- •Биполярный транзистор
- •X, мкм
- •2. Распределение токов и транзисторный эффект
- •3. Метод Гуммеля-Пуна
- •1) Рекомбинация в базе незначительна, и в стационарном состоянии электронный ток в базе не зависит от координаты х;
- •2) Коэффициент диффузии электронов в базе Dn не зависит от координаты х;
- •3) Дырочный ток в базе мал: .
- •4. Упрощенная модель Гумеля-Пуна
- •5. Полная модель Гумеля-Пуна
- •Механизм учета эффекта Эрли.
- •Механизм учета произвольного уровня инжекции.
- •Сопротивление активной базы
- •Недостатки модели Гуммеля-Пуна:
- •6. Накопление носителей заряда в коллекторе
- •7. Эффект Кирка
- •8. Нелинейные модели бт в spice
- •8.1. Модель Гуммеля-Пуна
- •8.1.1. Статический режим внутреннего транзистора.
- •8.1.2. Область активного п- коллектора.
- •8.1.3. Изолирующий переход (коллектор-подложка).
- •8.1.4. Динамические элементы (емкости).
- •8.1.5. Резистивные элементы.
- •8.1.6. Латеральный р-п-р транзистор
- •8.1. Модель Эберса-Молла
- •8.1.7. Температурные зависимости параметров
- •9. Линеаризованная модель бт
5. Полная модель Гумеля-Пуна
При отказе от допущений раздела 4 в неравновесном состоянии
, т.е. .
При этом в формулах для определения токов Ie1 и Iс1 нуждается в определении полный заряд дырок в базе :
где , (3.6а), (3.6б)
Метод Гуммеля-Пуна позволяет найти этот заряд функцию от напряжений на р-п переходах:
,.или.
Процедура нахождения этой функции поясняется рисунком 5.1 (он же 3.1).
По определению полный заряд дырок в базе определяется соотношением
, (4.1)
где — избыточная концентрация дырок в активной базе.
Первое слагаемое в правой части (4.1) можно представить в следующем виде:
. (4.2)
Интегралы в правой части (4.2) имеют следующий физический смысл:
—(4.3а)
равновесный заряд дырок в активной базе;
—(4.3б)
заряд в барьерной емкости эмиттерного перехода;
—(4.3в)
заряд в барьерной емкости активной части коллекторного перехода.
Поскольку в интервале база электронейтральна (),второе слагаемое в правой части (4.1) соответствует заряду в диффузионной емкости базы:
.
Этот заряд является суммой зарядов электронов, пролетающих через активную базу в прямом направлении за время TF (создающих ток Ie1) и электронов, пролетающих через базу в обратном направлении за время TR (создающих ток Iс1). Поэтому
. (4.4)
Подставляя (4.3а-в) в (4.2), а затем (4.2) и (4.4) в (4.1), получим:
. (4.5)
В уравнении (4.5) функции определены уравнениями (3.6а,б) и (3.7а,б). После их подстановки получим квадратное уравнение относительно заряда(или), которое имеет следующее решение:
,
или, (4.6)
где , (4.7а). (4.7б)
Алгоритм вычислений, которые производятся при компьютерном моделировании на каждом временном шаге, имеет следующий вид:
Таким образом, для описания статических характеристик должны быть заданы следующие параметры:
Ins , QB0 , IKF , IKR , BF , BR ,
параметры ВФХ барьерных емкостей СE (Vbe), СC (Vbc),
и параметры ВАХ диодов Iep (Vbe), Icp (Vbc), Ierg (Vbe), Icrg (Vbc) и Ic2 (Vbc).
Для транзисторов с малыми топологическими размерами ВАХ диодов должны включать токи, протекающие через боковые периферийные поверхности р-п переходов.
Механизм учета эффекта Эрли.
В нормальном режиме работы () в пренебрежении обратными токами через коллекторный переход
.
Зависимость коллекторного тока от напряжения (эффект Эрли) в модели Г-П отражена зависимостьюв формуле (4.6):
.
Таким же образом зависимость учитывает эффект Эрли в инверсном включении.
Для ускорения вычислений и облегчения процедуры экспериментальной верификации параметров модели вместо (4.6) используется приближенное соотношение
. (4.6а)
Здесь эффект Эрли учтен параметрами VAF и VAR , которые называются прямым и инверсным напряжениями Эрли. Смысл и способ измерения прямого напряжения Эрли VAF поясняется рисунком 5.2.
Наклон ВАХ при
-Vbc
> 0
утрирован
Механизм учета произвольного уровня инжекции.
Для простоты рассмотрим случай Vbc = 0 () и пренебрежем эффектом Эрли ().
При низком уровне инжекции в (4.6а) , и
.
Из (3.6а) и (3.7а) получим:
. (А)
При высоком уровне инжекции в (4.6а) , и
.
Из (3.6а) и (3.7а) получим:
. (Б)
Сравнение (А) и (Б) показывает, что высокий уровень инжекции учитывается уменьшением вдвое показателя экспоненты (2 Т вместо Т) и коэффициента перед экспонентой. Параметры IKF и IKR характеризуют токи инжекции через эмиттерный и коллекторный переходы, при которых уровень инжекции близок к 1. Эти токи могут быть определены экспериментально.