- •10 Дифракция Фраунгофера на дифракционной решетке.
- •11 Понятие о голографии.
- •14. Многолучевая интерференция света.
- •15. Проблемы излучения черного тела. Закон Кирхгофа.
- •16 Закон Стефана - Больцмана.
- •17. Квантовая гипотеза Планка. Энергия и импульс световых квантов.
- •18. Внешний фотоэффект.
- •19 Гипотеза де Бройля.
- •22. Дифракция электронов.
- •23. Волновая функция микрочастицы: её основные свойства и статистический смысл.
- •24. Нестационарное уравнение Шрёдингера.
- •25. Уравнение Шрёдингера для стационарных состояний.
- •26. Волновые функции частицы в одномерной прямоугольной яме.
- •27. Квантование энергии частицы в одномерной прямоугольной яме.
- •28. Волновые функции частицы при туннельном эффекте.
- •29. Коэффициент прозрачности в туннельном эффекте.
- •30. Структура уровней атома водорода.
- •31. Главное, орбитальное, магнитное, спиновые числа для волновых функций частиц
- •32. Принцип Паули. Распределение электронов в атоме по состояниям.
- •33. Понятие о квантовой статистике Бозе-Эйнштейна. Понятие о квантовой статистике Ферми-Дирака.
- •34. Влияние температуры на распределение электронов. Уровень Ферми
- •35. Зависимость сопротивления полупроводника от температуры. Уровень Ферми.
- •36 Строение атомного ядра и его характеристики
- •37 Понятие о свойствах и природе ядерных сил.
- •38 Виды радиоактивных превращений атомных ядер
- •39. Статистический закон распада атомных ядер
- •40 Реакция ядерного деления
25. Уравнение Шрёдингера для стационарных состояний.
Форма уравнения Шрёдингера показывает, что относительно времени его решение должно быть простым, поскольку время входит в это уравнение лишь через первую производную в правой части. Действительно, частное решение для специального случая, когда не является функцией времени, можно записать в виде:
где функция должна удовлетворять уравнению:
которое получается из уравнения Шрёдингера (1) при подстановке в него указанной выше формулы для (2). Заметим, что это уравнение вообще не содержит времени; в связи с этим оно называется стационарным уравнением Шрёдингера (уравнение Шрёдингера, не содержащее времени).
26. Волновые функции частицы в одномерной прямоугольной яме.
Графики волновых функций для первых четырех значений квантового числа n приведены на рисВолновые функции, отвечающие разным значениямn , существенно отличаются друг от друга. Если поместить начало координат в середину ямы, то волновые функции частицы внутри ямы для нечетных значений n будут четными функциями координаты x , и наоборот, волновые функции для четных n - нечетными функциями координаты. При увеличении квантового числа n на единицу число точек пересечения волновой функции с осью x также увеличивается на единицу. Отличительным свойством найденных волновых функций является излом, т.е. скачок производной на границах ямы. Этот скачок возникает вследствие того, что на границах ямы потенциальная энергия частицы u (x) обращается в бесконечность. В случае ямы конечной глубины, как показано в разделе 4.4 , скачок производной волновой функции на границе ямы отсутствует, т.е. волновая функция является гладкой.
27. Квантование энергии частицы в одномерной прямоугольной яме.
Решение уравнения Шредингера само по себе к квантованию энергии не приводит, квантование возникает из-за граничных условий, накладываемых на волновую функцию, т.е. из-за равенства нулю волновой функции на границе потенциальной ямы.
Число n , определяющее энергию частицы в яме, называется квантовым числом, а соответствующее ему значение En - уровнем энергии. Состояние частицы с наименьшей энергией, в данном случае с n=1 , называется основным состоянием. Все остальные состояния являются возбужденными: значение n=2 отвечает первому возбужденному состоянию, значениеn=3 - второму возбужденному состоянию и т.д.
28. Волновые функции частицы при туннельном эффекте.
Волновая функция в случае, если энергия частицы меньше высоты барьера.
туннельный эффект, который заключается в проникновении легких частиц (электрона, протона) в области, недоступные для них энергетически. Этот эффект играет важную роль в таких процессах как например перенос заряда в фотосинтетических устройствах живых организмов (стоит заметить, что биологические реакционные центры являются одними из наиболее эффективных наноструктур).
29. Коэффициент прозрачности в туннельном эффекте.
Туннельный эффект принято характеризовать так называемым коэффициентом прозрачности барьера:
Коэффициент прозрачности характеризует вероятность прохождения частицы сквозь барьер. Эта вероятность очень сильно зависит от толщины барьера d: чем толще барьер, тем меньше вероятность туннельного эффекта. Туннельный эффект используется в электронике (туннельные диоды, автоэлектронная эмиссия). Природа a -распада также связана с туннельным эффектом.