- •Лекция 10.
- •9. 1. Сложение гармонических колебаний.
- •9.1. Сложение колебаний одного направления одинаковой частоты.
- •9. 1. 1. Сложение колебаний одного направления с близкими частотами. Биения.
- •9. 2. Сложение перпендикулярных колебаний.
- •9. 2. 1. Сложение перпендикулярных колебаний одинаковой частоты.
- •9. 2. 2. Сложение перпендикулярных колебаний кратных частот. Фигуры Лиссажу.
- •9. 3. Понятие о разложении колебаний в ряд Фурье.
- •9. 4. Затухающие колебания.
- •9. 4. 1 Добротность.
9. 4. Затухающие колебания.
Если колеблющаяся система находится в вязкой среде, то колебания через некоторое время прекратятся. Это явление представляет собой затухающее колебание.
Затухающими колебаниями называются колебания, энергия которых уменьшается с течением времени. В результате амплитуда колебаний уменьшается и колебания затухают.
Система тел, механическая энергия которых постепенно уменьшается за счет преобразования в другие виды энергии, называется диссипативной. Все реальные колебательные системы являются диссипативными. Энергия в диссипативной системе расходуется на работу против сил трения. Затухающие колебания совершаются при действии двух сил: упругой силы и силы сопротивлениясреды (Для пружинного маятника, изображенного на рис. 8.3, такая зависимость силы сопротивления от скорости наблюдается, если стержень, вдоль которого скользит маятник-втулка смазан жидкостью). Уравнение затухающего колебания при небольших затуханиях имеет вид:
, |
|
или
, |
(9.21)
|
где - масса колеблющегося тела,-ускорение тела,- величина возвращающей силы,-сила сопротивления среды,- коэффициент сопротивления среды,- скорость движения тела в среде. Решение уравнения (9.21) дает зависимость смещенияот времени:
|
(9.22) |
где - амплитуда затухающих колебаний,- основание натурального логарифма,- коэффициент затухания,- циклическая частота затухающих колебаний системы,- собственная циклическая частота свободных колебаний системы (колебаний системы вне вязкой среды).
Рисунок 9. 7. |
График затухающих колебаний при показан на рис. 9.7. Отношение двух последующих амплитуд одного и того же знака и, отстоящих друг от друга на период равно | |
|
(9.23) |
и называется декрементом затухания. Натуральный логарифм от этого отношения
|
(9.24) |
называется логарифмическим декрементом затухания.
В случае небольших затуханий можно считать, что. Тогда
|
(9.25) |
9. 4. 1 Добротность.
Если колебания являются затухающими, за каждый период колебаний суммарная энергия колеблющегося тела уменьшается на величину работы против сил трения. В этом случае колеблющееся тело или любая система, в которой происходят колебания, характеризуется так называемым качеством или добротностью системы , которая определяется как способность системы к превращениям одного вида механической энергии в другой (т.е. кинетической в потенциальную или наоборот). Количественно добротность определяется (с точностью до коэффициента 2) как отношение максимальной энергии упругой деформации (или максимальной кинетической энергии колеблющейся системы) к средней величине потерь энергии в системе за период.
Известно, что среднее значение любой переменной величины за период определяется соотношением :
.
Мгновенное значение силы вязкого трения
,
тогда среднее значение работы за единицу времени против этой силы равно:
Выразимчерез функцию двойного угла и подставим его в выражение для:
=, ( 9.26)
поскольку значение второго интеграла в (9.26) равно нулю (среднее значение за период любой гармонической функции равно 0, т.к. эта функция половину периода положительна, а половину - отрицательна).
Очевидно, что за весь период Т на преодоление силы трения будет затрачена энергия Wпотер = Атрен Т, и добротность колебательной системы может быть определена как:
, (9.27)
где . Из выражения (9.27) видно, что добротность системы определяется ее упругими, инерционными и диссипативными свойствами.Можно сказать также, что добротность - это число, показывающее за сколько периодов колебаний вся энергия, запасенная в системе, будет превращена в работу против сил трения, т.е. в тепло.
Как правило, добротность механических систем довольно высока. Здесь уместно вспомнить о звучании музыкальных инструментов: отдельная нота может звучать несколько секунд, хотя частота колебаний составляет несколько килогерц.
Колебания груза на пружине также могут продолжаться довольно долго, однако в последнем случае существенно заметить, все рассмотренные случаи колебаний касались движения, где изменялась одна координата, в то время как известно, что для полного описания движения точки необходимо задать три координаты. Все эти координаты считаются равноправными, поэтому, если по каким-то причинам в системе возникают колебания в двух или трех направлениях, то первоначально запасенная энергия станет равномерно распределяться между всеми направлениями колебаний; другими словами, если груз будет совершать не строго вертикальные колебания вдоль одной прямой, то его колебания затухнут быстрее.