- •Основи гідродинаміки
- •1. Сили, що діють на рідину в потоці
- •2. Основні параметри потоку рідини
- •3. Режими руху рідини
- •4. Закони ламінарного потоку
- •4.1. Закон розподілу швидкостей рідини в поперечному перерізі потоку
- •4.2. Витрата рідини в ламінарному протоці
- •4.3. Середня швидкість рідини в поперечному перерізі потоку
- •5. Характеристики турбулентного потоку
- •6. Закон збереження маси потоку Рівняння нерозривності потоку
- •8. Закон збереження енергії рідини рівняння Бернуллі
- •9. Гідравлічні опори в трубопроводах
- •9.1. Витрати напору (тиску) на тертя при ламінарному режимі руху рідини
- •9.2. Втрати напору (тиску) на тертя при турбулентному режимі
- •9.3. Вплив шорсткості (шершавості) на опір тертя
- •9.4. Втрати напору (тиску) на подолання місцевих опорів
- •10. Визначення оптимальної швидкості руху рідини і діаметра
6. Закон збереження маси потоку Рівняння нерозривності потоку
|
Розглянемо потік рідини в трубопроводі перемінного перерізу, який рухається без розривів, тобто без утворення пустот.
|
Хай S1 і S2 - площа перерізу 1 і 2 потоку;
- швидкості рідини в перерізах 1 і 2 (перемінні по
перерізу величини);
ρ1 і ρ2 - густина рідина в перерізах 1 і 2 (постійні по перерізу величини).
Необхідно визначити залежність між величиною поперечного перерізу трубопроводу і швидкістю рідини.
Складаємо баланс маси рідини для окресленого потоку.
Для 1 м3 потоку баланс субстанції виражається основним рівнянням переносу:
=-. Потенціал переносу маси, щільність потоку маси.
Після підстановки цих величин в рівняння переносу маємо: = - дир. рівняння нерозривності потоку.
Для усталеного потоку нестиглої рідини . .
Проінтегруємо рівняння = -по усьому об’ємуокруглого потоку:
.
Згідно теореми Гаусса-Остроградського
.
=
-
Оскільки - і, то
ρ1 W1 S1 = ρ2 W2 S2 |
де V1 і V2 - об'ємна витрата рідини переріза 1:2; W1 і W1 – середня швидкість рідини в перерізах 1:2.
Таким чином, при нерозривному русі рідини масова витрата її є постійна величина вздовж усього потоку: G1 = G2 = G = const.
Для нестисної рідини ρ1 = ρ2 = ρ .
Тоді , тобто об'ємна витрата рідини постійна вздовж
W1 S1 = W2S2
V1 V2 усього потоку.
7. Закон збереження кількості руху
Рівняння руху в’язкості рідини
|
Виділимо в потоці довільний об’єм рідіни.Хай - щільність потокукількості руху в різних точках на поверхні обєму; - щільність внутрішніх джерел кількості руху. |
Необхідно визначити, як змінюється швидкість рідини в різних точках об’єму з часом, тобто знайти залежності:
f1(х1 y1 z1 τ ), f2( y2 z2 τ ), f3( y3 z3 τ )
Для цього складемо баланс проекцій кількості руху на осі х, у, z. Для 1 м3 рідини рівняння балансу мають вигляд: .
Для осі Z: α = ρwz,
Щільність внутрішніх джерел кількості руху дорівнює сумі сил, що діють на 1 м3 рідини:
Тоді
Вирішимо це рівняння для нестисної рідини.
Якщо ρ = const, то рівняння приймає вигляд
1.
2. 2 Wz – оператор Лапласа
Тоді 2Wz –
2Wz –
- субстанційна похідна, тобто повна похідна швидкість wz по часу.
З урахуванням останнього маємо рівняння балансу проекцій кількості руху на вісі Z,X,Y:
сили інерції сили тертя сили тиску |
Диф.рівняння руху в’язкої нестисної рідини Навє-Стоксаю. Всі складові цих рівнянь мають розмірність сил, що діють на 1 м3 рідини. |
Фізичний сенс цих рівнянь:
Повна зміна за 1 сек. проекції кількості руху на будь яку вісь дорівнює сумі проекцій сил на цю вісь |
Для ідеальних рідин (µ=0) рівняння спрощується:
|
Рівняння руху ідеальної рідини (рівняння Ейлера) |