- •§ 1. Уравнение неразрывности
- •§ 2. Уравнения движения и равновесия
- •Уравнением моментов
- •§ 3. Уравнения состояния (математические модели)
- •§ 4. Уравнения состояния гидромеханики
- •§ 5. Основные уравнения теории фильтрации
- •§ 5.1 Линейные уравнения и граничные задачи фильтрации.
- •§ 6. Мгновенные уравнения состояния и критерии прочности
- •§ 7. Временные уравнения состояния и критерии длительной прочности
- •§ 8. Общая система уравнений механики деформируемого твердого тела
§ 8. Общая система уравнений механики деформируемого твердого тела
Получить аналитическое решение задачи механики деформируемого твердого тела – значит определить прежде всего компоненты вектора перемещения EMBED Equation.3 , тензоров деформаций EMBED Equation.3и напряжения EMBED Equation.3в любой точке областиD, занятой телом, и в любой момент времени.
В общем случае, как показано ранее, 15 искомых функций должны удовлетворять следующим 15 уравнениям.
Трем уравнениям движения [см. формулу (2.9)]
EMBED Equation.3 . (2.98)
Шести уравнениям механического состояния
EMBED Equation.3 (2.99)
соответственно при упругой деформации изотропного тела [см. формулу (2.74)]; при упругопластической деформации изотропного тела [см. формулу (2.77)]; при ползучести среды [см. формулу (2.91)]. Возможны уравнения другого вида, связывающие компоненты EMBED Equation.3 и EMBED Equation.3, в зависимости от рассматриваемого состояния тела и действующих факторов.
Шести уравнениям совместимости (неразрывности) деформаций Сен-Венана [см. формулу (1.24)]
EMBED Equation.3 (2.100)
и т.д. (остальные уравнения получаются круговой заменой индексов) при рассмотрении кратковременного напряженно-деформированного состояния тела. При изучении ползучести тела используются шесть аналогичных уравнений совместимости скоростей деформаций EMBED Equation.3 .
В уравнениях (2.98) – (2.100) использована декартова система координат EMBED Equation.3 и следующие введенные ранее обозначения: EMBED Equation.3- проекции массовых сил и ускорения; EMBED Equation.3- плотность тела; EMBED Equation.3- модуль сдвига; EMBED Equation.3- коэффициент Ламе; EMBED Equation.3- модуль объемного сжатия;Е, v – модуль Юнга и коэффициент Пуассона; EMBED Equation.3 и EMBED Equation.3- модули пластичности и ползучести, являющиеся соответственно функциями интенсивности деформации сдвига Г и интенсивности скорости деформации сдвига Н (см. лекцию 1); EMBED Equation.3- компоненты девиатора деформации; EMBED Equation.3- объемная деформация; EMBED Equation.3- компоненты девиатора скорости деформации; EMBED Equation.3- символ Кронекера:
EMBED Equation.3
где EMBED Equation.3 - скорость объемной деформации; EMBED Equation.3и EMBED Equation.3- компоненты тензоров деформаций и скоростей деформаций; связанные соответственно с компонентами перемещения EMBED Equation.3и скорости EMBED Equation.3соотношениями Коши:
EMBED Equation.3 (2.101)
При переходе к криволинейной системе координат вид всех уравнений, кроме уравнений (2.99), изменится. В лекции 1 приведены формулы перехода к цилиндрической системе координат.
Для однозначного определения напряженно-деформированного состояния тела к уравнениям (2.98) – (2.100) необходимо присоединить начальное и граничные условия. Различают три основные граничные задачи механики деформируемого твердого тела.
Если на поверхности S, ограничивающей область D тела, задан вектор напряжения EMBED Equation.3 , то граничные условия записываются в виде (см. лекцию 1)
EMBED Equation.3 (2.102)
где EMBED Equation.3 - нормаль к поверхностиS; EMBED Equation.3 - проекции вектора EMBED Equation.3на оси выбранной системы координат;М – точка поверхности; t – время.
В этом случае говорят о первой основной граничной задаче.
Если на поверхности S заданы условия для компонент вектора перемещения EMBED Equation.3 (или скорости EMBED Equation.3)
EMBED Equation.3 (2.103)
то говорят о второй граничной задаче, где EMBED Equation.3 - известные функции точек поверхности и времени.
В том случае, когда на одной части поверхности S задано условие вида (2.102), а на другой – вида (2.103), говорят о третьей основной граничной задаче, иногда ее называют смешанной граничной задачей.
Отличительная особенность первой основной граничной задачи состоит в том, что ее решение в зависимости от удобства можно строить в перемещениях (скоростях) или в напряжениях. Вторую и третью граничные задачи можно решать только в перемещениях (скоростях).
Решить задачу в перемещениях – значит представить исходную систему уравнений, граничные и начальные условия через функции EMBED Equation.3 . Для этого достаточно подставить формулы (2.99) и (2.101) в уравнения (2.98) и граничные условия (2.102), полученная таким образом система трех уравнений и трех граничных условий будет содержать только перемещения EMBED Equation.3. В этом случае надобность в уравнениях (2.100) отпадает. Они могут служить лишь для контроля полученного решения.
Если первая граничная задача решается в напряжениях EMBED Equation.3 , то эти функции, кроме уравнений (2.98), должны удовлетворять и системе уравнений (2.100), в которой необходимо EMBED Equation.3(или EMBED Equation.3) выразить через EMBED Equation.3с помощью формул (2.99).
Ясно, что вид и характер исходной системы уравнений зависит от вида соотношений (2.99). С различными частными системами таких уравнений можно познакомиться по справочной литературе, учебникам и монографиям. При решении конкретных задач мы будем получать эти уравнения в упрощенном виде.
Определение напряженно-деформированного состояния тела не может быть самоцелью. Оно лишь предпосылка для оценки прочности, устойчивости, долговечности тела, конструкции или сооружения.