- •Глава 1
- •Глава 2
- •2.1 Идеальная вольт-амперная характеристика диода
- •2.2 Результаты изучения вах идеального диода
- •2.3 Отличие реальной вах диода от идеальной
- •2.3.1 Прямое включение (прямая ветвь)
- •2.3.2 Обратное включение (обратная ветвь)
- •2.4 Туннельный пробой
- •2.5 Лавинный пробой
- •2.6 Тепловой пробой
- •2.7 Ёмкости p-n-перехода
- •2.8 Разновидности диодов
- •2.8.1 Выпрямительные диоды
- •2.8.2 Импульсные диоды
- •2.8.3 Диоды с выпрямляющим контактом металл-полупроводник (диоды Шотки)
- •2.8.4 Стабилитроны и стабисторы
- •2.8.5 Варикапы
- •2.8.6 Туннельные диоды
- •2.8.7 Обращённые диоды
- •2.9 Маркировка диодов
- •Глава 3
- •3.1 Основные схемы включения транзисторов
- •3.2 Распределение потока носителей заряда в биполярном транзисторе
- •3.2.1 Активный режим работы
- •3.2.2 Режим насыщения
- •3.2.3 Режим отсечки
- •3.3 Статические характеристики транзистора
- •3.3.1 Статические характеристики транзисторов в схеме с общей базой
- •3.3.2 Статические характеристики транзисторов в схеме с общим эмиттером
- •3.3.3 Отличия статических характеристик транзисторов в схеме с об от статических характеристик транзисторов в схеме с оэ
- •3.4 Пробой в транзисторе
- •3.5 Зависимость коэффициента усиления от режима работы транзистора
- •3.6 Малосигнальные параметры транзисторов (система “h-параметров”)
- •3.7 Частотные характеристики
- •3.9 Работа на импульс по схеме с оэ Этот пункт предназначен для домашнего рассмотрения.
- •Глава 4
- •4.1 Полевые транзисторы с управляющим p-n-переходом
- •4.1.1 Принцип действия полевого транзистора с p-n-переходом
- •4.1.2 Статические характеристики полевого транзистора с p-n-переходом
- •4.2 Полевые транзисторы с изолированным затвором (мдп-транзисторы)
- •4.2.1 Принцип действия транзистора с изолированным затвором и индуцированным каналом
- •4.2.2 Статические характеристики транзистора с изолированным затвором
- •4.2.3 Полевой транзистор с изолированным затвором и встроенным каналом
- •4.3 Полевые транзисторы со статической индукцией (сит)
- •4.4 Частотные свойства полевых транзисторов
- •4.5 Работа полевых транзисторов на прямоугольный импульс
- •4.6 Полупроводниковые приборы с зарядовой связью
- •4.6.1 Основные характеристики (параметры) приборов с зарядовой связью
- •4.6.2 Разновидности приборов с зарядовой связью
- •Глава 5
- •5.1 Динистор
- •5.2 Тиристор с управляющим электродом (тринистор)
- •5.3 Симметричные тиристоры (симисторы)
- •5.4 Способы переключения. Процесс включения тиристора
- •5.5 Основные параметры и конструкция тиристоров
- •5.6 Icbt-транзисторы
- •Глава 6
- •6.1 Полупроводниковые приёмники излучения
- •6.1.1 Фоторезисторы
- •6.1.2 Фотодиоды
- •6.1.2.1 Спектральная характеристика фотодиодов
- •6.1.2.2 Фотодиоды на основе контакта металл-полупроводник
- •6.1.2.3 Фотодиоды на основе гетероперехода
- •6.1.3 Полупроводниковые фотоэлементы
- •6.1.4 Фототранзисторы
- •6.1.5 Фототиристоры
- •6.2 Полупроводниковые излучатели света
- •6.2.1 Светодиоды
- •6.2.1.1 Параметры светодиодов
- •6.2.1.2 Кпд или эффективность светодиодов
- •6.2.2 Полупроводниковые лазеры
- •6.2.2.1 Конструкция и принцип действия инжекционного лазера
- •6.2.2.2 Структура полупроводникового лазера
- •6.2.2.3 Основные отличия
- •6.2.3 Электролюминесцентные порошковые излучатели
- •6.2.4 Плёночные люминесцентные излучатели
- •6.3 Оптоэлектронные приборы
- •6.3.1 Оптроны
- •6.3.2 Варисторы
3.4 Пробой в транзисторе
Пробой в транзисторе отличается от пробоя в обычном полупроводниковом приборе. Это объясняется следующим образом:
1. При увеличении меняется толщина базы. База может быть полностью поглощена коллекторным переходом – смыкание базы.
2. В коллекторном переходе могут происходить лавинные пробои, которые могут протекать по-разному.
3. В транзисторе возможен вторичный пробой, приводящий к резкому увеличению тока через транзистор при резком падении напряжения между коллектором и эмиттером.
1. Смыкание переходов.
При достаточно больших область объёмного заряда коллекторного перехода может достигнуть эмиттерного перехода. Происходит смыканиеp-n-перехода. Потенциальный барьер уменьшается, возрастает ток эмиттера и ток коллектора.
Чем меньше толщина базы, тем вероятнее пробой. Чем больше, тем меньше напряжение пробоя. По этой причине транзисторы имеют малый коэффициент.
2. Лавинный пробой коллекторного перехода.
Протекание этого пробоя зависит от сопротивления в цепи базы.
Если ток в цепи базы неограничен, например, как в схеме с ОБ, то в таком случае пробой протекает так же, как в обычном диоде.
Если ток в цепи базы ограничен, как в цепи с ОЭ, то образующиеся за счёт лавинного пробоя (размножения) носители заряда будут попадать в область базы. Основные носители (для базы) будут уходить в область базы, неосновные – в область коллектора.
В области базы происходит избыточное накопление основных носителей заряда. Т. к. R большое, то это изменение основных носителей не может быть скомпенсировано через входной источник . В результате потенциал базы будет увеличиваться. А увеличение потенциала базы приводит к дальнейшему открыванию эмиттерного перехода. Происходит увеличение тока эмиттера и тока коллектора. Через транзистор протечёт большой неуправляемый ток. Вероятность такого пробоя будет тем выше, чем выше сопротивление базыR.
!Впаивают вначале и выпаивают в последнюю очередь вывод базы.
0 < < .
3. Вторичный пробой.
Под вторичным пробоем понимают внезапный переход транзистора в состояние с большим прямым током и малым падением напряжения. При вторичном пробое ток локализуется в небольшой области. Возникает шнур проводимости. Возникновение такого шнура связано с наличием дефектов транзистора. Шнур приводит к следующим последствиям:
Происходит тепловая генерация носителей заряда в перегретом месте, что приводит к большой плотности тока, а соответственно к большому перегреву этой области. В результате зона объёмного заряда может полностью исчезнуть. Увеличение плотности тока может привести к уменьшению толщины p-n-перехода, → увеличению напряжённости электрического поля, → увеличению лавинного пробоя, → дальнейшему увеличению количества носителей заряда. Происходит резкое падение напряжения на переходе. Эта зависимость видна на выходных характеристиках КЭ:
Разогревается только локальная область, а не весь транзистор. Процесс происходит очень быстро. Эмиттерная область соединяется с коллекторной.
В транзисторе возможен и тепловой пробой за счёт перегрева структуры. В результате кристалл плавится.