривается аналогично). Тогда I1=a'22 и уравнение (14)
можно записать так:
(25)
Осуществим теперь параллельный перенос:
, т.е.
. (26)
Тогда x"=x' и у"=у'+а'23/I1. Значит, в новой системе координат
О"Х"У" уравнение КВП примет вид:
(27)
где
Теорема 1.5. Пусть уравнение (1) — есть уравнение параболического типа. Тогда при I30 это уравнение параболы, а при I3=0 — это уравнение либо пары параллельных действительных прямых, либо пары мнимых параллельных прямых.
Доказательство. Итак, для уравнения (1)
(28)
Так как I1О, то при I30 следует, что а"13О, а при I3=0 получаем, что а"13=О. Тогда уравнение (27) можно записать так
при I3О,(29)
при I3=О, (30)
Очевидно, что уравнение (29) — уравнение параболы. Чтобы
оно стало каноническим, достаточно осуществить параллельный перенос системы координат 0"Х"У":
y"=Y;
и обозначить —а"13/I1=р. Тогда в системе координат ОХУ получаем уравнение
У2 = 2рХ.
Уравнение (30) можно записать так:
(31)
Тогда, если a"33/I1<0, то из (31) получаем
пара параллельных прямых: и
Если же а"33/I1>0, то уравнению (31) не удовлетворяют
координаты ни одной точки плоскости, т.е. геометрический образ является мнимым. Поэтому и говорят, что в атом случае получаем пару мнимых параллельных прямых. Теорема доказана.