- •Министерство сельского хозяйства рф
- •Раздел 1 Техническая термодинамика
- •Глава 1 Законы термодинамики
- •1.2. Законы термодинамики
- •Глава 2 термодинамические свойства рабочих тел
- •2.1. Рабочее тело тепловых машин
- •2.2. Теплоемкость гав и газовых смесей
- •2.3. Термодинамические процессы
- •Глава 3 пар и влажный воздух
- •3.1. Парообразование жидкостей
- •3.2. Влажный воздух
- •Глава 4 термодинамика газового потока
- •4.1. Уравнения и параметры движущегося газа
- •4.2. Течение газа в каналах
- •Глава 5 Циклы тепловых машин
- •5.1. Цикл Карно
- •5.2. Идеальные циклы поршневых двс
- •5.3. Идеальный цикл газотурбинного двигателя
- •15.4. Цикл паросиловой установки
- •5.5. Цикл универсальной тепловой машины Стирлинга
- •5.6. Циклы компрессоров
- •5.7. Циклы холодильных машин
- •Раздел II Основы теории теплообмена
- •Глава 6. Теплопроводность
- •6.1. Терминология теплообмена
- •6.2. Сущность теплопроводности
- •6.3. Стационарная теплопроводность
- •6.4 Понятие о решении задач нестационарной теплопроводности
- •Глава 7 Конвективный теплообмен
- •7.1. Теплоотдача
- •7.2. Основы теории теплового подобия
- •7.3. Теплоотдача при естественной конвекции
- •7.4. Теплоотдача при вынужденной конвекции
- •7.5. Теплоотдача при изменении агрегатного состояния
- •Глава 8 Лучистый теплообмен
- •8.1. Закономерности лучистого теплообмена
- •8.2. Лучистый теплообмен между телами, разделенными
- •8.3. Лучистый теплообмен в камерах сгорания
- •Теплопередача и теплообменные аппараты
- •9.1. Уравнение теплопередачи
- •9.2. Теплопередача через плоскую и цилиндрическую стенки
- •9.3. Теплопередача через оребренную стенку
- •9.4. Интенсификация теплопередачи
- •9.5. Тепловая защита
- •9.6. Теплообменные аппараты
- •9.7 Тепловые трубы
- •Приложение
- •Соотношения между единицами давления
- •Теплофизические свойства металлов и сплавов
Теплопередача и теплообменные аппараты
9.1. Уравнение теплопередачи
В теплотехнических расчетах часто приходится иметь дело со сложным теплообменом –теплопередачей.
Под теплопередачей понимают процесс переноса теплоты от одного теплоносителя к другому через разделяющую их стенку.
При теплопередаче имеют место все виды теплообмена: конвективный, лучистый и теплопроводность. Тепловой поток направлен от теплоносителя с большей температурой через стенку к теплоносителю с меньшей темпера - турой. Принято индексом „1” обозначать величины, относящиеся к высоко - температурному теплоносителю, а индексом „2” – к низкотемпературному.
В стационарном режиме плотность теплового потока между теплоносителями пропорциональна разности их температур:
, (9.1)
где к – коэффициент пропорциональности;
Tm1, Tm2 – температуры теплоносителей.
Выражение (9.1) вошло в теорию теплообмена под названием
“у р а в н е н и е т е п л о п е р е д а ч и”. Коэффициент пропорциональности к характеризует интенсивность переноса теплоты от одного теплоносителя к другому; его именуют к о э ф ф и ц и е н т о м т е п л о п е р е д а ч и.
За единицу к принят Вт/(м2 К).
Численно коэффициент теплопередачи равен количеству теплоты, переданному от одного теплоносителя к другому через единицу разделяющей их поверхности в единицу времени при разности температур теплоносителей в один кельвин.
Величина коэффициента теплопередачи зависит от интенсивности теплоотдачи и лучистого теплообмена между стенкой и теплоносителями, от теплопроводности стенки, ее размеров и формы. Для оценки переноса теплоты между теплоносителем и стенкой вводят суммарный коэффициентом теплоотдачи, который включает конвективную и лучистую составляющие:
и ,
где α1 и α2 – суммарные коэффициенты теплоотдачи со стороны первого и второго теплоносителей;
и – коэффициенты теплоотдачи, определяемые по критериаль-ным уравнениям для одного и другого теплоносителя;
и – лучистые составляющие переноса тепла, они вычисляются
по известным лучистым тепловым потокам:
и .
9.2. Теплопередача через плоскую и цилиндрическую стенки
В зависимости от формы и размеров теплопередающей стенки выраже-
ния для вычисления коэффициента теплопередачи имеют разный вид.
Рассмотрим лишь плоскую и цилиндрическую стенки.
Плоская стенка. При стационарной теплопередаче через плоскую однородную стенку (рис. 9.1) толщиной δ и коэффициентом теплопроводности λ. плотность теплового потока от первого теплоносителя к стенке, через стенку и от стенки ко второму теплоносителю одинакова:
Рис. 9.1 |
; ; . Отсюда выразим температурные напоры: ; ; . Просуммировав левые и правые части полученных равенств, получим: , или .
|
Сомножитель у разности температур и есть коэффициент теплопередачи для плоской однослойной стенки:
. (9.2)
В итоге плотность теплового потока при теплопередаче через стенку
q = к ( Тm1 – Tm2 ). (9.3)
Величина, обратная коэффициенту теплопередачи, называется п о л-
н ы м т е р м и ч е с к и м с о п р о т и в л е н и е м т е п л о п е р е д а ч и. Для плоской однородной стенки полное термическое сопротивление записывается как
. . (9.4)
Для плоской стенки, состоящей из п неоднородных слоев, полное термическое сопротивление будет иметь вид:
. (9.5)
Цилиндрическая стенка. Получим выражение коэффициента теплопередачи для однородной цилиндрической стенки с внутренним диаметром d1 и наружным d2. Коэффициент теплопроводности материала стенки λ примем независимым от температуры. При установившемся тепловом режиме и известных Tm1, Tm2, α1 и α2 тепловой поток, отнесенный к длине стенки, запишется как
;
;
..
Решая полученные уравнения относительно разности температур, а затем, складывая, получим:
, (9.6)
где
(9.7)
Для многослойной цилиндрической стенки величина кl имеет вид:
. (9.8)